抽象性
文章处理预压薄弹性管内碰撞线变换基本特征,填充带非局部运算符的静态流水通过应用扩展波音-Lighthill-Kua法和变换法,新的双向贝分量Korteweg-de-Vries方程基于贝分量衍生物概念推导此外,建议BTF-KdV方程观察相关参数对深思熟虑系统局部和非局部一致性前向碰撞现象的影响发现拟议的方程及其新解决办法不仅适用于局部性,而且适用于非局部性研究流弹性管中共振波现象结果显示BFD和管流相关物理参数对压力波结构传播有重大影响。
开工导 言
非线性偏差方程不单整数分数分数分数并广泛应用描述多环境复杂现象,例如生物机理学、等离子物理学、量子理论、水波理论、信号处理等现代生物和药理科学面临的重大挑战是提取医学可信信息,因为这些方程描述的热动波复杂动态交互作用(如压力流水)。此外,非线性波状动脉分析为局部和全球心血管功能提供极值信息功能帮助我们调查数种心血管疾病的基本特征,如神经硬化并预测流出如何会因局部动脉不全而干扰流动脉树受从间歇喷出血液中产生的压力流和脉冲流的刺激泰勒一号证明容器墙弹性性能对血容器血速作用值得注意 基于观察压力和理论预测数位研究者进行了理论分析2-5..发现人类动脉中的血液流 可用各种进化方程研究对脉冲特征的可行解释,例如动脉中“峰值”和“加深度”,可以从单波模型理论中获取
相碰撞单波现象是另一个纠结特征,相位移即可见效果超接和正面碰撞类型 单波交互6..KdV方程或任何其他进化方程多解勾画出一种方法 调查单波叠加碰撞双向传播索利通相冲突现象可以通过扩展Poincare-Lighthill-Kuo法从理论模型中取出双向进化方程研究6,7..多位研究者6-11已报告波子现象进化方程描述, 不仅前文提到环境内如此, 并报告科学和工程多分支内不考虑非局部性举例说Erbay等[7和台特等[九九使用数学技术研究装满流弹性管中传波现象德米拉8,10上报FFFET单向波只考虑本地媒体最近Akter等[12上报FFET内 Mulishocks与非本地运算符的交互作用费杜斯和哈菲兹13)报告碰撞波现象时不考虑分波方程在FFET中的衍生置进化方程与非本地运算符并发最近Akter等[11上报关键值相交单调方程时方程修改Korteweg-de-Vries(BTF-mKdV)方程
并发BTF-KdV方程非局部参数清晰地说明FFETs的辐射移位会发生什么,而系统支持复杂性或非保守性则因特定时间而产生此外,物理问题对系统存取过去和未来的记忆有何影响?在这种情况下,进化方程加分时演化只是描述FFETs相碰撞线变换的舞台结果,人们需要适当定义和分数衍生物的实用属性多研究者13-20码)已经使用各种分片运算符类型Coimbra、Riesz、Riemann-Liouville、Hademard、Grunwald-Letnikov、Liouville-Caputo、Caputo-Fabrizio等)研究各种环境的物理问题此类衍生物有一定限制实现演算学所有基本特征后台,Atangana和研究组21号介绍所谓的分序或贝片衍生物BFD新引进衍生物拥有某些特征,可消除分片衍生物的某些限制,并用于建模包括一些物理问题定义BFD实用定义如下: 去哪儿 a分数运算符基于上述定义,它们还显示BFD满足经典演算的所有基本特性部分实用属性如下: 来 并 系 可辨别函数 .介绍 ,时间 ,对象获取:
分积运算符定义如下:
这项工作探索FFET中辐射移位相冲波现象,从原拟模型中推导出并发KdV方程分序并用BFD8..物理参数变异后,相碰撞RDs和相应的相位移均通过这些新方程分析解析法图形化描述
二叉模型方程
研究波非局部性碰撞现象时,考虑下列归并模型方程:
细节推导上方方程8..方程8-10)通过引入非维化量实现正常化 并 .模型方程中所有物理变量/参数缩放表一号.
结果,人们可以得到系数 并 取下列方式: 并 去哪儿 .
中8写作者被视为下列拉伸坐标并扰动扩展 去哪儿 并 反改轨迹插入方程17接连进方程8-10)获取局部微分方程集 .
