新的滑动长模型增强水流并发分子交互作用、波度、墙粗糙度和温度

抽象性

本文建议滑动长度模型分析基于Hagen-Poisuille方程的增量流模型考虑多机制,包括墙水分子交互作用、孔度、分形粗糙度和温度增加墙水交互作用导致滑动长度提高和流增因子提高温度提高会增强水分子运动能,从而产生巨大的表面扩散系数和小型粘合工作墙粗糙度可减少水益纳米粒子滑动长度和流增因子这项工作研究多机制对滑动长度和流增因子的理论效果,它能准确描述纳米粒子液流

开工导 言

封闭纳波尔水的迁移行为吸引了对科学和工程研究的极大关注纳米粒子包括页岩库和其他类型纳米粒子[一号-3..实验研究、分子动态模拟和理论研究测量或计算的结果显示,纳米粒子水流容量可达1-5级,比之无滑Hagen-Poisuille方程预测4-6..增强水流行为与边界滑动相关联,取决于多物理机制,包括孔墙分子交互作用(可以用表湿度或接触角表示)[7,8孔墙粗糙九九-12剪切率13,14纳米布布斯或气片15,16极性液15-18号水粘度19号,20码温度21号孔度22号压力梯度23号..边界滑动长度通常通过两种方法获取:(1)MDS观察微滑动长度大型滑动长度通过实验测量,无法量化每种物理机制效果[一号,24码..分析这些物理机制对纳米粒子水运行为的影响至关重要,分析基础是实验研究、MDS和理论方法

多项调查显示纳米波尔水流增强因子流增强因子定义为纳波尔水流量与非滑动HP计算量之比6,25码,26..此外,流量增强因子强烈依赖边界滑动长度,即墙速不为零27号..Thomas和McGauley27号显示从105到30纳米水流直径1.66至4.99纳米的CNT使用MDS,增强因子从433到47不等,增加CNT直径后直径为1NM和7NM,Falk等[28码发现滑行长度500纳米和120纳米,大大小于Majumder等人实验测量的结果[29..总体而言,MDS使用墙水系统理想化,孔墙平滑通常还有其他无法在MDS中考虑的因素,如墙壁粗糙度和阻塞气体滑动长度比MDS计算值高约14.6倍一号..实验研究滑行长度113-177纳米匹配纳米管道孔半径22纳米30码..塞奇等人[4查找直径为30-100纳米并流量增强因子介于2至24布莱克7扩展托尔斯泰思想建立理论研究滑动长度和接触角之间的关系后台黄等[8提出理论公式 计算滑动长度依触角和常量 等同 并 ,用于匹配实验结果和MDS基于表面扩散和粘合工作Mattia和Calabr31号拟建水流增强因子理论模型滑动长度增流系数值由模型计算,与实验和MDS结果相匹配基于实验研究MDS和理论方法的这些研究显示纳米粒子条件不同的滑动长度和流增因子因此,通过精确计算滑动长度理解纳米粒子水传输行为至关重要

滑动长度和流增强因子可分别用实验、MDS和理论方法测量或计算但这些方法无法从数量上全面分析不同物理机制的影响,如表湿性、表面粗糙度、剪切率、纳米泡泡或气膜、液态极性、液态粘度、温度、孔径半径和压力梯度[24码..可湿性可用孔墙上水滴接触角值描述,接触角与液-固分子交互作用相关热点强墙流水性时,接触角小于90度,滑行长度小至90度8,32码,三十三滑动长度指数增高 接触角增高一号..从Wenzel和Cassie-Baxter方程中,墙粗度强烈地影响接触角34号,35码..粗度使有效接触角小化,结果接触角从0度到90度不等时滑动长度下降接触角从90度到180度不等时,有效接触角随粗度增加而增加36号-三十九..毒气胶片或嵌入式毒气对孔墙的影响 Ruckenstein和Rajora23号水可随气膜流出 滑动长度会大于计气膜40码..因硬墙上嵌入式气或嵌入式气增加接触角向大滑行41号-43号..从实验和MDS中滑动长度还取决于剪切率,剪切滑动在疏水管中显性[13,44号..温度还影响滑动长度,Guo等[21号发现滑动长度通常随温度下降通过MDS方法提高受限效果滑动长度单调下降,先快速下降,继而缓慢下降随孔半径增高2,4,27号..从上述讨论看,有各种因素可能影响滑动长度。实验无法量化分析微镜机制一号..关于理论方法,Wu等[45码滑动长度取决于接触角插入流增强因子模型而不考虑其他机制Mattia和Calabr31号依据实验和MDS测算滑行长度公式,视孔半径、孔长和固液分子交互尽管如此,它们的方法无法直接考虑固液分子交互作用的变化,滑动长度与Cui et al结果孔长无关[46号万事通学习因此,极有必要通过理论方法澄清多机制对滑行长度的影响,或采用新的测模拟实验法和MDS

