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京沈gydF4y2Ba,gydF4y2Ba ”gydF4y2Ba另一种模拟方法的计算搅拌气流动下飞行头滑块gydF4y2Ba”,gydF4y2Ba摩擦学的发展gydF4y2Ba,gydF4y2Ba 卷。gydF4y2Ba2009年gydF4y2Ba,gydF4y2Ba 文章的IDgydF4y2Ba461793年gydF4y2Ba,gydF4y2Ba 10gydF4y2Ba 页面gydF4y2Ba,gydF4y2Ba 2009年gydF4y2Ba。gydF4y2Ba https://doi.org/10.1155/2009/461793gydF4y2Ba
另一种模拟方法的计算搅拌气流动下飞行头滑块gydF4y2Ba
文摘gydF4y2Ba
产生的力和力矩的精确知识下的空气挤压读写转盘滑块的设计是一个工程必要的空气轴承表面滑动条。本文综述方法解决气体薄膜轴承问题。首先简要回顾相对知名的两种计算方法下搅拌气流动的飞头滑块,广义雷诺方程,在给定的滑块设计的一些有用的结果,和出发的方法精确,适合于复杂的流动配置,但仅限于小型(~千分尺)滑块大小。本文的主要目的是向读者介绍另一种方法,信息保存(IP)方法,用于模拟流动的空气轴承表面。最近的一些IP仿真的结果介绍了滑流出版会议论文集。gydF4y2Ba
1。介绍gydF4y2Ba
的气体薄膜轴承问题之间的差距飞行头滑块和磁盘现在越来越兴趣科学家关于微型气体流量计算的实际问题。计算精确的空气挤压所产生的力和力矩的转盘头滑块的设计至关重要。典型的滑块在磁盘驱动器是大约1毫米长度和宽度的长度是一样的。大小的滑球和阀瓣之间的间隙较小,不断提高记录密度下降。早期的飞行高度的光盘记录头的8gydF4y2Ba10微米(gydF4y2Ba1gydF4y2Ba[]和1微米gydF4y2Ba2gydF4y2Ba)当订单的驱动器面积数据密度100 Gbit /gydF4y2Ba2gydF4y2Ba1 Tbit /gydF4y2Ba2gydF4y2Ba考虑到需要滑块5的飞行高度gydF4y2Ba10 nm和少(见例如,(gydF4y2Ba3gydF4y2Ba])。现代飞行中的流态滑块绝对是超出了滑流政权,和应用程序的工具计算的过渡流态是不可避免的。gydF4y2Ba
滑块之间的薄膜气流空气轴承表面和阀瓣是最适当的雷诺方程是微分方程所描述的相关的压力gydF4y2Ba、密度gydF4y2Ba,盘速度gydF4y2Ba和高度gydF4y2Ba的差距,首先由雷诺连续流体(gydF4y2Ba4gydF4y2Ba]。它的推导过程可以在找到gydF4y2Ba5gydF4y2Ba]。b . (gydF4y2Ba6gydF4y2Ba]介绍了速度滑移修正雷诺方程。福井和金子gydF4y2Ba7gydF4y2Ba,gydF4y2Ba8gydF4y2Ba)开发了一种泛化的方程适用于过渡政权。工作(gydF4y2Ba9gydF4y2Ba)提供了一个简单的和启发的方程表达式推导表明泊肃叶流动的流量平衡和库爱特流的流量,同时也显示了方程可以扩展到滑政权和过渡政权。方程的修改包括滑动和过渡效果仍然被称为雷诺方程。它本质上是一个质量守恒关系应用于压缩空气流的横截面,从连续性方程获得通过集成在垂直方向的就业动量方程,现在常规使用的广义雷诺方程计算空气轴承参数与复杂的空气轴承滑块表面(见例如,[gydF4y2Ba3gydF4y2Ba,gydF4y2Ba10gydF4y2Ba- - - - - -gydF4y2Ba13gydF4y2Ba])。直接模拟蒙特卡罗(出发)方法(gydF4y2Ba14gydF4y2Ba)是适合模拟薄膜流滑块。