扩展分析脉动火焰蔓延在液体gydF4y2Ba

文摘gydF4y2Ba

扩展分析基于地下一层不稳定进行探索三个独立的角色(表面张力、重力和粘度)影响脉动火焰蔓延的机制在正常和微重力条件。这三个影响形成两个独立的pi-numbers:马朗戈尼(Ma)数量和格拉肖夫(Gr)数量,包括特征长度尺度比例(地下深度循环)/(预热液体表面的水平长度)。介绍了普朗特(Pr)数量来弥补不同的热扩散率和不同液体的运动粘度。也无量纲火焰蔓延的速度,gydF4y2Ba(=gydF4y2Ba,在那里gydF4y2Ba淬火距离和吗gydF4y2Ba介绍了燃料气)的扩散系数。使用这些无量纲参数,火焰蔓延机制分为两个独立的政权:浅液池与无量纲火焰蔓延速率gydF4y2Ba,而与深液池gydF4y2Ba。gydF4y2Ba

1。介绍gydF4y2Ba

火焰蔓延在液体是我们当前的利益之一,因为其相关的消防安全,对其复杂的机制我们基本的好奇心。进行的一系列研究了解火焰蔓延机制醇(gydF4y2Ba1gydF4y2Ba- - - - - -gydF4y2Ba12gydF4y2Ba)和碳氢化合物燃料(gydF4y2Ba4gydF4y2Ba,gydF4y2Ba10gydF4y2Ba]。基于这些结果,格拉斯曼和干燥机gydF4y2Ba13gydF4y2Ba)写了一篇评论,包括解释机制的脉动分布在subflash点液体。根据格拉斯曼和干燥器(gydF4y2Ba13gydF4y2Ba),脉动火焰蔓延可能液相对流耦合效应的结果,因为它只发生在地下液体对流生成。最近,罗斯和米勒在微重力火焰蔓延实验进行浅层液体池(gydF4y2Ba14gydF4y2Ba,gydF4y2Ba15gydF4y2Ba)和深液体池(gydF4y2Ba16gydF4y2Ba]。包括这些结果微重力火焰蔓延,罗斯在书中他写了评论编辑(gydF4y2Ba17gydF4y2Ba]说明脉动火焰蔓延的速度和频率取决于重力,液池深度、初始燃料温度、气体流量、液体,等等,表明脉动火焰蔓延的机制尚未完全清楚。gydF4y2Ba

在过去的十年,一系列的实验研究火焰蔓延的液体进行了(gydF4y2Ba14gydF4y2Ba- - - - - -gydF4y2Ba29日gydF4y2Ba),创建一个丰富的实验数据库。有六个不同的实验技术(激光单粒子跟踪,烟跟踪、单和双波长全息干涉法,红外温度记录,和高速摄影),我们测量了详细的热,流体动力学和化学结构的气体和液体阶段火焰前缘附近的理解脉动火焰蔓延的机制(gydF4y2Ba26gydF4y2Ba- - - - - -gydF4y2Ba29日gydF4y2Ba]。我们发现火焰脉动的双重脉动结构,组成的一个主要脉动约0.5到1赫兹,和subpulsation约5到10赫兹(gydF4y2Ba29日gydF4y2Ba]。生成的主要脉动和消除冷温度谷在液体表面的火焰gydF4y2Ba28gydF4y2Ba]。基于这些实验数据,我们提出一个脉动火焰传播模型(gydF4y2Ba28gydF4y2Ba)涉及地下一层循环和表面波。图gydF4y2Ba1gydF4y2Ba显示了脉动火焰的一系列照片和示意图视图的液体和气体流动结构周期的四个步骤(一)- (d)。步骤(一)是脉动的发病。几乎没有流动的液相,同时有气流引起的浮力的火焰前缘。火焰传播缓慢爬行脉动周期的阶段。步骤(b)的形成是一个寒冷的温度。快速界面流开发由于thermocapillarity向上游方向和生产散装液体内部的对流运动也是一个小规模的液体表面波。谷冷温度,最低温度低于闪点存在的火焰前缘。步骤(c)是燃料蒸汽积聚。表面的一些温暖的液体流动的火焰,上游液体燃料表面温度高于闪点然后低温谷就消失了。液体燃料蒸发并扩散到细胞再循环。 The fuel vapor in the cell accumulates with time and reaches a nearly uniform flammable concentration. Step (d) is flame jumping. When the height of the flammable lean limit exceeds that of the quenching layer, the flame jumps forward to the flammable layer. In the process of jumping, the combusting gases expand thermally and destroy the recirculation cell. The flame front nearly stops at the end of the flammable layer and then begins to spread slowly [returns to step (a)] and the cycle repeats itself.

