中心依赖化学定额出局的参数和奇异性平衡在RHIC和LHC的能量

文摘

我们估计中心化学变化的midrapidity从产量定额出局参数数据 , 和 , 碰撞能量的RHIC(相对论重离子对撞机),光束能量扫描(RHIC-BES)计划,LHC(大型强子对撞机)。我们已经考虑了一个简单的强子共振气体模型和采用形式主义涉及守恒的费用( )参数化的量子色。随着温度和三个化学势( ),一个陌生欠饱和因子( )已经被用于将部分平衡在陌生的领域。我们获得定额出局温度与中心之间变化不大,而化学势和似乎有一个显著的依赖。奇怪的强子发现偏离一个完整的化学平衡在定额出局周边碰撞。这种偏差似乎更加突出的碰撞能量较低的RHIC-BES能量减少。我们还证明,这种偏离平衡减少对中央的碰撞,和奇异粒子平衡后可能会发生一个阈值数量的参与者 - - - - - - 碰撞。

1。介绍

在过去的几十年里,一些离子对撞机实验合作开发探索量子色动力学(量子色)的相图。相对论重离子对撞机(RHIC)开始调查的签名deconfined夸克-胶子等离子体,而RHIC能量光束扫描(BES)计划成为搜索的量子色动力学中的动机临界点(1]。大型强子对撞机(LHC)正试图探讨媒介中创建零重子密度、交叉从强子状态过渡到一个deconfined夸克和胶子的状态可能发生(2]。

这些碰撞的经历中创建的炎热和密集的火球快速扩张由于初始压力梯度。假设系统从强相互作用的夸克-胶子的状态,会发生快速热化。热力学参数如温度和化学势可以描述这个热化的媒介。物质和能量密度稀扩张和温度下降。随着能量密度(温度)低于hadronization阈值,强子物质的发展作为一个国家和他们的共鸣。平均自由程的增加而进一步扩大和各种粒子之间的碰撞减弱。在这种背景下,一个可以定义边界定额出局,开始不应该发生在强子相互作用。标准描述,描述两个定额出局的表面,这取决于类型的交互。化学定额出局(CFO)时发生非弹性散射停止和粒子丰度变得固定。动能定额出局(KFO)是弹性碰撞停止。 In this free noninteracting limit, the ideal hadron resonance gas model may give a reasonable description of the hadrons at freeze-out.

收益率奇怪的强子有助于理解在这些碰撞达到化学平衡的程度。奇怪的夸克平衡后比 , 夸克由于其较大的质量(3]。平衡陌生感光谱可能是一个合适的签名来理解的存在deconfined partonic阶段(4]。最近,一个带电粒子多样性( )依赖生产陌生感已经观察到在大型强子对撞机(5]。这陌生的生产与碰撞中心和参与者的数量( )碰撞系统(6,7]。在这里,表示特定的平均参与人数的核子碰撞系统。

成功后统计Hadronization模型(SHM) [8),研究确定了化学定额出局参数,考虑到强子共振气体(HRG)模型。在这种背景下,拟合与可用的产量数据也练习(9- - - - - -20.]。一般来说,一个提取化学定额出局的温度和重子化学势通过极小化过程,而化学势和奇怪的化学势得到固定约束的原子核发生碰撞。规模可能nonequilibration奇怪的强子,饱和度下的奇异性因素可以介绍13,21- - - - - -27]。这个参数尺度奇异强子的偏差从巨正则系综的一个完整的平衡(GCE)。在最近的一份工作(28),我们已经表明,在分析,可能出现一个更大的系统的变化取决于选择的比率。conserved-charge-dependent提取热参数提出了(29日),这似乎适当评估热参数和预测平衡在最中央碰撞。这将是有趣的检查中心变化的热参数和奇异粒子的平衡在这个框架。