水流增强因子理论公式大都取自经修改的不滑动HP方程,其中水的粘度为恒定值6,26,31号,46号..但由于墙水分子交互作用,接口区域水粘度不同于大片区域水粘度[47-49号..实验结果和MDS显示,水界面粘度和散装区之间的线性关系是根据接触角实证计算[一号..Thomas和McGauley27号提议有效粘度可用界面大区粘度计算接合区可由界面区厚度计算,可合理判定MDS基础知识或理论研究结果显示界面区域厚度介于0.7至1Nm之间50码-52..因此,在计算增强因子时,必须采用基于界面区域水粘度和厚度的有效粘度

论文显示,根据非滑动HP方程、跨剪切率、表面扩散系数和粘合作用计算滑行长度公式,包含多机制性,包括墙水分子交互作用、孔度、分形粗糙度和温度第一,水流增强模型考虑边界滑动和有效粘度取出实验研究结果和MDS测试模型最后,讨论了墙水分子交互作用(接触角)、孔度、分形粗糙度和温度对滑动长度和流增因子的影响

二叉数学建模

本节正确描述跨剪切率、表面扩散系数和粘合工作滑动长度,依赖墙水分子交互作用(接触角)、孔度、分形墙粗糙度、温度和有效粘度表面扩散系数与Fick扩散系数和热动因子相关粘合工作与液面压力和温度相关流增因子模型基于滑动长度和免滑动HP方程

2.1.边界滑动长度

孔墙水速强视墙水分子交互作用2..此外,考虑到边界滑动和接合区水粘性,实际水速可用免滑动HP方程修改31号..纳米粒子水速剖面图显示墙水分子交互作用不同(接触角)一号.滑动长度不能为负接触角介于0至180度之间接触角接近0度时滑动长度接近0不同的墙水分子交互作用 水粘度不同 产生最大速度的不同值

A节显示,速度不考虑边界滑动和有效粘度可用非滑动HP方程计算从B到D,速度可以通过校正HP方程计算,同时考虑下降的墙水分子交互作用(增加接触角)和接合区水粘度红色箭头表示最大速度 滑动长度; 厚度界面区域; 孔半径

图A节显示一号hp方程描述孔墙上无速度纳米粒子水速

去哪儿 水速无滑边界 孔半径 孔半径离孔中心 散装水粘性 压力梯度

基于不滑动HP方程,水速计边界滑动变化界面区域可表示为[46号,48号万事通

去哪儿 速度计边界滑动 有效水粘度计水变化可按水粘度和大片和界面面积计算 滑动速度孔墙

水分子受墙间交互作用的强烈影响因此,界面区域水粘性不同于大片区域水粘性界面临界厚度可合理确定为MDS和理论研究结果的0.7Nm50码,53号..基于实验结果和MDWetal[一号提议界面粘度和散装区之间的关系,即接触角函数,关系可表示为

去哪儿 水粘性界面区域 触角孔墙水滴

Thomas空间粘度变异模型27号有效动态水粘合界面和大片面积

去哪儿 , ,并 介面大片和跨段区域纳米波尔,可按孔半径和相交区域厚度计算 , , .

边界速度 方程中(2)线性切速度和滑动长度相关,因此基于HP方程,该方程可描述带粘度的跨轴水流 ,边界速度表示为[31号,54号万事通

去哪儿 滑动长度图显示一号.