受益于所有这些实验和数值研究在正常重力和微重力和更新理论的火焰蔓延在液体由威廉姆斯(制定gydF4y2Ba30.gydF4y2Ba),我们进行了稳定基础上的基本文献[gydF4y2Ba31日gydF4y2Ba)和扩展分析这些结果,希望找到一个统一的理论框架内,与他们(gydF4y2Ba32gydF4y2Ba- - - - - -gydF4y2Ba34gydF4y2Ba]。我们专注于液体不稳定分析地下一层火焰的前缘,表面波启动和创建一个冷温度谷。四个pi-numbers,马朗戈尼gydF4y2Ba韦伯数,格拉肖夫(Gr)号码,(我们)号码,和弗劳德数(Fr),特征长度尺度比例gydF4y2Ba介绍了进行扩展分析。特征长度尺度比例,gydF4y2Ba由热流体特征长度在液体表面和井下液体循环(或热结构)深度产生的火焰蔓延。图gydF4y2Ba2gydF4y2Ba显示温度和流量特性的深度gydF4y2Ba和gydF4y2Ba和热特征长度gydF4y2BalgydF4y2Ba,确定从皮影戏形象和粒子径迹图像激光片(gydF4y2Ba34gydF4y2Ba]。gydF4y2Ba

威廉液池深度作为一个近似用于火焰蔓延的特征长度理论,并指出它是可能的和理想的追求更仔细的分析获得改进的扩散率的估计使用一个适当的特征长度(gydF4y2Ba30.gydF4y2Ba]。在这项研究中,我们通过实验测量和热流体特征长度和深度和改善我们之前的不稳定和扩展分析使用这些结果。我们提出一个新的公式无量纲火焰蔓延速率的函数gydF4y2Ba深和浅池,我们也讨论了重力对脉动火焰传播的影响。gydF4y2Ba

2。理论分析gydF4y2Ba

2.1。基本方程gydF4y2Ba

我们的目标是研究层流地下一层的不稳定流动的火焰蔓延。表面张力温度系数和其他物理性质被视为常数。我们的不稳定分析是基于前面的研究(gydF4y2Ba31日gydF4y2Ba- - - - - -gydF4y2Ba34gydF4y2Ba]。地下一层的示意图如图gydF4y2Ba3gydF4y2Ba。地下一层的深度(gydF4y2Ba18gydF4y2Ba),我们进行分析是一个2毫米(很薄);我们使用充分发展流动的假设。中定义的所有符号使用术语部分。液体温度在火焰前缘散装液体温度高于因为生成的高温液体火焰移动方向上游由于表面张力。地下一层的连续性和动量方程,分别表示为gydF4y2Ba 第三项的lh (gydF4y2Ba2gydF4y2Ba)是由于表面张力,gydF4y2Ba是表面波的表达式,gydF4y2Ba是波数,gydF4y2Ba是波长,gydF4y2BacgydF4y2Ba波速,和所有其他符号命名中定义部分。在(gydF4y2Ba2gydF4y2Ba),gydF4y2Ba表面剪切应力是由于马朗戈尼效应和表达吗gydF4y2Ba 如果动力位移厚度:gydF4y2Ba和连续性方程(gydF4y2Ba1gydF4y2Ba),替换成(gydF4y2Ba2gydF4y2Ba),我们可以得到以下方程:gydF4y2Ba 气液界面的扰动很小和独立变量gydF4y2Ba表示为gydF4y2Ba 标栏和总理指示时均和扰动量,分别。如果速度仍然是类似的扰动gydF4y2Ba。替换(gydF4y2Ba5gydF4y2Ba)和(gydF4y2Ba1gydF4y2Ba)(gydF4y2Ba4gydF4y2Ba),如果充分发展的速度,gydF4y2Ba和高阶微扰项可以忽略不计;分别连续性和动量方程可以写成gydF4y2Ba 如果gydF4y2Ba很小,时间上的偏差值gydF4y2Ba,这可能会被写成gydF4y2Ba 这意味着没有热量存储在地下一层。所有的热量转移gas-1iquid接口。如果流动是层流,gydF4y2Ba,在那里gydF4y2Ba时均温度的液体,gydF4y2Ba是液体的导热系数,gydF4y2Ba是热释放因子(一个积极的迹象表明,热量释放表面气相,负表明吸收的热表面)。如果表面温度的扰动很小,gydF4y2Ba 区分gydF4y2Ba关于gydF4y2BaxgydF4y2Ba,替换成(gydF4y2Ba3gydF4y2Ba),我们得到gydF4y2Ba 用(gydF4y2Ba8gydF4y2Ba)和(gydF4y2Ba10gydF4y2Ba)(gydF4y2Ba7gydF4y2Ba)和区分gydF4y2BaxgydF4y2Ba和使用(gydF4y2Ba6gydF4y2Ba)来消除gydF4y2BaugydF4y2Ba,我们可以获得以下波动方程:gydF4y2Ba 在哪里gydF4y2Ba 第一项的lh (gydF4y2Ba11gydF4y2Ba)代表的动态波,gydF4y2Ba和gydF4y2Ba分别代表了正向和反向传播速度。第二项的lh (gydF4y2Ba11gydF4y2Ba)代表运动浪潮,gydF4y2Ba是传播速度的方向流动。方程(gydF4y2Ba11gydF4y2Ba)代表了表面波的线性组合动态波和运动学波。马朗戈尼效应出现的gydF4y2Ba在动态波表达式。gydF4y2Ba