在这个手稿,我们试图研究定额出局的中心地位变化参数,重点是陌生的饱和平衡(5在重原子核碰撞。我们也观察到类似的饱和度与中心( )碰撞能量从7.7 GeV RHIC-BES LHC (2.76 TeV)。我们使用了一个最近开发参数提取过程(29日,30.)与一个陌生抑制因素测量的可能偏差奇怪强子从各自的均衡产量。我们发现偏离均衡的k中介子化学定额出局外围和薪资碰撞,虽然温度和中心地位并没有改变多少。我们进一步研究了所有定额出局参数的标度行为。的参数达到饱和 。现状表明,系统中创建重离子碰撞达到大规范限制对应最核心的价值,在热力学描述成为独立系统的大小。最后,我们的功效验证参数化进行比较与实验数据估计强子收益比率。

我们组织了手稿如下。强子共振气体模型的一个简短的描述(HRG)节中给出2。节3,我们已经简要地讨论了我们的方法的参数提取方法。4描述了我们的结果随后讨论。我们在部分总结我们的研究结果5。

2。强子共振气体模型

强子共振气体(HRG)模型描述了系统的混合强子和共鸣。它是一个标准的运动将所有可用的强子收益率获得一个好的描述介质。近年来各种研究已经使用HRG执行模型(11,12,14,31日- - - - - -57]。这个模型已经成功地描述强子收益率从AGS LHC能量(11,12,34,35,37- - - - - -39,43]。散装强子物质的性质也一直在研究这个模型(14,41,42]。

在目前的工作,我们已经考虑了强子的理想HRG模型被视为点状颗粒。一个巨正则系综的配分函数可以描述强子共振气体(14]

和运行在所有的强子和共鸣。化学定额出局在理想的场景中,我们可以忽略耗散交互和有限体积修正。的热力学势物种了 上面的标志在哪里为介子重子和较低。在这里,是体积和是系统的温度。为种强子, , ,和分别是,简并度的因素、能源、和质量,而 化学势, , ,和重子数表示,陌生感,分别和电荷。热化系统,数密度从配分函数可以计算吗

3所示。应用定额出局

我们首先概述HRG的一般应用模型描述定额出局的温度和化学势在重离子碰撞实验。的速度密度th强子可能与相应的数密度(13] 其中下标表示发现强子。在这里,任何强子的密度是总数

求和是较重的共振( )衰变的强子。这个数密度计算使用情商。3)。

在这种背景下,同样重要的是要考虑约束关于守恒的指控。假设一个等熵的演化后,可以使用保护环境像陌生中立(Eq。6))和重子密度电荷密度(Eq。7限制化学势的值())16]。 在这里,的净电荷net-baryon数量比原子核发生碰撞。例如,在非盟+非盟的碰撞, ,与和表示数量的质子和中子的原子核发生碰撞。与质子间的碰撞,这个比例是多少 。

通常的解决方法应该是情商。4)提取热参数。定额出局的描述会更合理的如果我们有大量的数据探测粒子在我们解决机制。所以一个最小化执行与所有可用的收益率。一个可能避免卷分类学通过两个强子的比率。在这种方法中,流体的流动的影响也消失38]。此外,执行最小化过程可用收益比率,可以参数化表面化学定额出局。在最近的一次工作参考。28),我们已经表明,重大系统可能出现的不确定性分析由于选择的变化比率。

3.1。我们的方法

关于选择的一组并发症比率后,我们引入了一个替代方法Ref。29日]。个人强子强相互作用并不是一个守恒的量。所以我们选择介绍关于守恒的净电荷密度比率 。随着约束方程式。(6)和(7),我们提出了两个新的独立方程,净重子数归一化总重子数和净重子数归一化总强子收益率(58),如下面。