从Tolstoi模型中,Ruckenstein建议模型表达孔墙边界速度,基础为地表扩散系数、波尔兹曼常量和温度,边界速度可表示为[23号万事通

去哪儿 面扩散系数 博尔兹曼常量 温度高 表示接口区域单位体积的分子数

显示边界速度方程(5)并(6),边界滑动速度可表示,滑动长度可导出

Mattia模型显示 低墙水分子交互能 高值 ,并常值 m²ssss mJ/m²用于表达CNTs水流31号..后台Zhang等[6和Cui等[46号并用恒值模拟页岩纳米粒子中的石油运输不同类型纳米粒子与墙水交互作用不同,即使相同类型纳米粒子小相径庭,理论计算法 并 不同墙水交互作用将在下文各节进一步讨论

2.1.1.面扩散

表面扩散系数定义为吸附水分子从一个潜在吸附点跳到另一个[23号,55号可表示为:

去哪儿 介于两个吸附点之间的距离 有效跳频 即界面区域水分子振动频率 潜在能量屏障(激活能量 分子需要从吸附点跳转

潜在能源屏障复杂化,表层扩散系数难以实验测量平均有效跳频取决于墙上吸附分子覆盖56号,57号..表面扩散系数表示覆盖依赖

去哪儿 平均有效跳频 分片覆盖接口区域吸附分子

以原创库波绿色公式的热动因子为基础,半经验式公式用于描述表面扩散和化学表面扩散系数之间的关系56号,57号万事通

去哪儿 化学潜力 化学扩散系数,也称Fick扩散系数,可用Stokes-Einstein方程描述58码-60码..

Fick扩散系数受多因子影响,如孔半径、分子大小和温度,可用Stokes-Einstein方程描述[58码,61号-63号万事通

去哪儿 分子半径

热动因子 可写为56号,57号万事通

系数 可表示为56号万事通

去哪儿 交互因子; 即交互能参数,可近似 高山市 )[56号并 标准温度 )

参数显示 定义为分片覆盖墙上吸附分子界面区域水分子分布状态受墙水分子交互作用强烈影响64码上图显示2.从图2(a)完全水益面上 墙水分子交互作用强 导致墙上吸附水分子定期分布分片覆盖吸附分子是巨大的 并假设接近1图解2(b)并2(c)显示水分子分布中立和完全疏水墙水交互作用下降后,吸附分子分布渐变异常化,分片覆盖变小本文假设分片吸附分子依赖墙水分子交互作用(联系角)。增加接触角取决于下降的墙水分子交互作用,分片吸附分子覆盖率下降并增加接触角分片覆盖0~1表示接触角180~0基于假设和规范化,分片覆盖和接触角之间的关系可描述为

从方程(8)至(14)面扩散系数 可用Fick法效扩散系数和热动因子计算,即表示

2.1.2.Adhession工作

上期工作 Mattia和Calabr31号假设 表示水分子单位表面的能量与粘合工作等值 孔长不过 表示接口区域每单元量水分子数,单位表面可接近单位体积与界面区域厚度之比之后Mattia模型孔长代之以模型中界面区域厚度因此,在本论文中,粘合工作即水分子和孔墙单位面间交互作用,以界面区域厚度为基础,即表达式

去哪儿 即粘合工作; 厚度界面区域

可湿墙粘合水的工作可描述为另一种方式,计算方法取水面张力和墙-水分子交互作用(接触角),由[方65码-67号万事通

去哪儿 水面张力

水面张力通常随温度增高下降并在临界点消失68号..Gugenheim方程用于描述表压和温度之间的关系69万事通

去哪儿 依赖温度常量(水面压力温度等于0K) 表示减温可定义为温度对临界温度之比 , 临界温度 K水

温度梯度表压12万事通

温度梯度表压水为0.1670码..因此,从Equation(19)单温常量 )计算出 m/nm

从方程(7),15并17基于表面扩散系数和粘合工作滑动长度写法如下:

2.2.墙粗糙度

从方程20号滑动长度取决于接触角与墙水分子交互作用相关,交互作用越大,接触角越小三十三,71号..除墙水分子交互作用外,接触角还受墙粗糙度影响当接触角介于0-90度间时,接触角会因粗糙度而变小反之,当触角介于90度至180度间时,由于孔墙粗糙性的影响,接触角将更大即粗糙度将使水益面更多水益度,使疏水面更多水益度36号-三十九,48号..可见接触角可用Wenzel方程表示34号万事通