但低information-to-noise比低马赫数流动使计算过程非常耗时,只有仿真结果的微型(千分尺,不是正宗的毫米)大小可用(gydF4y2Ba15gydF4y2Ba- - - - - -gydF4y2Ba17gydF4y2Ba]。信息保存(IP)方法(gydF4y2Ba18gydF4y2Ba,gydF4y2Ba19gydF4y2Ba)提出了克服的困难低information-to-noise比出发的方法。它被成功地应用于许多低速微流程(gydF4y2Ba20.gydF4y2Ba- - - - - -gydF4y2Ba26gydF4y2Ba)和IP结果通道流动与出发的结果相比,实验数据,精确的动力学理论gydF4y2Ba27gydF4y2Ba]。本文首先简要回顾了雷诺方程获得的成功的结果和方法出发,相对知名的文学。但是它的主要目的是介绍IP方法和最近的一些计算方法的发展下的薄膜流空气轴承表面不熟悉的读者和显示它的可行性替代工具计算微气体流动在飞行头滑块。gydF4y2Ba
2。雷诺方程gydF4y2Ba
中使用的雷诺方程首次连续政权,推导启蒙和其基本假设显然透露,及其框架可以很容易地在滑流和过渡流情况下使用;所以我们给出一个简化版的推导。简单二维情况下被认为是(见图gydF4y2Ba1gydF4y2Ba),假设头宽度gydF4y2Ba比身高gydF4y2Ba所以(z方向)为主要目的的运动可以被忽视。gydF4y2Ba
写作连续性方程gydF4y2Ba
在表单中gydF4y2Ba
和集成在gydF4y2Ba在整个流动区域产量gydF4y2Ba
左边的gydF4y2Ba3gydF4y2Ba)消失,没有液体飞进或出墙。交换集成和分化gydF4y2Ba
薄膜流与惯性条款忽视稳定增长势头的n - s方程具有以下形式:gydF4y2Ba
集成在中性边界条件的差距gydF4y2Ba
收益率流向速度分量的解决方案gydF4y2Ba:gydF4y2Ba
用(gydF4y2Ba7gydF4y2Ba)(gydF4y2Ba4gydF4y2Ba),完成集成gydF4y2Ba以下方程达到(我们这里强调的假设gydF4y2Ba本质上是必要的推导过程):gydF4y2Ba
这是对二维雷诺方程的一般形式。通过引入gydF4y2Ba和轴承编号:gydF4y2Ba
方程(gydF4y2Ba8gydF4y2Ba)稳定和二维的情况下可以写在标准化形式(gydF4y2Ba15gydF4y2Ba]:gydF4y2Ba
第一项(gydF4y2Ba7gydF4y2Ba)是slip-less解决方案库爱特流速度的上板时静止和下盘走向正确的速度gydF4y2Ba(见[gydF4y2Ba9gydF4y2Ba)与它的gydF4y2Ba为gydF4y2Ba),第二项是slip-less解决方案的速度在泊肃叶流动gydF4y2Ba沿着下模板(见[轴是一致的gydF4y2Ba9gydF4y2Ba),第二项(gydF4y2Ba7gydF4y2Ba可以获得)gydF4y2Ba在[gydF4y2Ba9gydF4y2Ba纵坐标的)通过一个简单的翻译gydF4y2Ba)。方程(gydF4y2Ba10gydF4y2Ba)表明,流量在任何截面库爱特流的流量之和和泊肃叶流这个速度不会改变从一个截面到另一个稳定的流量。gydF4y2Ba
在[gydF4y2Ba9gydF4y2Ba)(见gydF4y2Ba)有一个看到泊肃叶流动的流量与滑移边界条件超过slip-less情况的因素:gydF4y2Ba
至于库爱特流流率有一个特定的功能,在滑动和过渡流情况下和slip-less情况他们是相同的,有以下值独立的克努森数由于对称流(见图gydF4y2Ba2gydF4y2Ba):gydF4y2Ba