我们想要提到左边由粒子从重离子碰撞,收益率数据和右派热HRG的数量密度计算模型。只运行检测( )强子可用实验产生的数据。

3.2。应用中心

碰撞系统的几何信息是至关重要的理解、偏心等不同的最终可见,椭圆流和电荷粒子多样性直接依赖于初始条件等影响参数( ),参与的核子的数量( )(59]。我们采用中心垃圾箱区分碰撞事件根据其影响参数。没有直接的方法来测量 ,中心的垃圾箱可以从电荷校准粒子多样性与格劳伯模型(6,59,60]。每个中心本由相应的表示 。大多数中央(中心)碰撞的最小值对应的事件影响参数(最高的价值 ),而最外围( )影响最大的参数和最小的吗 。创建的介质的平衡度应该强烈依赖于中心系统的初始体积和初始能量,重子沉积取决于这些最初的规范。

3.3。奇异性与中心

引入一种陌生感抑制因素是可选的最中央的碰撞28,29日),而这出现重要当我们处理外围或semicentral碰撞。完整的化学平衡可能无法实现在陌生领域由于奇异粒子的高量阈值及其强子同行(3]。最初,这个抑制因素介绍了考虑到相空间欠饱和(22]。Ref。23,24]讨论了这个欠饱和的影响陌生的正则系综的考虑,在完全陌生保护应该考虑一个更小的碰撞系统。在裁判。61年),一个核心corona-dependent模型也试图讨论这种抑制的陌生感。无论这种欠饱和的原因,考虑到这个因素 ,产生一个更好的协议,重离子的热描述数据。似乎奇怪的部门可能偏离各自的大规范图片,这个参数是衡量离职(13,21- - - - - -27]。在这个因素的存在,以以下方式修改数密度(13]:

在这里,表示数量的价奇怪的夸克和反夸克强子。在这项工作中,我们计算数量密度后10。 对于所有nonstrange粒子。一个较小的值表示一个更大的偏离平衡的大规范的限制。

我们已经介绍了一个添加参数 ,一个额外的方程是需要关闭我们的方程组。这个参数不相关守恒量,而是用来描述的非平衡奇怪的部门。记住,我们只使用收益率奇怪k中介子的粒子,我们利用k中介子介子比评估的价值在情商。11)。

在这里,代表两种可能的指控,即 和 。在这里,我们想重申,对于较小的系统大小(周边碰撞),确切的陌生感保护要求规范化治疗。研究系统的变化与中心,我们有接近在一个巨正则系综(GCE)规模可能偏离平衡画面。这个练习是实行定额出局的上下文中参数提取各种中心(25- - - - - -27,62年- - - - - -65年]。最后,我们解决了所有这五个方程情商。6)- (9和情商。11)提取五个参数(T, , , ,和 )。

这三个数量是独立建造的总费用。相关的不确定性,因重复条目一个收益率(在裁判。66年在这个形式主义]),减少。

在这个分析中,我们使用产生的数据 , ,和 。在这种背景下,可以构造net-proton,而净电荷net-pion的总和,net-kaon, net-proton。这种考虑符合净质子的一般近似代替净重子数(67年]。这些粒子,将上述方程

在这里,表示的数量密度th粒子,考虑相关衰减通道。我们考虑过所有的强烈的衰减通道高质量共振,而弱衰变修正执行根据实验规范(6,66年,68年]。在大型强子对撞机,我们不包括弱衰变贡献到质子,而在RHIC能量,它们出现在总密度。

4所示。结果和讨论

在这个分析中,我们使用的收益率(139.57兆电子伏),(493.68兆电子伏) , 碰撞能量(938.27兆电子伏)( )7.7从RHIC-BES (GeV)大型强子对撞机(2.76 TeV)。为了方便起见,我们代表中心垃圾箱相应数量的参与者( )。碰撞系统Au-Au RHIC和RHIC-BES更高能量和Pb-Pb LHC。数据已经被使用后RHIC [6],RHIC-BES [66年,69年,大型强子对撞机(68年]。数据 - - - - - - 碰撞在RHIC可用 GeV和完整性在我们的分析中。在目前的分析,我们只有采取midrapidity数据。实验分析中使用的收益率的细节列出裁判。6,66年,68年,69年]。