去哪儿 表面接触角受墙粗糙度影响 面粗度系数等于实际面积对项目面积之比

带粗糙表面因子 大于1 )孔面粗糙度通常是分形结构特征(或多层次结构)[45码,48号,72,73号..面粗度系数有效接触角可用分形表示,表示为分形

去哪儿 并 上下界粗化元素 分形维

2.3流增强因子

流增强因子定义为量通量之比,由HP方程计算,并计边界滑动与免滑动HP方程之比从方程(1)slip hp方程中量通水计算31号,74号表示方式

去哪儿 体积通量计算不滑动HP方程

从方程(2),20号并(23)量通量计边界滑入接触角、孔径半径、分形粗糙度、温度和有效粘度可推导出

去哪儿 体积通量计边界滑动

基础方程24并(25)时流增强因子由

去哪儿 流增强因子

3级结果与讨论

基于实验和MDS所得结果,验证拟议模型所得流增因子此外,本节讨论墙水分子交互作用、孔度、分形粗糙度和温度对滑动长度和流增强的影响。

3.1.模型验证

塞奇等人[4和Thomas和McGauley27号测量或计算流增因子表表显示接触角参数、孔径参数和温度用于研究和拟建模型一号.孔墙粗糙性是实验中不可控制的因素,实验中CNTs和BNNTs壁粗糙性与不同孔半径小差验证期间,我们使用分形维度从2.017到2.023适配实验结果和粗度尺度 等于10图中显示3(a)光蓝区域通过建议模型获取增强因子,分形维度从2.017到2.023不等模型计算结果与实验结果完全匹配不过,对于BNT水流实验增强因子,建议模型计算的结果无法匹配,因为BNT滑行长度不受湿性控制[一号..

MDS所建墙水系统理想分形维值2表示墙平滑27号..图中显示3(b)流增因子与MDS模拟数据完全匹配拟模型结果与实验结果和MDS完全匹配并可用于研究纳米粒子液流行为

3.2长水分子交互作用

图4显示滑行长度和流增强因子对不同孔径的接触角的依赖性图中显示4(a)滑动长度随不同半径接触角的增加而增加接触角接近0度表示强墙水交互作用时,滑行长度可减五级等相形之下,当接触角等于179度即小交互作用时,滑动长度可增至五级等图中显示4(b)以小接触角,流增强因子可下降一阶级大有效粘度小滑度导致小速度并削弱水流能力,如图B节所示一号.接触角接近179度时,流增强因子可增至7级等原因是小墙水分子交互可产生小有效粘度和大滑行长度,如图D节所示一号.单词流增因子为0.4~10⁷乘以0至179摄氏度接触角比非滑动HP方程高2倍滑动长度和流增强因子受墙水分子与不同孔线度交互作用的强烈影响,结果与疏水池中水流增强一致[一号,4..

3cm3孔度和温度效果

图中显示滑行长度和流增因子对孔半径的不同接触角的依存性5.图中显示5(a)滑动长度在很大程度上取决于孔半径,特别是小孔半径滑动长度先快速下降后随孔半径增加缓慢下降这一趋势与实验结果、MDS和理论相容4,6,27号..图中显示5(b)孔半径小于15纳米时,流增因子随孔半径小差而大变原因是受限水的结构和动态高度依赖维度

图6显示温度对滑动长度和流增强因子的影响增温可增强水分子动能,并减少水分子从吸附点向另一个吸附点扩散的能量屏障因此表面扩散系数会增加此外,由于温度上升可降低表面张力,附合工作将下降滑动长度和流增因子增加,温度增加,原因是表层扩散系数增加和粘合工作下降

3.4.分形粗糙效果

图7显示滑动长度和流增强因子随接触角而异,分形维度不同上下界比定为10 )举个例子图中显示7(a)滑动长度增加分形维度增加时接触角大于90度原因是对比平滑表层水滴接触角(接触角表示 )表面接触角大于墙粗糙度效果 )并随着分形维度增加,表面接触角 以恒定接触角增量 .折形大度表示大有效接触角,滑行长度会变大此外,随着接触角的增加,滑动长度逐步达到最大值,因为表面接触角接近180度例例,分形维数等于2.1 ,表面接触角接近180度 )因触角大于142度时粗糙性 )此时滑动长度接近最大反之,当接触角小于90度时,表面接触角小于接触角,原因是粗糙性越大分形维度越小,表面接触角越小滑动长度随分形维量增加而下降图中显示7(b),当接触角小于90度时,流增强因子为常值原因是表面接触角接近0摄氏度,因为墙粗糙性流增强因子渐增并随接触角增加而接近最大值此外,流量增强因子下降,分片分量增加接触角范围从90度到180度不等时,流增强因子增加并增加分形维度

归根结底,墙粗糙可分别增强疏水面和流水益表的疏水性滑动长度和流增量将因墙粗糙度而增减疏水和顺水纳米

4级结论

基于免滑动HP方程,建议滑动长度模型分析增强流并研究运输行为模型建议考虑到墙水分子交互作用、孔度、分形粗糙度和温度等多机制拟模型验证实验和MDS结果并讨论接触角、孔径半径、分形维度和温度对滑动长度和流增因子的影响显示滑动长度和流增因子 在很大程度上取决于这些多机制