从流量表达式(gydF4y2Ba11gydF4y2Ba)和(gydF4y2Ba12gydF4y2Ba)泊肃叶和库爱特流在滑流的情况下可以得出这样的结论:在滑流政权下面的雷诺方程得到的(gydF4y2Ba10gydF4y2Ba):gydF4y2Ba
在哪里gydF4y2Ba是当地的克努森数。当滑移边界条件gydF4y2Ba
而不是中性的边界条件(gydF4y2Ba6gydF4y2Ba)是用于求解动量方程(gydF4y2Ba5gydF4y2Ba),导致速度剖面被替换成质量守恒关系(gydF4y2Ba4gydF4y2Ba),一个将到达相同的滑移修正雷诺方程(gydF4y2Ba13gydF4y2Ba)[gydF4y2Ba6gydF4y2Ba,gydF4y2Ba15gydF4y2Ba]。gydF4y2Ba
福井和金子gydF4y2Ba7gydF4y2Ba]表明,线性化的玻尔兹曼方程解的薄膜轴承问题的解决方案可以分解成平面库爱特流和平面泊肃叶流动。在此基础上导出广义雷诺方程的薄膜采用空气轴承问题基本泊肃叶和库爱特流的流速通过线性化玻耳兹曼方程解决。这在等温情况下广义雷诺方程可以写成(gydF4y2Ba7gydF4y2Ba),gydF4y2Ba
在哪里gydF4y2Ba是过渡政权的流量(slip-less规范化的价值gydF4y2Ba)计算线性化玻耳兹曼方程的泊肃叶流动。提出的计算值的数据库gydF4y2Ba为gydF4y2Ba,gydF4y2Ba,gydF4y2Ba和gydF4y2Ba提供了(gydF4y2Ba8gydF4y2Ba],漫反射的拟合公式近似(gydF4y2Ba由罗伯特·记录在()gydF4y2Ba15gydF4y2Ba)(右边第二项是印错gydF4y2Ba):gydF4y2Ba
在哪里gydF4y2Ba和gydF4y2Ba。亚历山大et al。gydF4y2Ba15gydF4y2Ba)出发的方法用于模拟短头长度空气轴承问题(gydF4y2Ba,gydF4y2Ba ,gydF4y2Ba ,gydF4y2Ba ),发现优秀的协议出发模拟与广义雷诺方程(gydF4y2Ba15gydF4y2Ba)和(gydF4y2Ba16gydF4y2Ba)。但当时他们形容后者连续体水动力滑(事实上只有雷诺方程修正(gydF4y2Ba13gydF4y2Ba)就是这样一个方程);现在我们已经认识,广义雷诺方程是一个全球性的质量守恒方程,但在每个截面流是由精确的动力学理论公式适合过渡政权。的比较(gydF4y2Ba15gydF4y2Ba)的情况下(进口与出口的比例高度保持2:1)gydF4y2Ba
,gydF4y2Ba,gydF4y2Ba,gydF4y2Ba ,gydF4y2Ba,gydF4y2Ba,gydF4y2Ba ,gydF4y2Ba,gydF4y2Ba,gydF4y2Ba显示良好的协议的广义雷诺方程出发模拟的结果;这只是证实了广义雷诺方程是一个质量守恒方程在形式上(尽管一些框架计算方程的使用)但事实上它平衡泊肃叶流动的流速和库爱特流计算的动力学理论;所以它有动能理论价值,可以用来解决空气轴承的问题在整个过渡流态。gydF4y2Ba
通过与上述类比推导二维雷诺方程的情况下,这是一个简单的问题,推导出不稳定和三维雷诺方程在以下表格(cf,例如,3 d雷诺方程所示(gydF4y2Ba3gydF4y2Ba):gydF4y2Ba
在哪里gydF4y2Ba
时间归一化1 /gydF4y2Ba,gydF4y2Ba角速度的转盘,gydF4y2Ba和gydF4y2Ba是无量纲坐标和速度的头部宽度方向gydF4y2Ba