如果表面微扰表示为gydF4y2Ba,我们得到以下方程(gydF4y2Ba11gydF4y2Ba):gydF4y2Ba 因此,gydF4y2BaωgydF4y2Ba可以近似为gydF4y2Ba 如果gydF4y2Ba、动态波不稳定导致gydF4y2Ba。然后这就会成为一个中立的病情稳定,gydF4y2Ba。以下方程描述了表面波的生成:gydF4y2Ba 如果当地的液体速度的定义是gydF4y2Ba,液体体积流量单位宽度的托盘gydF4y2Ba,平均液体速度gydF4y2Ba、动力位移厚度gydF4y2Ba和放热系数gydF4y2Ba。方程(gydF4y2Ba15gydF4y2Ba)可以写成gydF4y2Ba 在哪里gydF4y2Ba是表面波所需的临界流量发生。gydF4y2Ba

2.2。表面波的生成条件gydF4y2Ba

中性稳定行获得(gydF4y2Ba16gydF4y2Ba)如图gydF4y2Ba4gydF4y2Ba三个不同波长参数。以下值用于计算:gydF4y2Ba ,gydF4y2Ba。随着热的液体流动的火焰前缘由于马朗戈尼力,液体表面温度高于气相温度。的gydF4y2Ba问gydF4y2Ba_我gydF4y2Ba在水平在图gydF4y2Ba4gydF4y2Ba是正的热释放液体表面气相。gydF4y2Ba

上面的区域中性稳定的线路图gydF4y2Ba4gydF4y2Ba显示了一个不稳定的地区,它对应于该地区,表面波的生成。理论考虑显示如下:(1)更短的波长扰动很容易发展成一个表面波,(2)液体表面更稳定的热流从液体表面气相增加。gydF4y2Ba

在实验中,均匀火焰蔓延脉动变化在一定温度低于闪点。马朗戈尼力正比于热区域之间的温差下火焰前缘和散装液体温度。液体体积温度较低时,马朗戈尼力更大。这可能会导致一个地下流率增加,表面波的一代。gydF4y2Ba