滑动长度和流增因子增加,接触角增加,表示墙水分子交互作用增加流增强因子为0.4~10⁷倍高预测非滑动HP方程,接触角介于0至179摄氏度因受限效果的结构和动态作用,滑动长度和流增因子随孔半径下降而增加,特别是孔半径小于15纳米时滑动长度和流增强因子将有很大变化 孔半径小差增温可增强水分子运动能,从而产生巨大的表面扩散系数和小型附合工作水流增强因子会随着温度提高而变大此外,通过影响接触角,墙粗糙度可分别减少或增加水益和疏漏纳米粒子滑动长度和流增因子这项工作综合分析多机制对滑动长度和流增因子的影响澄清纳米粒子液运行为并有效综合实验研究、MDS和理论研究对我们是有意义的

名词性

:	区域接口2)
:	剖面面积孔2)
:	大片面积2)
:	小数覆盖
:	分形维度(无二分位)
:	化学扩散系数2s)
:	表面扩散系数2s)
:	潜在能源屏障
:	博尔兹曼常量
:	坡度长度
:	下界约束
:	滑动长度
:	上界
:	分子数单位卷 (1/m)3)
:	压力梯度
:	量通量计算不滑动HP方程3s)
:	量通量计边界滑动3s)
:	位置距离孔中心
:	孔半径
:	粗糙性因子(无二分性)
:	水分子半径
:	温度(K)
:	临界温度
:	减温(无二分性)
:	站立温度
:	速率计边界滑动
:	水分子振荡频率(1/s)
:	高速无滑边界
:	水速墙
:	交互能参数
:	工作附合2)
:	表面水压
:	温度自主常量
:	两点吸附距离
:	有效跳频(1/s)
:	深度界面区域
:	接触墙上水滴角欧市)
:	似然接触角欧市)
:	有效水粘性
:	散装水渗透
:	水界面区域
:	流增强因子(无二分位)
:	化学潜力
:	平均有效跳频(1/s)
:	系数视分片覆盖情况而定(无二分性)。

数据可用性

支持本研究发现的数据包括在文章内数字中使用的所有数据均取自本文章中的推理

利益冲突

作者声明他们没有利益冲突

感知感知

山东省自然科学基金会(ZR2018BEE018)、中国自然科学基金会(519041451974348和5180428)、中国主要国家研发项目(2017ZX05049和2017ZX05009)、中国后方科学基金会(2018M6308132019T1206)、中央大学基础研究基金(18CX02170A)和青岛市后院应用研究基金会(BY201802003)支持这项研究。