HRG光谱,我们使用所有确认2 GeV强子,群众和分支比率后,粒子数据组(70年和栖热菌属71年),这是一个数值热模型包根框架。最后,我们解决方程式。(6)- (9)和(11)数值,使用Broyden方法的最小收敛性判据(72年]。我们通过重复估计热参数的方差分析在给定的极值强子收益的价值。

4.1。定额出局参数

我们描述的变化提取定额出局参数与参与者的数量( )各种碰撞能量数据1(一),1 (b),2(一个),2 (b),3。在情节中,横轴是参与者的数量。结果碰撞能量lhc 7.7 - 2.76 TeV rhic -喜神贝斯- GeV已被证明在不同的列从左到右按照降序排列。清晰的讨论中,我们将讨论变化有关,然后试图了解中心的变化。出于完整性的考虑,我们也提出了可用的结果 , ,和从其他研究与我们的研究结果。我们有包括裁判的结果。6,66年]RHIC和RHIC-BES Ref。73年大型强子对撞机的]。

化学定额出局的温度的变化( )在图1(一)具有良好的协议与一般理解(29日]。在最中央的碰撞,定额出局温度随碰撞能量,和附近 GeV浸透在160伏,因为它的价值到达Hagedorn限制(74年]。在大型强子对撞机,低于期望值作为质子收益率低于其前RHIC能量(68年]。定额出局的温度似乎弱依赖中心和似乎是独立的和维护一个平面模式碰撞能量。为 GeV的变化在外围箱子有点不同。行为来呢是源自于一个相对较低的收益率的质子(明显比 和 ),这也反映了在提取的值 。有很好的协议与其他结果(黑色点) 。在裁判。6,66年),参数化已经完成只利用介子,k中介子和质子。这些分析的结果与我们的研究结果,而小差异可能出现在大型强子对撞机能量从拟合过程和粒子物种用于拟合。

我们绘制了重子化学势的函数对所有在图1 (b)。较低的碰撞能量的普遍预期是,更大数量的的核子碰撞地区存款由于重子停止(75年,76年]。但是在非常高的碰撞能量,细胞核是透明的(77年,78年]。所以在RHIC和LHC能量,创建了媒介在净重子数几乎为零。因此,净重子密度,因此估计化学势会减少与增加由于重子透明度(78年]。以同样的方式,一个人应该预期上升更高的 。碰撞,中部沉积净重子数增加的价值由于重子停止大量参与的核子。反之边缘碰撞,数量较小的原子核寄居在碰撞区中,创建一个稀释系统净重子,结果在一个更小的值 。我们发现这一趋势 。我们的结果裁判同意先前的结果。6,66年]。

奇异性化学势显示了一个类似的趋势在图2(一个)。这会降低碰撞能量增加,在大型强子对撞机能量变成了零。另一方面,升级为一个从外围到中央碰撞。之间的相关性和可以通过以下方式来进行描述。更高的重子密度要求超子产生反超子以上。保持奇怪的中立,这多余的陌生感重子的部门必须从介子部门无效。所以在介子部门,更丰富的 。最轻的奇怪的粒子,这个区别带电k中介子决定的迹象和趋势 。

负责化学势的一般趋势是一样的呢除了签署。作为增加时,它变得更加消极和大小随在图2 (b)。然而,更消极的重子密度更大。我们可以理解如下。这些中子比碰撞重原子核中的质子更丰富。这丰富生成一个净负同位旋碰撞系统并产生更多的价值比 ,为了节省同位旋。最轻的带电粒子,这些π介子确定负 。这种推理会更清楚我们调查的价值为 GeV在 。在这种情况下的 - - - - - - 碰撞,同位旋优势不应该支持行动 ,由于没有中子的碰撞粒子。所以每个人都应该期待的为这里是积极的。事实上,我们已经观察到一个积极的价值为 - - - - - - 200 GeV RHIC能量的碰撞。同位旋的净价值增加的 ,因此增加之间的不对称产生的带电介子。这样的大小上涨后 。