2.3。无量纲参数gydF4y2Ba

一个总体能量平衡和地下的总动量平衡层,分别产生以下:gydF4y2Ba 在哪里gydF4y2BalgydF4y2Ba和gydF4y2Ba热特征长度和深度和吗gydF4y2Ba是地下的流动特性深度层循环定义在图吗gydF4y2Ba2gydF4y2Ba。深度比例表示为特征gydF4y2Ba 热的区别特征深度和流深度讨论了部分gydF4y2Ba4.2gydF4y2Ba。使用(gydF4y2Ba17gydF4y2Ba)和(gydF4y2Ba18gydF4y2Ba),下面的无量纲参数介绍:gydF4y2Ba 使用(gydF4y2Ba19gydF4y2Ba),(gydF4y2Ba20.gydF4y2Ba),(gydF4y2Ba21gydF4y2Ba)和(gydF4y2Ba22gydF4y2Ba),(gydF4y2Ba15gydF4y2Ba在这个无量纲形式)可以改写:gydF4y2Ba 方程(gydF4y2Ba19gydF4y2Ba),(gydF4y2Ba20.gydF4y2Ba),(gydF4y2Ba21gydF4y2Ba)和(gydF4y2Ba22gydF4y2Ba),所有的特征长度尺度比表达式,描述液体表面波的产生和传播。因此,这四个方程可以预测火焰脉动和后续的发生在液体脉动火焰蔓延。这些预测将由其他研究者的实验数据验证以及我们自己的过去和未来的实验。gydF4y2Ba

3所示。实验仪器和方法gydF4y2Ba

3.1。正常的重力实验gydF4y2Ba

实验装置的示意图如图gydF4y2Ba5gydF4y2Ba,包括一个高灵敏度皮影戏(HSSG)和粒子径迹激光片(PTLS)流动显示装置。gydF4y2Ba

燃料容器是480毫米长gydF4y2Ba毫米宽×7不同高度(gydF4y2Ba和50毫米)。它的底部是铜及其耐热玻璃。正丙醇、正丁醇作为测试燃料。容器中充满达到极限,以消除任何半月板。小引燃火焰一端的托盘启动火焰传播到另一端。火焰蔓延的数码摄像机记录。火焰蔓延速率测量记录的数字图像。gydF4y2Ba

液体的温度结构创建可视化的特别设计的高灵敏度皮影戏(HSSG) [gydF4y2Ba34gydF4y2Ba),衡量的折射光束穿过液体。50 mW氦氖激光通过描图纸,变成散射光从皮影戏为了消除失真。液相的流动可视化和速度测量,一个粒子径迹激光片(PTLS)技术是使用[gydF4y2Ba28gydF4y2Ba),高速摄像机(125帧/秒,20毫米gydF4y2Ba毫米的视野)。PTLS可以测量的流线和速度二维颗粒明显减少,几乎瞬间。使用4 W氩离子激光和柱面透镜,我们建立了一个薄激光表大约35度张角。燃料被播种提前与中空玻璃粒子(5gydF4y2Ba平均直径,gydF4y2Ba密度)可视化流场的液体燃料。gydF4y2Ba

3.2。微重力实验gydF4y2Ba

微重力实验使用日本共计4.5秒降塔设备在微重力实验室(MGLAB)。共计4.5秒的时间内获得微重力实验通过允许自由落体的电子管距离约为150米。为微重力测试试验台的原理图所示gydF4y2Ba6gydF4y2Ba(一)。gydF4y2Ba

包的测试架,包含一个风洞,燃料托盘,燃料注射器,三个摄像机,气体控制系统。燃料盘(gydF4y2Ba毫米,3毫米深)是位于风洞(gydF4y2Ba厘米,长30厘米,图gydF4y2Ba6gydF4y2Ba(b))。风洞可以提供一个稳定、层流强制空气流动。平均气流率是5厘米/秒。成立了一个热线式点火器的托盘和1毫米以上燃料表面。燃料的热电偶插入托盘测量初始燃料温度。高级相机和两侧视相机记录了火焰蔓延。侧视照相机记录了可见的火焰和另一个记录一个紫外图像记录微重力下的蓝色火焰。密封测试包中包含的测试架满1 atm干燥的空气。一旦托盘充满了gydF4y2Ba正丁醇燃料从燃料输送系统,5 cm / s气流反对火焰蔓延的方向开始,和点火发生前包了。点火器是直到火焰出现。gydF4y2Ba

4所示。结果与讨论gydF4y2Ba

4.1。分析结果gydF4y2Ba

图gydF4y2Ba7gydF4y2Ba显示关键的马数量与热地下层深度(在图中定义gydF4y2Ba2gydF4y2Ba)与两个常数情况下绘制数量:gydF4y2Ba正常的重力,gydF4y2Ba在微重力环境下的骨质流失。我们计算数量(gydF4y2Ba22gydF4y2Ba)使用的热特征深度和长度的地下一层循环gydF4y2Ba34gydF4y2Ba]。gydF4y2Ba