福井和金子gydF4y2Ba7gydF4y2Ba)使用获得的广义雷诺方程和润滑特性结果有效期为大克努森数。通过使用Fukui-Kaneko的广义雷诺方程得到了一些有用的滑块设计的结果:胡锦涛et al。(gydF4y2Ba10gydF4y2Ba]调查部分接触空气轴承tripad滑块的特征。胡锦涛et al。(gydF4y2Ba11gydF4y2Ba)调查了空气轴承动力学两种构型的真实大小的sub-ambient压力滑块和发现的方法确保卸货的可靠性性能类型的滑块。Tagawa et al。gydF4y2Ba12gydF4y2Ba)计算滑块的反应nanotextured盘表面。计算技术为解决滑块开发空气轴承问题[gydF4y2Ba3gydF4y2Ba)和新一线和二阶滑移模型介绍了广义雷诺方程(gydF4y2Ba13gydF4y2Ba吴和妖怪。gydF4y2Ba
在推导雷诺方程的形式(gydF4y2Ba17gydF4y2Ba)我们已经看到它使用假设至关重要gydF4y2Ba(参见注意前的括号(gydF4y2Ba8gydF4y2Ba))。的雷诺方程无疑是适用的情况下,假设gydF4y2Ba是有效的,例如,对于滑块和平滑细滑球和阀瓣之间的气体层。gydF4y2Ba
在广义雷诺方程应用到现代真实的滑块在rails外围(有时有薄梯田)和滑块的中心部分和完全嵌入区域(见,例如,内在(国家存储行业协会)滑块中引用(gydF4y2Ba3gydF4y2Ba)一个应该谨慎。空气轴承表面的深度变化剧烈的垂直壁面轮廓区域。这使得压力沿垂直方向上的剧烈变化,导致可感知的气流沿垂直方向。的条件gydF4y2Ba不再存在。扩展的雷诺方程的形式(gydF4y2Ba17gydF4y2Ba)问题的现代配置空气轴承表面有问题,需要进一步的验证。一些比较出发或其他试金石结果或实验数据是可取的。出发的比较结果甚至计算大小的小滑块与复杂的配置是有价值的。gydF4y2Ba
3所示。出发的方法gydF4y2Ba
直接模拟蒙特卡罗(出发)方法(gydF4y2Ba14gydF4y2Ba)已被用于模拟薄膜流滑块。亚历山大et al。gydF4y2Ba15gydF4y2Ba]研究了气流在平头表面上方移动驱动盘与雷诺方程,发现优秀的协议,但他们的声明,福井金子的广义雷诺方程是一个连续体水动力方程为滑动是错误的纠正,及其模拟局限于小滑块长度gydF4y2Ba黄等。gydF4y2Ba16gydF4y2Ba]扩展出发模拟从二维到三维情况下,相比之下,Fukui-Kaneko的广义雷诺方程(他们称之为球型模型)和发现,总的来说,这两个解决方案相互吻合较好,该协议是更好的间距减少约5海里时,也就是说,当克努森数很大。我们这里压力Fukui-Kaneko的广义雷诺方程是一个全球性的质量守恒方程,但详细的流场计算使用线性化玻耳兹曼方程的精确解。所以出发结果之间的协议和广义雷诺方程的结果并不令人惊讶。模拟规模又很小(gydF4y2Ba)相比,现代滑块的真实大小。王旭和刘刚(gydF4y2Ba17gydF4y2Ba)通过使用出发的方法研究了压力分布在相同的位置/盘接口负责人不同的盘速度和相同的阀瓣在不同位置的速度和升力变化百分比当气流速度变化或滑块飞行高度的变化。研究再次的大小gydF4y2Ba,远小于1毫米的真实大小。是低information-to-noise率低马赫数流动使出发的计算过程非常耗时,只有微型(不真实的)大小的仿真结果是可用的。但出发的方法是有价值的在搅拌气流飞滑块,甚至无法模拟真实的大小,因为它测试的优点,它可以用于小尺寸但作证其他方法复杂的配置。gydF4y2Ba
4所示。信息保存(IP)方法和测试的通道流动gydF4y2Ba