引用

1. K.武城陈J里 X李JXu和X东介水流可识别性效果美利坚合众国国家科学院记录,vol.114号13页3358-33632017Viewat:发布者网站|谷歌学者
2. S.K.康南市公元前陶德JS.汉森和PJ.Daivis,“碳纳米管水流多快?化学物理杂志,vol.138号9页094701,2013Viewat:发布者网站|谷歌学者
3. Y.苏 H王G盛市王高张S尚,“有机物气流模型页岩气库隔离孔”,天然气科学工程杂志,vol.57页178-1882018Viewat:发布者网站|谷歌学者
4. E.塞奇市Marbach和ANigesDStein ASiria和LBocquet,“大规模半径滑动碳纳米管”,性质,vol.537号7619页210-2132016Viewat:发布者网站|谷歌学者
5. H.旺宜市苏西王G上H李和A扎法尔,“增强水流和表面粘度模型考虑可湿性和形状效果”,燃料类,vol.253页1351-13602019Viewat:发布者网站|谷歌学者
6. 问题解析张义苏西王MLu和Gsheng,“显性渗透页岩库纳米粒子流:联流增强和墙边流”,国际热量和批量传输杂志,vol.115页224-2342017Viewat:发布者网站|谷歌学者
7. T.公元前Blake 液态和固态间滑道M.托尔斯泰理论(1952年)重新考虑coludes和Floors,vol.47页135-145,1990Viewat:发布者网站|谷歌学者
8. 公元前黄市发件人和DHorinek,“水滑动对接触角:准普遍关系”,物理审查字母,vol.101号22页226101,2008Viewat:发布者网站|谷歌学者
9. T.M.Galea和PAttard,“分子动态研究原子粗糙对剪切流流流液-固边界滑行长度的影响”,朗慕尔市,vol.20号8页3477-3482,2004年Viewat:发布者网站|谷歌学者
10. A.库卡拉市J.马丁内斯王德R.诺贝尔,“相位滑动对两相流粗浅孔的影响”,水资源研究,vol.53号8页7281-72952017Viewat:发布者网站|谷歌学者
11. S.帕斯奎尔市昆塔德和YDavit使用多孔媒体粗糙面流:有效滑动边界条件和结构化打包应用化学工程科学,vol.165页1311462017Viewat:发布者网站|谷歌学者
12. Z级亚维迪Tarashi A罗斯塔米和HNasockdast,“Namsilica定位作用开发HDPE/PS/PMA非强迫永久混合Express聚合字母,vol.11号5页362-3732017Viewat:发布者网站|谷歌学者
13. C.崔广信威斯汀和KBreuer,“水益疏漏微通道”,流体物理,vol.15号10页2897,2003Viewat:发布者网站|谷歌学者
14. M.太阳和CEbner,“分子动态研究流出流水墙接口”,物理评审字母,vol.69号24页3491-3494,1992年Viewat:发布者网站|谷歌学者
15. U.C.博亨克Remmler H.Motschmann S.Wurlitzer J.休威德和TM.Fischer,“极地液态单片恐惧表面湿化”,日志界面科学,vol.211页243-251,1999Viewat:发布者网站|谷歌学者
16. H.湖市王法Ren L.宝市V级Priezjev和J温比较分析液流有效局部滑动多阶段流国际杂志,vol.104页166-1732018Viewat:发布者网站|谷歌学者
17. J.周B和F里乌特尔德,“单极牛顿液流滑滑滑滑滑滑滑滑滑固态疏水面”,物理审查字母,vol.92号16页166102,2004年Viewat:发布者网站|谷歌学者
18. N.K.兰吉特C.狗屎和ASinha,“透视波引导离散微通道电离液加焦热和墙滑条件”,化学工程科学,vol.171页545-5572017Viewat:发布者网站|谷歌学者
19. N.Priezjev和STroian,“分子源和动态行为剪切聚合胶片滑动”,物理审查字母,vol.92号公元前1页018302,2004Viewat:发布者网站|谷歌学者
20. S.理查特尔AMartini和RSnurr,“纳米级通道滑动率过程”,物理审查字母,vol.98号22页226001,2007Viewat:发布者网站|谷歌学者
21. Z级高大赵和Y微量流水速度边界条件的适配性物理审查E,vol.72号3页0363012005Viewat:发布者网站|谷歌学者
22. S.康南市陶德和JHansen,“石墨上滑水长度:非平衡分子动态模拟的局限性”,化学物理杂志,vol.136号2页024705,2012Viewat:发布者网站|谷歌学者
23. E.鲁肯斯坦和PRajora,水力学非滑动边界条件日志界面科学,vol.96号2页488-491,1983Viewat:发布者网站|谷歌学者
24. B.Y.曹操J孙元Chen和Z.Y.Guo,Mems/nems流固接口分子动量传输审查国际分子科学杂志,vol.10号11页4638-4706,2009Viewat:发布者网站|谷歌学者
25. J.S.巴布和SP.Sathian,“激活能量并降低粘度对通过碳纳米管增强水流的作用”,化学物理杂志,vol.134号公元前19页194509和2011Viewat:发布者网站|谷歌学者