微重力下的临界马数量远远大于正常重力,这表明当液体表面变得不稳定,形成表面波在微重力下的价值gydF4y2Ba将更大的(这意味着地下液体对流将更大)的直径。这种可能性,如果验证,可以解释美国宇航局的微重力实验结果(gydF4y2Ba16gydF4y2Ba),显示一个大直径地下循环正丁醇与正常重力的行为,在相同的温度下。微重力下的大型地下循环需要更长的时间达到发达国家因为重力是一个主要贡献者的力量保持液体的每个元素沟通与邻国。这意味着微重力实验需要更长的托盘长度达到稳态条件比实验在正常重力(通常采用30到40厘米长盘)。gydF4y2Ba

4.2。热流体规模gydF4y2Ba

图gydF4y2Ba8gydF4y2Ba显示了特征长度尺度比例gydF4y2Ba作为初始燃料深度的函数(gydF4y2BaHgydF4y2Ba)正丙醇、正丁醇,衡量HSSG技术(gydF4y2Ba34gydF4y2Ba]。gydF4y2Ba

商gydF4y2Ba急剧上升的正丙醇、正丁醇和增加初始燃料混合层深度范围gydF4y2Ba5毫米,达到了一个非常缓慢的增加为正丙醇gydF4y2Ba25毫米和正丁醇gydF4y2Ba50毫米。这表明与部门有两种不同的制度gydF4y2Bamm:浅液池gydF4y2Ba毫米,深液体池gydF4y2Ba毫米。当燃油深度小于5毫米,限制地下液体循环减少gydF4y2Ba并增加gydF4y2BalgydF4y2Ba。对于一个初始燃料的深度gydF4y2Ba毫米,特征长度gydF4y2BalgydF4y2Ba和循环深度gydF4y2Ba增加与增加初始燃料深度和达到恒定值,当深液池条件满足。gydF4y2Ba

热场有针对性的实验,而流场理论分析目标。因此,皮影戏和PTLS方法被用来测量热量表和流动规模在同一时间。图gydF4y2Ba9gydF4y2Ba显示gydF4y2Ba(热特征深度)和gydF4y2Ba(流动特性深度)作为初始燃料混合层深度的函数。gydF4y2Ba

正丁醇的特征深度大于正丙醇的深度约1.4倍。这个值接近1.3的比例正丙醇的粘度系数和正丁醇。因此,当使用一个无量纲数,纠正它的普朗特(Pr)号码。公关数定义如下:gydF4y2Ba 在那里,gydF4y2BaνgydF4y2Ba运动粘度,gydF4y2Ba一个gydF4y2Ba热扩散率。gydF4y2Ba

4.3。规模分析火焰蔓延gydF4y2Ba

无量纲火焰蔓延速率可能影响淬火距离gydF4y2Ba ,与黑暗地区之间形成火焰前缘和液体表面,扩散系数,gydF4y2BaDgydF4y2Ba燃料气。一种无量纲的火焰蔓延速率,gydF4y2Ba,因此可以编写如下:gydF4y2Ba 这个无量纲火焰蔓延gydF4y2Ba蒸汽沛克莱数是相同的。我们测量了淬火距离gydF4y2Bamm在正常重力和gydF4y2Bamm在微重力环境下的骨质流失。燃油蒸汽的扩散系数,gydF4y2BaDgydF4y2Ba,从经验公式计算gydF4y2Ba22gydF4y2Ba四种不同类型的醇,gydF4y2Ba乙醇,gydF4y2Ba为甲醇,gydF4y2Ba正丙醇,gydF4y2Ba正丁醇。gydF4y2Ba

在之前的扩展分析(gydF4y2Ba34gydF4y2Ba),火焰蔓延速率(维)表示为1 / MaPr的函数。gydF4y2Ba 然而,马1 /公关诱导实验数据,gydF4y2Ba和gydF4y2Ba。提高扩展分析,认为gydF4y2Ba和gydF4y2Ba可以通过结合两个无量纲数相关,Gr和马。Gr数量有关gydF4y2Ba和马有关gydF4y2BalgydF4y2Ba。实验数据gydF4y2Ba表示为gydF4y2Ba