信息保存(IP)方法提出了(gydF4y2Ba18gydF4y2Ba,gydF4y2Ba19gydF4y2Ba]治疗遇到的问题出发的巨大比例的方法噪声的有用的信息和需求非常大的样本量。这是一个方法嵌入出发的方法中,每个模拟分子分配两种速度:热速度gydF4y2Ba和信息的速度gydF4y2Ba。前者只是分子的速度gydF4y2Ba出发的方法和用于计算运动,碰撞,分子在表面的反射后的算法和模型出发的方法。除了gydF4y2Ba我们假设每个分子含有所谓的信息速度(IP速度)gydF4y2Ba记录真实的集体的速度大量分子由每个模拟分子。IP速度不产生任何影响分子的运动,仅用于求和得到宏观速度;原始信息是来自迎面而来的流和身体表面。当分子从表面反映,相互碰撞,体验力行动,从边界,并输入IP速度达到新值。IP方法也分配每个单元的IP速度gydF4y2Ba和IP密度gydF4y2Ba。规则的全面说明信息的更新速度gydF4y2Ba和gydF4y2Ba和gydF4y2Ba可以发现在gydF4y2Ba9gydF4y2Ba]和[gydF4y2Ba28gydF4y2Ba]。在一般的2 d和3 d情况下,质量和动量守恒方程gydF4y2Ba和gydF4y2Ba是gydF4y2Ba
积分是接管整个细胞的体积和表面而言,分别。后一个时间步gydF4y2Ba根据(细胞IP密度达到增量gydF4y2Ba21gydF4y2Ba):gydF4y2Ba
的密度和压力也更新:gydF4y2Ba。IP的增加速度gydF4y2Ba根据(gydF4y2Ba22gydF4y2Ba),gydF4y2Ba
IP速度gydF4y2Ba细胞的获得的平均值gydF4y2Ba在细胞中。gydF4y2Ba
省略IP的描述许多不同流场的模拟我们给这里只有一些详细模拟微通道的几何形式和流动模式通道和阀瓣流两种情况是相似的。除了有两种方法来测试通道流的计算显示IP方法的有效性。首先丰富的压力分布和流动实验结果评价通过英吉利海峡的克努森数过渡政权。和退化雷诺方程适合于通道流动一直建议很容易推导出广义雷诺方程最初飞行滑块和下流动的动力学理论测试石头的价值。所以我们同时使用严格的理论计算和实验数据的有效性的IP方法计算微流程。gydF4y2Ba
液体的通道流动历史悠久的著名Poiseuiulle流,即流体由恒压梯度驱动的。但对于气体由于全球质量守恒沿着通道不能线性的压力分布和气体泊肃叶流恒压梯度仅仅是一个假设的流。出现的MEMS(微机电系统)和制造技术,联赛(简称德国单词Lithographie Galvanoformung Abformung)和电火花放电加工,精细实验新的玩具小汽车渠道(e . g。,(gydF4y2Ba29日gydF4y2Ba- - - - - -gydF4y2Ba34gydF4y2Ba])。微通道/压力传感器系统小型化与流动压力传感器集成系统是捏造的,精确的压力分布。流动比率也准确测量。氮、氩、氦用作液体培养基。的克努森数gydF4y2Ba0.5 - 2.5和更大的获得和提供数据库来测试过渡流。杰出的非线性压力分布也得到。在[gydF4y2Ba30.gydF4y2Ba)的比率进口到出口的压差大约是0.34gydF4y2Ba1.7。在[gydF4y2Ba31日gydF4y2Ba为氦压差比大约是0.59gydF4y2Ba1.29。在[gydF4y2Ba34gydF4y2Ba]压差比更高;氩是0.94gydF4y2Ba2.96。实验工作提供了一个坚实的基础为测试各种方法旨在计算微流程。gydF4y2Ba