如果奇异粒子达到化学平衡,那么热的k中介子应该描述平衡热力参数(T)巨正则系综的年代)。这不是观察到在一个小的情况下碰撞系统 - - - - - - , - - - - - - ,甚至在 - - - - - - 与一个较小的(13]。几位模型23- - - - - -25,62年,64年]试图描述这个陌生欠饱和的源泉和提倡使用较小的系统 。所有这些工作的普遍看法尺度奇异粒子的偏差从各自的平衡热产生巨正则系综的 表示平衡在陌生的领域。

我们显示的变化在图3。有趣的是注意到,即使在大型强子对撞机和RHIC能量高,有增加的趋势从较低的边缘到中心碰撞,虽然温度和其他化学势不改变。最初,它从一个较低的值的边缘碰撞和增加参与者。周围 , 最核心的价值趋向于饱和。看来陌生往往更接近大规范限制随着系统规模的增加。的饱和对中央与碰撞系统规模 - - - - - - 碰撞表明奇异性抑制可能是独立于强子散射,这发生在以后的进化62年]。从模式,也可以得出这样的结论:陌生平衡有显著依赖于参与者的数量和系统体积。外围之间的值之间的差异和中央RHIC-BES付出了更大的能量。从以上研究的普遍理解是陌生领域可能更接近平衡的外围碰撞更高 ,而偏离平衡大周边情况下降低碰撞能量。我们发现陌生平衡倾向于在碰撞发生超过 ,这可能是阈值创建deconfined阶段 - - - - - - 碰撞,使系统接近陌生平衡(3]。

我们想说,即使在高RHIC和LHC的能量,中央的价值位于下面的(约0.9)。这一发现是在从RHIC合作协议与先前的分析6,66年]。在裁判。66年),显示增加,饱和附近吗随着越来越多的超子物种包括在化学定额出局参数化。在这种背景下,我们的方法将类似的标准卡方分析,参数化取决于选择的强子比率。未来的研究与其他重离子和超子的数据可能有助于理解这一点。

4.2。扩展CFO的性质参数

的扩展行为校准是重要的化学成分与系统大小定额出局。为了简化讨论,我们有规范化的获得了相应参数的值最中央碰撞的个体 。作为一个例子,在200 GeV理解温度的扩展,我们把提取每个中心的本( )与大多数中央碰撞(最大 )。图4显示了所有5个定额出局的变化参数。为简单起见,我们策划了两个碰撞两RHIC能量(200,62.4)和RHIC-BES(27岁,11.5)。这些扩展数量应该到处都是如果参数不改变与中心( )。按比例缩小的定额出局的温度显示了所有碰撞能量这一模式。看来,对于给定的入射能量,定额出局温度与系统大小之间变化不大,而按比例缩小的重子化学势( )有增加的趋势,因为它成为最大的最中央碰撞。在平衡的情况下在所有这些指控,所有的化学势应该彼此相称。按比例缩小的和应该遵循的模式吗参与者的数量和碰撞能量,我们已经讨论了部分4.1。我们确实发现了类似的趋势为所有三个年代,附近有饱和的趋势周围 。起这一点上,系统可以实现一个热力学状态独立系统的大小。未来在这些c与其它离子碰撞分析。m能量可能阐明这个问题。Nontriviality可能出现的情况因为它是一个非平衡参数。但观察到的趋势类似于化学势。它从一个较小的规模和饱和烃 。系统可能有足够的精力和数量密度陌生感平衡起这中心本79年),我们可以使用一个宏大的规范化描述描述收益率在定额出局。比例的偏差从中央值较大的降低RHIC-BES周边碰撞的能量,这表明碰撞能量有一个至关重要的贡献来决定奇异性的平衡。