26. 公元前Mattia H里塞和KP.Lee,“carbon纳米管膜:从流增强到渗透性”,薄膜科学杂志,vol.475页266-272,2015Viewat:发布者网站|谷歌学者
27. J.A.Thomas和AJ.H.magauley,“重新评估快速水传输碳纳米管”,纳诺字母,vol.8号9页2788-2793,2008年Viewat:发布者网站|谷歌学者
28. K.法尔克西德梅尔Joly,RR.Netz和LBocquet,“快速水传输的分子源碳纳米管膜:超卢比曲率依存摩擦”,纳诺字母,vol.10号10页4067-40732010Viewat:发布者网站|谷歌学者
29. M.MajumderChopra理工学院安德鲁和BJ.Hinds,“碳纳米管增流”,性质,vol.438号7064页442005Viewat:发布者网站|谷歌学者
30. M.惠特比嘉农市塔努和NQuirke,“增强流体流出纳米级碳管道”,纳诺字母,vol.8号9页2632-2637,2008年Viewat:发布者网站|谷歌学者
31. 公元前Mattia和FCalabr使用固液分子交互法解释高流水量微流出Nanofluid,vol.13号公元前1页125-130,2012年Viewat:发布者网站|谷歌学者
32. 公元前Ortiz-Young H.潮州金金Voitchovsky和E里多,“纳米封存水表面粘性与湿性之间的交互作用”,自然通信,vol.4号公元前1页2482,2013Viewat:发布者网站|谷歌学者
33. Y.学城武X佩伊市泉市学和F周,“固态-液态粘合属性如何调节固态表面液态滑动?朗慕尔市,vol.31号公元前1页226-232,2014年Viewat:发布者网站|谷歌学者
34. R.N.温策尔,“坚持固表水湿化”,工业工程化石研究,vol.28号8页988-9941936Viewat:发布者网站|谷歌学者
35. A..b.公元前Cassie和S巴克斯特 漏洞表面可识别性法拉第协会事务,vol.40页546-551,1944Viewat:发布者网站|谷歌学者
36. F.德尼古拉CastrucciM斯卡塞利南妮,I德卡塞蒂和MCresenzi,“单墙碳纳米管防水涂层多分层化”,科学报告,vol.5号公元前1页8583,2015Viewat:发布者网站|谷歌学者
37. K.成B纳卡托J.金和A库马尔,“对接触角歇斯底里使用地表能最小化方法的理论考量”,国际热量和批量传输杂志,vol.102页154-1612016Viewat:发布者网站|谷歌学者
38. S.铃木和KUeno,“表面接触角计算水阻模型并产生插效果”,朗慕尔市,vol.33号公元前1页138-1432017Viewat:发布者网站|谷歌学者
39. R.和RPitchumani,“粗糙表面可湿性法模型”,朗慕尔市,vol.33号28页718171902017Viewat:发布者网站|谷歌学者
40. O.I.维诺格多娃,“稀液膜排入疏水面间”,朗慕尔市,vol.11号6页2213-2220,1995Viewat:发布者网站|谷歌学者
41. C.北比松巴拉特市Bocquet和ECharlaix,“纳米式接口液流低波流”,自然素材,vol.2号4页237-240,2003Viewat:发布者网站|谷歌学者
42. G.whymanE博尔马申科和TStein,“YoungCassie-Baxter和Wenzel方程严格推导和分析触角歇斯底里现象”,化学物理字母,vol.450号4-6页355-359,2008Viewat:发布者网站|谷歌学者
43. F.博蒂廖内和BN.J.Persson,“固态表面浮点作用多尺度表面粗糙度”,化学物理杂志,vol.143号13页134705,2015Viewat:发布者网站|谷歌学者
44. P.黄和KS.Breuer,“电解解法滑行长度直接测量”,流体物理,vol.公元前19页028104,2007Viewat:发布者网站|谷歌学者
45. H.武城杨BCao et al.,“下沉超水分分层结构变换”,朗慕尔市,vol.33号公元前1页4074162017Viewat:发布者网站|谷歌学者
46. J.Qui,QSangY李C燕义李和M东,“页岩有机纳米粒子可持久渗透性计算分析”,燃料类,vol.202页426-4342017Viewat:发布者网站|谷歌学者
47. H.王义苏州赵州王G胜和S钱,页岩油传输显性模型 求偶纳米粒子考虑墙土交互石油科学工程杂志,vol.176页1041-10522019Viewat:发布者网站|谷歌学者
48. H.范H李和H增油模型分形粗糙和多式湿性分形,p.19500882019Viewat:发布者网站|谷歌学者
49. S.Kelly M.T.巴霍夫和CTorres-Verdin,“批量解算纳米构件液间传输限制”,朗慕尔市,vol.31号7页2167-2179,2015Viewat:发布者网站|谷歌学者
50. T.张X里 ZSun et al.,“水湿纳米介质相对渗透性分析模型”,化学工程科学,vol.174页公元2017Viewat:发布者网站|谷歌学者