通过提交(gydF4y2Ba10gydF4y2Ba)(gydF4y2Ba9gydF4y2Ba),我们可以得到以下方程:gydF4y2Ba 和gydF4y2Ba是安装在深液体池的实验数据:gydF4y2Ba。gydF4y2Ba

时间平均火焰蔓延速率subflash条件下测量了在这个研究(四种不同燃料:甲醇、乙醇、正丙醇、正丁醇)和实验数据(gydF4y2Ba12gydF4y2Ba,gydF4y2Ba16gydF4y2Ba绘制在图gydF4y2Ba10gydF4y2Ba的函数gydF4y2Ba。产生这些数据的初始燃料深度从1到50毫米不等。深液池之间有着明显的差别gydF4y2Ba 和浅液池gydF4y2Ba 可以看到。深液池,与火焰蔓延速率gydF4y2Ba,而对于浅poolsit与液体燃料gydF4y2Ba在脉动火焰蔓延情况。深和浅的液体池地区包括微重力数据(gydF4y2Ba和25毫米)。gydF4y2Ba

图10gydF4y2Ba

火焰蔓延速度的函数为四个不同的醇(gydF4y2Ba甲醇:1gydF4y2Ba- 10毫米;gydF4y2Ba乙醇:1gydF4y2Ba- 5毫米;gydF4y2Ban-pripanol:2gydF4y2Ba- 20毫米;gydF4y2Ba正丁醇:1gydF4y2Ba-50毫米)。gydF4y2Ba

5。结论gydF4y2Ba

不稳定和扩展进行分析获得实验数据量化在液体燃料火焰蔓延在正常和微重力其他研究人员和我们的团队。我们到达以下结论。gydF4y2Ba

(1)gydF4y2Ba我们发现四个重要(马、Gr、Fr,我们)pi-numbers和特征长度尺度比例,gydF4y2Ba在一般公式,并使用它们来描述火焰蔓延在液体。使用这个公式,火焰蔓延在液体被分为两个独立的政权:shallow-liquid池和深度流动池。gydF4y2Ba(2)gydF4y2Ba地下循环的流动和热特性的深度是衡量我们的特别设计的高灵敏度皮影戏(HSSG)结合粒子径迹激光片(PTLS)技术。正丁醇的流动特性深度深两倍的热特征深度。基于这些实验结果,特征深度比例:gydF4y2Ba介绍了补偿热和井下液层深度之间的区别。gydF4y2Ba(3)gydF4y2Ba我们相关的无量纲火焰蔓延速率,gydF4y2Ba,在四个不同的酒精燃料,初始燃料深度,和重力,范围从1到50毫米,gydF4y2Ba。浅的火焰蔓延速度与液体池gydF4y2Ba深,而传播率与液体池gydF4y2Ba。gydF4y2Ba

命名法gydF4y2Ba

一个gydF4y2Ba:gydF4y2Ba	表面波振幅,mgydF4y2Ba
一个gydF4y2Ba:gydF4y2Ba	热扩散率,mgydF4y2Ba^2gydF4y2Ba/秒gydF4y2Ba
:gydF4y2Ba	正向和反向传播速度的动态波,m / sgydF4y2Ba
:gydF4y2Ba	传播速度的运动波,m / sgydF4y2Ba
CgydF4y2Ba:gydF4y2Ba	波速,m / sgydF4y2Ba
D:gydF4y2Ba	扩散系数的燃油蒸气,mgydF4y2Ba^2gydF4y2Ba/秒gydF4y2Ba
Fr:gydF4y2Ba	弗劳德数gydF4y2Ba
格:gydF4y2Ba	格拉晓夫数gydF4y2Ba
ggydF4y2Ba:gydF4y2Ba	重力加速度,m / sgydF4y2Ba^2gydF4y2Ba
H:gydF4y2Ba	初始燃料层深度,mgydF4y2Ba
h:gydF4y2Ba	地下一层深度,mgydF4y2Ba
:gydF4y2Ba	流动特性的深度地下一层循环,mgydF4y2Ba
:gydF4y2Ba	地下一层的热特征深度循环,mgydF4y2Ba
:gydF4y2Ba	特征长度尺度比gydF4y2Ba
kgydF4y2Ba:gydF4y2Ba	波数gydF4y2Ba
lgydF4y2Ba:gydF4y2Ba	地下一层的热特征长度循环,mgydF4y2Ba
马:gydF4y2Ba	马朗戈尼数量gydF4y2Ba
公关:gydF4y2Ba	普朗特数gydF4y2Ba
:gydF4y2Ba	从液体表面热通量,W / mgydF4y2Ba^2gydF4y2Ba
TgydF4y2Ba:gydF4y2Ba	温度、KgydF4y2Ba
:gydF4y2Ba	散装液体温度,KgydF4y2Ba
:gydF4y2Ba	闪点温度,KgydF4y2Ba
UgydF4y2Ba:gydF4y2Ba	当地的液体速度gydF4y2Ba米/秒gydF4y2Ba
:gydF4y2Ba	液体表面速度,m / sgydF4y2Ba
ugydF4y2Ba:gydF4y2Ba	平均流动速度gydF4y2Ba米/秒,gydF4y2Ba
VgydF4y2Ba:gydF4y2Ba	火焰传播速度(平均),m / sgydF4y2Ba
:gydF4y2Ba	蒸汽扩散率,m / sgydF4y2Ba
《我们》:gydF4y2Ba	韦伯数gydF4y2Ba
xgydF4y2Ba:gydF4y2Ba	流方向坐标,mgydF4y2Ba
ygydF4y2Ba:gydF4y2Ba	正常的方向在墙上,mgydF4y2Ba