最初广义雷诺方程推导出薄膜中应用空气轴承问题下盘移动速度gydF4y2Ba和上盘倾斜。沈建议使用这个雷诺方程解决微通道流问题(gydF4y2Ba27gydF4y2Ba]的下模板固定,上盘平行。由于稳定的低板右边项消失;作为gydF4y2Ba和gydF4y2Ba,没有任何库爱特流的贡献。由于两个板块的平行性价值gydF4y2Ba是一个常数,也可以从方程。所以应用的广义雷诺方程的微通道问题是退化的形式:gydF4y2Ba
的值gydF4y2Ba进口和出口的通道使微通道指定问题可以解决的。漫反射的情况下,安装的近似公式gydF4y2Ba,(gydF4y2Ba16gydF4y2Ba),可以使用和退化雷诺方程达到形式:gydF4y2Ba
易于集成当地克努森数gydF4y2Ba是最方便的表达gydF4y2Ba;例如,对于硬球模型可以写成gydF4y2Ba
在哪里gydF4y2Ba
我们有硬球gydF4y2Ba
(见[gydF4y2Ba9gydF4y2Ba,gydF4y2Ba])。gydF4y2Ba在出口的压力,gydF4y2Ba气体的温度,gydF4y2Ba气体的粘度在哪里gydF4y2Ba。常数gydF4y2Ba克努森数的物理意义gydF4y2Ba出口的通道(见(gydF4y2Ba25gydF4y2Ba),在出口gydF4y2Ba)。用(gydF4y2Ba25gydF4y2Ba)(gydF4y2Ba24gydF4y2Ba),一个到达gydF4y2Ba
在哪里gydF4y2Ba一个未指明的常数是决定集成和具有物理意义的跨通道的流量slip-less规范化的流量值。方程(gydF4y2Ba23gydF4y2Ba)和(gydF4y2Ba24gydF4y2Ba)实际上是广义雷诺方程、退化的微通道流压力分布可以计算。跨渠道的流量gydF4y2Ba也被集成在封闭(gydF4y2Ba35gydF4y2Ba]gydF4y2Ba
和空间相应的质量流率gydF4y2Ba
我们在这里强调,假设gydF4y2Ba是严格满足平通道,退化雷诺方程有一个严格的动力学理论基础。gydF4y2Ba
微通道流问题是解决IP方法(gydF4y2Ba26gydF4y2Ba]。的方法,压力gydF4y2Ba固定在规定的结束一样(实验)条件和gydF4y2Ba允许变化的过程中不断计算,最后达到稳定的解决方案,是用在这里。实践中一般IP方法的IP过程没有反向影响出发的过程。在渠道流的解决方案,要监管边界上的速度在模拟,使用边界上的不同IP速度不断调整DSMC-IP过程的边界条件。这使出发多快速边界上的正确的值。使计算过程收敛必须使用保守的形式的质量守恒方程。和一个superrelaxation技术是用来加快收敛的过程。更多详细说明解决方案的IP通道流问题的方法[gydF4y2Ba9gydF4y2Ba,gydF4y2Ba26gydF4y2Ba]。这里只有一些结果的比较的压力分布的IP方法和实验数据和退化雷诺方程(见图gydF4y2Ba3gydF4y2Ba,gydF4y2Ba4gydF4y2Ba,gydF4y2Ba5gydF4y2Ba)。gydF4y2Ba
如上面所示的比较的IP方法给出了压力和质量流量的结果对于优秀的协议也退化雷诺方程和实验数据;所以它可以被认为是一个可靠的工具在处理微尺度气体流动缓慢包括微观流动下飞滑块。内部的详细IP方法模拟稀薄气体流动中可以找到(gydF4y2Ba28gydF4y2Ba]和[gydF4y2Ba9gydF4y2Ba]。gydF4y2Ba
5。微流程下飞行头滑块通过信息保护方法解决gydF4y2Ba
IP方法应用于模拟二维平面滑动问题[gydF4y2Ba36gydF4y2Ba]。保守党计划的连续性方程和superrelaxation方案建议(gydF4y2Ba26gydF4y2Ba)也在这里使用加速收敛的过程。平面空气轴承表面倾斜,除了矩形细胞,一些雕刻的细胞出现,加上较低的邻近正则细胞避免极端少数模拟分子的细胞。同时介绍了一个简单加权平均法平和没有物理振荡的细胞密度:gydF4y2Ba