51. R.J.Mashl S约瑟R.Aluru和EJakobsson,“异常阻塞水:纳米管封装引新水相纳诺字母,vol.3号5页589-592,2003Viewat:发布者网站|谷歌学者
52. S.王法avadpour和QFeng,“快速大规模运输页岩有机纳米粒子油和超临界二氧化碳”,燃料类,vol.181页741-7582016Viewat:发布者网站|谷歌学者
53. G.Tocci L.Joly和AMichaelides,“从Ab原创方法推水入石元和六角波纹Nitride:千差万别滑坡,尽管界面结构非常相似”,纳诺字母,vol.14号12页6872-6877,2014年Viewat:发布者网站|谷歌学者
54. M.公元前马文LShen J.Sheridan J.Z级刘C陈和Q郑氏水滑入碳纳米管物理审查E,vol.83号3P2,p0363162011Viewat:发布者网站|谷歌学者
55. T.Ala-Nissila费兰多和SC.英英相聚单粒子扩散物理进步,vol.51号3页949-1078,2002年Viewat:发布者网站|谷歌学者
56. 公元前A.Reed和GEhrlich,“表面扩散、原子跳速率和热动学”,曲面科学,vol.102号2-3页588-6091981Viewat:发布者网站|谷歌学者
57. R.Gomer,“金属表面传播吸附物”,物理进度报告,vol.53号7页917-1002,1990Viewat:发布者网站|谷歌学者
58. E.斯特芬松和TLoftsson,“Stoks-Einstein方程和振动外科生理效果”,ActaOphthalmologica扫描,vol.84号6页718-719,2006年Viewat:发布者网站|谷歌学者
59. J.李YJ允JK.伊顿E.古德森和SJ.百解氧化物₂O级₃CONT纳米粒子分解对热传导和纳米流体粘性产生效果国际精度工程制造杂志,vol.15号4页703-710,2014年Viewat:谷歌学者
60. S.I.Ezenkova和SA.Chivilikhin,“梯度介质纳米粒子沉积过程数学建模”,物理杂志会议系列,vol.643号011112015Viewat:发布者网站|谷歌学者
61. C.克兰克数学传播Clarendon出版社,1975年
62. L.米赫江和JLi,“扩散类型对页岩气多级离散折模型数值模拟的影响”,天然气科学工程杂志,vol.20页74-81,2014年Viewat:发布者网站|谷歌学者
63. S.吉斯拉多蒂尔洛夫松和EStefansson,“振荡式幽默和盐水解法的传播特征依托斯托克斯爱因斯坦方程,graefe临床实验眼科档案,vol.247号12页1677-1684,2009年Viewat:发布者网站|谷歌学者
64. T.张X李J石元Z太阳和YYinK武J和DFeng,“显性液渗透模型双敏化纳米媒体:页岩案例研究”,化学工程科学,vol.187页280-2912018Viewat:发布者网站|谷歌学者
65. C.A.Fuentes公司布鲁曼斯问题解析N.Tran C.杜邦吉林和我VerpoestAVanuure,“竹复合接口机能行为和实际粘合:物理粘合和机械相联接”,综合科技,vol.109页40-47,2015Viewat:发布者网站|谷歌学者
66. C.W.Excernd, "SUnited-Li朗慕尔市,vol.33号36页9241-92422017Viewat:发布者网站|谷歌学者
67. 公元前Surblys,F乐乐Y山口和FMüller-Plathe,“分子动态分析库龙和范德华交互作用对固液界面粘合工作的影响”,化学物理杂志,vol.148号13页1347072018Viewat:发布者网站|谷歌学者
68. K.武市赵市简单对应状态群交法 估计离子液表面张力流水相位均衡,vol.328页42-48,2012年Viewat:谷歌学者
69. E.A.古根海姆,“对应状态原理”,化学物理杂志,vol.13号7页253-261,1945Viewat:发布者网站|谷歌学者
70. R.sedev,Surface紧张度, 界面紧张度和接触角离子液当前对colude界面科学的意见,vol.16号4页310-316,2011年Viewat:发布者网站|谷歌学者
71. 公元前峰X里 XWang et al.,“人工填充纳米粒子中的封闭水:将增加粘度和滑动相联”,化学工程科学,vol.186页228-2392018Viewat:发布者网站|谷歌学者
72. E.比特通和Amarmur,“多尺度粗度作用Ludus效果:它对于超缺水性至关重要吗?朗慕尔市,vol.28号39页13933-13942,2012年Viewat:发布者网站|谷歌学者
73. 问题解析增和Xu,“热动学和分片面多核特征”,物理化学杂志C,vol.119号49页27426-27433,2015Viewat:发布者网站|谷歌学者
74. J.Cai E完美C.L正和XHagen-Poisuille流式自定义建模朗慕尔市,vol.30号18页5142-5151,2014年Viewat:发布者网站|谷歌学者

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