希腊符号gydF4y2Ba

:gydF4y2Ba	热释放因子gydF4y2Ba
:gydF4y2Ba	动力位移厚度gydF4y2Ba米/秒,gydF4y2Ba
:gydF4y2Ba	特征深度比例gydF4y2Ba
:gydF4y2Ba	闪点之间的温差,gydF4y2Ba温度和液体散货,gydF4y2BaKgydF4y2Ba
:gydF4y2Ba	淬火距离,米gydF4y2Ba
:gydF4y2Ba	液体体积流量单位宽度的托盘gydF4y2Ba,米gydF4y2Ba^2gydF4y2Ba/秒gydF4y2Ba
:gydF4y2Ba	表面波发生所需的临界流速,mgydF4y2Ba^2gydF4y2Ba/秒gydF4y2Ba
:gydF4y2Ba	波长,米gydF4y2Ba
:gydF4y2Ba	液体的导热系数,W / (mgydF4y2BaK)gydF4y2Ba
:gydF4y2Ba	运动粘度,mgydF4y2Ba^2gydF4y2Ba/秒gydF4y2Ba
ρgydF4y2Ba:gydF4y2Ba	液体的密度,公斤/米gydF4y2Ba^3gydF4y2Ba
:gydF4y2Ba	表面张力、N / mgydF4y2Ba
:gydF4y2Ba	温度导数的表面张力系数,N / mgydF4y2BaKgydF4y2Ba
:gydF4y2Ba	剪切应力在液体中,爸爸gydF4y2Ba
:gydF4y2Ba	表面剪切应力由于马朗戈尼效应,PagydF4y2Ba

下标gydF4y2Ba

bgydF4y2Ba:gydF4y2Ba	液相(散装)gydF4y2Ba
我gydF4y2Ba:gydF4y2Ba	气体和液体之间的界面相gydF4y2Ba
tgydF4y2Ba:gydF4y2Ba	时间偏导数gydF4y2Ba
xgydF4y2Ba:gydF4y2Ba	偏导数的gydF4y2BaxgydF4y2Ba方向gydF4y2Ba
上标栏gydF4y2Ba:gydF4y2Ba	定数量gydF4y2Ba
上标'gydF4y2Ba:gydF4y2Ba	扰动量。gydF4y2Ba

确认gydF4y2Ba

本研究支持部分由美国宇航局在格兰特nag3部分- 2567和日本空间论坛”地面空间利用率的研究项目。“我们要感谢k . Kuwana博士和f·米勒博士有价值的技术讨论。gydF4y2Ba

引用gydF4y2Ba

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j·h·伯戈因a·f·罗伯茨,“火焰的传播在液体surface-II:稳态条件下,“gydF4y2Ba英国皇家学会学报》上gydF4y2Ba,卷308,不。1492年,55 - 68、1968页。gydF4y2Ba视图:gydF4y2Ba出版商的网站gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba
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