4.3。粒子收益比率

在本节中,我们将讨论关于检测颗粒的比例来检查我们的参数化的效率。我们从提取定额出局估计粒子比参数,并与实验值进行比较。方差的检测取得了收益比率使用标准的误差传播方法(80年),考虑到系统和统计数据的不确定性。我们有热估计的方差比率计算,评估他们的极值得到定额出局参数。

在图5(一个),我们已经绘制π介子的粒子反粒子比率和k中介子。有很好的协议模型估算和实验数据之间的比率。没有显著的变化被观察到 与和 。定额出局的温度和确定π介子的化学丰度。对带负电荷的比例带正电的π介子,变化应该是依靠只有。在这里,我们想说,没有显著的变化 与和 ,的价值要小得多比的值(约5兆电子伏)(大约150伏)。另一方面,远低于介子的质量本身。所以它不区分热产生的和 ,和靠近比例统一为所有碰撞能量和中心类。

之间的不对称和取决于净重子密度和净超子部门的陌生感。每个人都应该期待一个更大的产量比在更高的重子密度( )。我们发现这种模式与中心和 。低RHIC-BES能量,远比统一由于更高的净重子密度和方法随着碰撞能量的增加。粒子和反粒子的收益率等于在LHC重子透明度接管,并与零净重子密度中开始。与 ,能较量的趋势已经观察到的价值 。在外围垃圾箱的碰撞能量较低,我们的模型高估了 比率。这种过高的发生之间的相互作用 比和约束 。的减少对周边和无心的碰撞之后 比,从而导致更低的密度和其他超子。另一方面,保持陌生中立、热参数调整产生较大的热密度 ,这导致高估。

负责独立 比率 , 是重要的观察理解陌生的生产在高能碰撞。质量轻的强子,π介子可以作为代理的熵,而陌生的k中介子进行签名。奇怪的粒子是重要研究重离子碰撞中化学平衡由于后期生产(3]。一个带电粒子多样性( )依赖饱和的陌生感规范化π介子已经观察到在大型强子对撞机(5),它可以利用调查系统尺度依赖的奇异性生产。Ref。79年)有关这个饱和阈值的平衡 。在重原子核碰撞,重叠区域 都是相关的(6]。我们观察到相同的饱和趋势在这里所有在图5 (b)并有适当复制我们的参数化。这个饱和大约开始于 在更高的RHIC和LHC。在这里,我们想说,没有变化 中心和碰撞能量,但是 有一个严格的依赖。较低的碰撞能量, 远高于 由于超额收益率 。之间的差异率随碰撞能量增加,和他们成为平等在大型强子对撞机粒子反粒子收益率成为一样的。的模式比例有密切的相似之处。看起来像减少,k中介子的收益率远远偏离其均衡产量。所以一个非平衡参数必须引入我们的热模型。低的价值 ,更大的是k中介子的偏离均衡。

在这里,我们要再次强调这两个 和 没有重大变化与中心垃圾箱在大型强子对撞机。之间的对称粒子和反粒子的要求和几乎为零。一个中心的变化 比例不能复制与零没有引入等参数。这个中心的变化 比率表明奇异粒子的平衡在大型强子对撞机周围碰撞。

从定额出局参数的讨论,似乎反质子的变化(反重子)质子(重子)是一个指导方针理解的变化 。这个比例就在上层RHIC和LHC能量相互碰撞核通过,并创建了强子的媒介拥有零净重子密度。降低碰撞能量,重子停止激发更大的净重子密度。因此,质子更丰富的比反质子和提倡一个更小的 较低的碰撞能量。我们的热模型估计有良好的协议与实验数据图6(一)。对周边碰撞,这个比例会增加,象征着重子统治反重子的减少。初始净重子数密度降低作为一个从中央到边缘碰撞由于核分布(81年)的原子核碰撞和诱发一个较小的重子反重子不对称的收益。