面向 :
面向 :
通过简化 并 方程,以下双向KdV方程导出8: 去哪儿 , ,并 左向右传播,右向左传播和共振RDs系数学 并 定义由: 去哪儿
此外,不相识阶段函数表示8表示:
KdV方程经典形式不适合描述非局部碰撞RD现象为模型现阶段需要分序进化方程,假设适当的分数运算符调查非局部清晰结构特征当前,许多研究人员最近提出了多种非本地操作程序高效分数运算符之一,即BFD由Atangana等推荐[21号..运算符完全填满经典演算学所有实用属性新进化方程即双向BTF-KdV方程报告本地非局部碰撞波现象性质
3级twoSid BTF-KdV方程编译
首先考虑潜在函数 并 定义由 并 产生潜在方程22号)和(b)23号形式如下:
应用变换原理24码,25码....... 可考虑方程函数27号称: 去哪儿 并 表示时空单元 Lagrange乘法集成方程28码分段并发 , 并增产
取函数变换 , ,并逐段整合并优化变异,人们可以找到以下表达式:
方程双侧KdV表达式潜在函数 Lagrangian形式29归来
考虑BFD和BE分片积分定义21号: 时间偏差拉格朗江潜在方程,像Equation32码)定义为: 去哪儿 BFD运算符潜在方程函数BFD可表现为 时间偏差拉格朗江方程由 (33) 提供基于Agrawal方法25码函数变换同方程35码)方面 并 产值
简化方程36号)加假设 并 通向
归档时可以假设 等二函数 异位化
使用 并 通向
替代时间偏差拉格朗江方程三十三潜在方程进欧拉-拉格兰梯方程三十九)增产
取而代之潜在函数 并 通向以下双向BTF-KdV方程 并 :
指出多作者26-31号研究波子进化方程忽略方程组成方式 从进化方程整数最近Shahrina和Hafez31号研究等离子体相碰撞单片时不考虑等离子体分解演化少数作者11,32码-35码仅显示从整数进化方程获取分片进化方程受这些事实驱动,方程41号)和(b)42号首次配制贝片运算符研究液填弹性管中的碰撞波现象
4级twoSid BTF-KdV等式解析
计及BFD和变量变换等分解41号和方程42号)定义为 去哪儿
来 速度单波方程分解41号和方程42号)然后通过插件方程转换为ODE43号和方程44号:
直接整合方程45码和方程46号双端BTF-KdV方程解析方法实现方式如下:
5级相位移位
简化方程49号)获取
弱相交声波轨迹17)转换 去哪儿
使用下列关系表示 相碰撞声波相移成:
很明显发现相位移与分数参数无关
6级结果与讨论
波-波交互是单波现象的另一个引人注意特征,因为单波碰撞显示许多粒子像动脉单波传播过程中的粒子通常假设需要系统保持单波并发生碰撞性能相位移是波互换的惊人效果传播单波相遇时 碰撞波实战形成手稿中双单波前向碰撞(即双单波双向传播角等于π)研究使用适配非药用扩展并发进方程包含分数参数从导出非线性方程BTF-KdV )分布式 )等方程系数强烈依赖环形方向初始伸展比、轴伸展比、管体和流体之间的质量密度比和物料常量等外加实验基础参数平均值 ,并 中3,15应用研究狗血压波正因如此,参数值通过非常接近上述实验观察数据来考虑,即 , ,并 显示分析分数参数和其他一些参数对相碰撞索利顿压力波的半移作用用图形显示并随物理判读使用这些实验平均数据,碰撞RD显示为3D2D轮廓图图解一号并2显示左侧和右侧相向的三维剖面图,而图则3并4表示三维碰撞半偏移 剖面BTF-KdV方程描述分数参数值 并 ,互斥相邻轮廓图 并 图中显示5并6.显示aM级形单波生成后 正向碰撞描述 双向BTF-KdV方程用于深思模型方程对分数参数变换效果 For 并 偏移 图显示压力波7.从中可以看出分数参数对前向碰撞结构有显著变化放大宽度M级形单波因分数参数增加而分别略增减图8显示时间变换效果 , 偏移 显示波峰小修改, 宽度因时间值增高而大增并效果M级For 并 图中显示九九.发现增加M级成因增强M级声波相撞后方形休眠放大宽度最后,相位移变换 )参考速度 For 红色 绿色颜色 图中显示(Orange颜色)10.发现延时随增 .碰撞结构清晰显示右传播单调器从头开始 ,左传单调从头开始 ,后继这些波渐相距遥远完全翻转环境获取 ,照预期后合并单调剖面由相碰撞分解过程组成生成因偏差远离初始位置,延时获取以上讨论得出的结论是,本研究所实现的结果可能有助于更好地了解相碰撞方程,不仅通过相交BTF-KdV方程描述,而且通过生物医学、浅水波理论和等离子物理[36号等.
7结论
应用变换法获取BTF-KdV方程并存BFD精确解析BTF-KdV方程非线性碰撞波结构以及系统所涉各种物理参数的影响由考虑物理相关实验数据来确定。据认为,拟议的方程及其新解决办法不仅适用于局部性,而且也适用于非局部性研究FFETs共振波现象外加放大宽度M级形状单波微增耗分量参数增加质量密度对碰撞线变换有重大影响,碰撞线变换随质量密度增高增长从物理角度观察,非局部参数清晰理解当系统因特定时间产生中断时,辐射移位会发生何种结果。理想化问题预测初始伸展比和轴伸展比不同值显示临界值和大增单单索所得负潜力为未来数学分析制造绊脚石我们用数值模拟验证这些预测在这种情况下,人们需要通过mkdV方程搜索更高排序校正法,研究双单索尔顿和对应相位移取流弹性管关键值之间的交互作用近期内我们将处理实验问题因此,这项研究的结果将支持进一步的理论和实验研究。
数据可用性
数据共享不适用于本文章,因为本研究中未创建或分析新数据
利益冲突
作者声明他们没有利益冲突
作者贡献
所有作者都平等为这项工作出力