研究文章| Tsuyoshi Ueta磁场中二维电子系统:目前均分法
文摘
我们考虑二维随机变形循环量子点附带两个波导(发射极和集电极)在磁场中电子类比的黑体辐射。传输属性通过数值研究。当前的分数由收集器中的每个传播模式计算传输电流当每个传播模式是事件。通过统计平均形状,它表明一个通用频率分布得到充分变形系统即使磁场是如此强大以至于电子波形式边缘状态。然后,传输电流是随机分布在所有传播模式。平均每个传播模式携带相同的电流在缺乏一个磁场。也证实了一个有限大小点不能的储层模型,即使它是混乱的。
1。介绍
在本文中,我们考虑在二维(2 d)电子电子传递系统。特别是,我们试图探讨水库,也就是说,一个电子在量子理论来源。在理论和数值处理2 d电子传递,台球模型是有用的和经常被应用。在台球模型中,考虑储层,储层建模是一个无限大的腔。电子的水库,统一的空间分布和随机运动。当电子从这样一个水库,进入一个波导角分布,即发生的概率在一个角度<年代vg height="10.7375" id="M1" style="vertical-align:-0.13794pt;width:8.3125px;" version="1.1" viewbox="0 0 8.3125 10.7375" width="8.3125" xmlns="http://www.w3.org/2000/svg">
在量子理论中,另一方面,通常水库基本上是排除考虑。当多个波导模式传播,波导的波函数由叠加表示形式的传播模式。叠加的系数通常被认为具有相同的相位和振幅相同。实际上,系数是由储层的性质,所以,我们需要考虑一个水库在量子理论。这个问题是由河村建夫指出和讨论等。<一个href=”#B2">2一个>第一次。参考,然而,没有提出解决方案,这是一个悬而未决的问题。
一些研究人员认为水库不需要考虑即使在量子力学由于量子力学描述的交通问题已经非常成功。当然,只要我们处理传输导体的性质,如电导计算,这是真的。然而,水库构成考虑物理系统的一部分,我们不可避免地要面对它的方式。当我们计算一个波函数在一个导体,特别是像一个衍射图样,水库的细节是必不可少的。实际上,在许多情况下,为了计算波函数在一个系统中,主要的形式是与相同的相位和振幅叠加<一个href=”#B3">3一个>]。然而,它必须说,这是没有根据的。
治疗是不可能无限系统像一个经典的储层模型,所以我提出了一个有限大小的储层模型。在作者之前的工作(<一个href=”#B4">4一个>,<一个href=”#B5">5一个>)的传输属性random-shaped循环量子点连接到两个波导分析了量子力学和经典。实际上,态下的分析和传输特性的电子波在一个畸形的环形量子点量子混沌的研究从一个角度(<一个href=”#B6">6一个>- - - - - -<一个href=”#B8">8一个>]。
通过统计平均形状,形状的程度的随机性的影响传输特性研究[<一个href=”#B4">4一个>,<一个href=”#B5">5一个>]。当前的分数由波导中的每个传播模式已经得到传播和反射电流当每个传播模式是事件。它已经表明,一个普遍的频率分布<年代p一个nclass="equation" id="EEq1"> 如果获得形状超过某个值的随机性。在完全随机系统中,传输电流是随机分布在所有的传播模式。然而,平均而言,每个传播模式携带相同的电流。这个结果,视为一个粒子储层模型,比较经典水库模型的特点。
这个结果表明普遍电导波动(佛罗里达)通过一个具体的计算从一个特定角度<一个href=”#B9">9一个>- - - - - -<一个href=”#B17">17一个>]。为普遍的传导,此外,这个结果表明,散射在粗糙的边界是充分的和散射不是必要的系统内。
在磁场的存在,另一方面,扰动波函数的零相位化可能还不够,因为电子的衍射波抑制和它形成边缘状态和传播系统的边界。因此,目前尚不清楚通用运输通过实现量子点属性。
通常认为一个电子波足够有相位差的混沌量子点内的有限大小和传输特性通过它同意那些提出(<一个href=”#B18">18一个>- - - - - -<一个href=”#B27">27一个>]。即使在一个混乱的有限大小的量子点至少,如最后一节所示,当前的普遍分布特征没有出现。因此,我在这里强调,即使是一个混乱的量子点不能成为一个模型,一个水库,如果是有限的。
2。储层模型
我们用一个类比从普朗克黑体辐射<一个href=”#B28">28一个>]。水库是定义为一个空腔,足够有相位差的一个入射波。它不同于黑体辐射的电子仅限于费米能级的能量,因为我们考虑二维电子系统在半导体在低温下形成的。在这里,我们介绍统计random-shaped量子点作为移相的机制(<一个href=”#B4">4一个>]。
random-shaped量子点被定义为一个随机变形循环点(图<一个href=”http年代://www.newsama.com/journals/acmp/2011/104843/fig1/" target="_blank">1一个>根据()<一个href=”#B8">8一个>]。在极坐标表达的形状<年代p一个nclass="equation" id="EEq2">
在哪里<年代vg height="11.0375" id="M5" style="vertical-align:-3.22282pt;width:29.612499px;" version="1.1" viewbox="0 0 29.612499 11.0375" width="29.612499" xmlns="http://www.w3.org/2000/svg">