在这一点上,我们也想提到的比率 ,有机会的过度拟合构造比率net-baryon总重子情商。8)减少 ,我们也利用中心相关数据(反)质子从重子部门。形式主义的缺陷中心数据时将减少对其他(反)重子是(详见Ref。29日])。在那个时候, 将是一个独立的预测。

我们已经讨论了质子带正电的介子比图6 (b)。正如我们已经讨论的,π介子可以作为熵的测量。因此,比率 将描述重子生产与熵的变化。如果只从产生的粒子沉积能量,然后π介子比大规模高度丰富的质子。但如果媒介开始从一个有限的重子密度,然后每介子,质子生产将保护净重子密度更大。这就是为什么一个明确的增加趋势 发生碰撞的能量减少。预计这个增量 ,随着越来越多重子沉积发生在中央的碰撞。这个变化是著名的降低由于更高的重子停止功效。

5。摘要和结论

系统的平衡在重离子碰撞中创建应该强烈依赖于系统的大小和数量的参与者。比较高的化学定额出局条件和较低的多样性 - - - - - - 碰撞可能揭示这个方向。而不是一般的最小化,守恒charge-dependent参数化过程已经被采用,利用midrapidity介子的产生,k中介子,质子探索不同的定额出局参数中心的垃圾箱 - - - - - - 大型强子对撞机碰撞(2.76 TeV), RHIC (200 GeV 130 GeV 62.4 GeV),和RHIC-BES (GeV 39 GeV 27 GeV, 19.6, 14.5电子伏特,11.5 GeV,和7.7 GeV)。我们已经注册一个陌生抑制因子( )估计可能的非平衡态在外围奇怪的强子碰撞。我们已经讨论了这些化学定额出局参数的变化与中心和碰撞能量。

与碰撞能量参数的变化具有良好的协议与一般理解,而参与者的数量有显著的变化。提取的定额出局温度没有强烈依赖于参与者的数量(中心),而化学势显示广泛的变异。我们已经提出了相应参数的行为有一个更好地了解中心的变化。这些参数已归一化值获得大多数中央和其他相比碰撞和碰撞能量。按比例缩小的和似乎遵循的扩展行为 ,这可能是一个信号之间的平衡三个守恒的指控。陌生的抑制因子( )偏离平衡值附近的周边碰撞和趋向于饱和统一中部的碰撞。在外围的碰撞,大约开始于7,增加对大多数中央垃圾箱。这种变化表明,奇怪的强子碰撞偏离平衡多样性较低,而有一个平衡的迹象增加。缩放参数和压扁的大约一个阈值的出现 。所以我们可以应用大系统的规范化描述 - - - - - - 与参与者比碰撞 。我们已经找到了躺下(约 )即使在最中央的碰撞。在这项研究中,我们只使用k中介子,所以的变化是一个工件的k中介子介子比率。未来与收益率的分析数据的其他奇怪的超子可能有助于进一步理解这一点。

进一步,我们估计不同粒子的比例反复核对我们的参数化的有效性。我们估计强子比率似乎与实验数据有很好的协议。我们只有复制比率对π介子、k中介子和质子,因为他们出现在我们的分析。一个饱和的趋势,已经观察到k中介子介子比和解释 。

我们想要提到的向心性变化曾被调查RHIC-BES能源(66年和在大型强子对撞机56,57,73年)与的方法。而不是传统的实践中,我们遵循了拟合过程依赖于守恒量,产生类似的参数设置。与其他研究的协议将作为未来的应用程序参数化的一个基准。此外,我们发现了一个阈值 ,这是重要的研究大部分属性一个热力学的画面。

数据可用性

分析中使用的数据都是正确地引用。

的利益冲突

作者宣称没有利益冲突。

确认

这项工作是由用户原创内容和DST。作者感谢Sumana Bhattacharyya,桑杰k . Ghosh和Rajarshi射线有用的讨论,Pratik Goshal和Pracheta啤酒的批判阅读手稿。本文发布和处理费用由SCOAP3。

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