在哪里gydF4y2Ba是一个权重因子。的压力分布不同的滑块大小由IP方法获得。的gydF4y2Ba结果是在良好的协议与出发方法和雷诺方程。为gydF4y2Ba取得了良好的协议之间的IP和雷诺方程的结果。值得重视的是,虽然出发的方法只提供结果gydF4y2BaIP仿真结果真实大小头滑块gydF4y2Ba是在良好的协议与雷诺方程的解决方案(见图gydF4y2Ba6gydF4y2Ba)。这是唯一的雷诺方程的比较与其他authentic-sized滑块的方法。gydF4y2Ba
在[gydF4y2Ba37gydF4y2Ba)的IP方法用于解决流动下的3 d平面滑块和一个微型头滑块真实复杂的配置。随着流动在平面之间的比较出发方法和雷诺方程(gydF4y2Ba16gydF4y2Ba),这里只有IP方法的比较结果与出发的方法引用于(gydF4y2Ba37gydF4y2Ba]。图gydF4y2Ba7gydF4y2Ba显示了压力下平面滑动两种方法获得的10 nm的飞行高度和速度gydF4y2Bam / s。滑块的长度gydF4y2Ba和它的宽度gydF4y2Ba。gydF4y2Ba
注意,出发的示例流程的开始和持续020万时间步但是IP样本只有200次使用步骤。总计算时间(时间收敛过程加上抽样过程的时间)出发的方法是超过100倍的IP的方法。当滑块表面速度较低,例如,当gydF4y2Ba出发的结果与060万年样本时间步骤(参见图仍有显著的波动gydF4y2Ba8gydF4y2Ba)。gydF4y2Ba
3 d滑块与复杂的配置模拟IP方法(gydF4y2Ba37gydF4y2Ba)如图gydF4y2Ba9gydF4y2Ba。流场分为gydF4y2Ba统一的细胞,每个分子含有约20。是使用的时间步gydF4y2Ba。滑块的大小选择gydF4y2Ba,所以出发结果可以获得并用于比较当前IP的结果。gydF4y2Ba
压力分布的模拟结果IP方法和出发方法如图gydF4y2Ba10gydF4y2Ba。普遍是好的和细微的差别在角落里地区。图(等高线,提供通过私人通信和李小君先生),可以清楚地看到,压力沿墙垂直方向变化明显,这将违反基本假设垂直压力梯度是恒定在雷诺方程推导。这表明雷诺方程的使用复杂的配置应该小心。工作正在计算下的流场复杂的真实大小和配置滑块将很快出版。gydF4y2Ba
(一)gydF4y2Ba
(b)gydF4y2Ba
6。结论gydF4y2Ba
(1)气体薄膜轴承特性的精确计算是设计的工程需要空气轴承表面滑块。不同的计算方法来满足设计的需要。gydF4y2Ba
(2)广义雷诺方程现在成功被用来计算空气轴承参数与复杂的空气轴承滑块表面和完成一些设计的目的。计算复杂的配置,滑块流出发和IP方法显示了现代复杂的配置滑块可能违反了条件gydF4y2Ba这是至关重要的在雷诺方程推导。雷诺方程的一些比较结果与出发方法或实验数据和一些修改或改进是可取的。gydF4y2Ba
(3)出发的方法适合模拟薄膜流滑下。但计算过程非常耗时,只有仿真结果的滑块的微型(千分尺,不是毫米,即。真实的)大小是可用的。下的微流程的优点出发飞滑块是在与其他方法相比,其结果可以为小尺寸和复杂的配置检查其他方法的可行性。gydF4y2Ba
(4)IP方法测试微通道流动的问题出发,实验和动力学理论的结果。这是用来计算下的2 d和3 d流平滑块。流动模拟的结果在一个真实的复杂配置体积小的滑块是在良好的协议与出发的方法。这是一个有前途的替代方法在模拟微流场真实大小,正宗的配置空气轴承表面。gydF4y2Ba
命名法gydF4y2Ba
| 答:gydF4y2Ba | 数值常数gydF4y2Ba |
| B:gydF4y2Ba | 数值常数gydF4y2Ba |
| cgydF4y2Ba:gydF4y2Ba | 分子热速度gydF4y2Ba |
| D:gydF4y2Ba | 滑块的宽度gydF4y2Ba方向gydF4y2Ba |
| :gydF4y2Ba | 高度的头滑块与磁盘之间的差距gydF4y2Ba |
| :gydF4y2Ba | 的最低身高头滑块与磁盘之间的差距gydF4y2Ba |
| :gydF4y2Ba | 无量纲高度gydF4y2Ba |
| :gydF4y2Ba | 滑块的长度gydF4y2Ba方向gydF4y2Ba |
| :gydF4y2Ba | 压力gydF4y2Ba |
| :gydF4y2Ba | 在前面的边缘滑块的压力gydF4y2Ba |
| :gydF4y2Ba | 流量gydF4y2Ba |
| :gydF4y2Ba | Poiseuiulle流的流量gydF4y2Ba |
| :gydF4y2Ba | Poiseuiulle流连续介质流的流量情况gydF4y2Ba |
| :gydF4y2Ba | Poiseuiulle流滑流的流量情况gydF4y2Ba |
| :gydF4y2Ba | Poiseuiulle流过渡流的流量情况gydF4y2Ba |
| :gydF4y2Ba | 无量纲流量Poiseuiulle流过渡流的情况gydF4y2Ba |
| :gydF4y2Ba | 时间gydF4y2Ba |
| :gydF4y2Ba | 无因次时间gydF4y2Ba(有时温度:gydF4y2Ba)gydF4y2Ba |
| :gydF4y2Ba | 气体速度沿gydF4y2Ba方向雷诺方程gydF4y2Ba |
| :gydF4y2Ba | 速度在IP方法分子信息gydF4y2Ba |
| :gydF4y2Ba | 边界的速度磁板gydF4y2Ba方向雷诺方程gydF4y2Ba |
| :gydF4y2Ba | 细胞在IP方法的速度信息gydF4y2Ba |
| :gydF4y2Ba | 气体速度沿gydF4y2Ba方向雷诺方程gydF4y2Ba |
| :gydF4y2Ba | 气体速度沿gydF4y2Ba方向(跨度明智方向)的雷诺方程gydF4y2Ba |
| :gydF4y2Ba | 边界的速度磁板gydF4y2Ba方向(跨度明智方向)的雷诺方程gydF4y2Ba |
| :gydF4y2Ba | 沿长度方向移动盘表面gydF4y2Ba |
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| :gydF4y2Ba | 无量纲坐标gydF4y2Ba |
| :gydF4y2Ba | 气体的密度gydF4y2Ba |
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| :gydF4y2Ba | 轴承数计算gydF4y2Ba |
| :gydF4y2Ba | 轴承数计算gydF4y2Ba |
| :gydF4y2Ba | 因素成正比gydF4y2Ba |
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作者想表达他对中国自然科学基金的支持通过拨款10621202和90205024。他还感谢李小君先生他的帮助在制定这个手稿。gydF4y2Ba
引用gydF4y2Ba
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