钢筋混凝土系统中的速降黑洞量子谱

抽象的

最近，一些作者考虑了黑洞的量子谱。这种考虑扩展到膜-反膜系统中的速子黑洞。在这项研究中，黑洞是由两个由速子管连接的膜构成的。当膜彼此靠近时，它们演化并转变为热黑膜。这将表明，这些黑洞的光谱取决于速子势和膜之间的分离距离。通过减小分离距离，产生更多的能量，从而增加黑洞的光谱。

1.介绍

最近，一些科学家提出了一个更精确的黑洞有效温度参照黑洞的量子谱[1那2］．该温度包括非热霍克灵辐射和随后的霍普Quanta的辐射。在 [1那2[显示量化是否取决于黑洞的量子准正常模式，但是在这些计算中隐含地进行了一定的近似。在 [3.Corda通过去除这些近似来扩展以前的计算，并获得了量化的校正表达，从而为Bekenstein-Hapking熵熵。其他研究人员[4.那5.]使用不同的方法还获得了黑洞光谱。通过这些作品的激励，我们考虑了在Brane-anti-Brane系统中的Tachyonic黑洞的量子谱。这些黑洞由一对铜纹和抗荆棘构成，通过速曲管连接[6.-8.］．通过减小膜间的分离距离，膜间的速子势增大，从而使速子黑洞发出更多的光谱。

本文的大纲如下：在部分2，我们计算Tachyonic黑洞的量子谱，其由扁圆形，抗扁圆形和Tachyonic管构成。在部分3.，我们将该讨论概括为热黑洞。最后一节致力于摘要和结论。

2. Tachyonic黑洞的量子谱：

在本节中，我们将首先考虑由Tachyonic管连接的Brane和抗Brane的系统。通过提高布兰内斯之间的Tachyonic电位，该系统演变为黑洞。我们将计算这种Tachyonic黑洞的光谱。在 [3.]显示黑洞的熵由 在哪里量子态的数量，和是黑洞的能量。现在，我们想计算速子黑洞的能量。对于膜-反膜系统中的黑洞，总势能可以通过对膜和膜间空间的势求和得到:

额外的潜力是可以在布兰内移动的领域的函数。这些领域在布兰内斯之间传递力，在位于布兰勒的黑洞的演变中发挥着重要作用。这些字段变成了tachyons。

在这个理论中建立一个速曲的黑洞并计算迅速潜力，考虑一组 - - 汉堡对位于 和 那分别如图所示1。是横向坐标的荆棘，和是世界上的半径——体积。膜上的诱导度规为

对于单的情况 - -膜对和开弦速子，作用是[9.那10.]： 在哪里

的数量 那 那和在非BPS Brane的世界体积上，分别是稀释田，仪表场和场强分别。是速子场，Brane张力，和Tachyon潜力。指数 代表正确的方向 -布兰内斯，而索引 在后台运行十维时空方向。指数= 1和2代表 -brane和反 -分别是扁平的。然后，之间的距离 -膜由 。在上述动作中，我们使用单位 。

在写d3膜的运动时，我们假设只依赖于速子场吗 那规范场是零。因此，在该地区 和 那那个行动 （5.） 是 在哪里 那 单位球体的音量和 撇表示对导数 。我们利用潜力[11.-13.]：

为了计算能量动量张量，我们必须采取相对于度量的动作的功能衍生 那IE。， 。我们得到了[7.那8.]，

在进行一些计算和使用一些近似之后，我们获得 在哪里

这个势取决于两个膜之间的距离和速子。为了得到参数随时间的变化，必须考虑其他膜的影响。当膜相互靠近时;超光速粒子产生一个虫洞，连接膜，然后将额外维度的能量传送到黑洞。

到目前为止，我们一直假设速子场变化缓慢( ），虽然忽视了 和 。现在，我们认为Tachyon领域随着Brane和防刺之间的距离减少而迅速变化。所以我们不能忽视和 。一个新的虫洞形式。在此期间，黑洞从一个非幻相变为一个新的幻相。因此，黑洞的幽灵主导时代加速发展，最终形成一个大撕裂奇点。在这种情况下，动作(5.)就变成: 在哪里 在那里假设 。接下来，研究了与上述拉格朗日相关的哈密顿人。派对汉密尔顿人，即， 与Tachyon相关联，即 哈密顿函数是

现在，我们选择 那并获得

在上述方程的第二步中，我们对成比例的项积分按零件。这表明通过强加约束，可以将Tachyon作为拉格朗日乘法器进行研究 关于正则动量。通过求解上述方程，得到: 在哪里 常数。由(16.） 和 （18.),我们得到:

然后我们改变了（20.），并计算运动方程 ：

该等式的解决方案是

该解决方案代表一个具有非零的有限尺寸喉部的虫洞 那（见图1)．使用方程(15.），（18.）， 和 （22.)，并假设 那我们获得

从这里我们可以看出，速子依赖于膜的坐标和虫洞的喉部的大小。通过减少膜之间的距离，超光速子膨胀，更多的能量从额外维度传输到膜中，从而黑洞膨胀。

布兰斯之间的电位可以从等式获得（20.)：

能量密度可由方程式(20.） 和 （26.)： 在哪里膜的能量是多少是膜-反膜和管的能量。将能量密度代入方程(27.)等于公式()中的能量密度11.),我们得到:

通过乘以等式（29.） 经过 那通过与宇宙时间的差异，我们得到

为了 那我们获得

解决方程（32.），（22.），（23.），（29.）， 和 （31.)同时，我们得到

替代能量（32.)式(1）， 我们获得

上述等式表明，通过降低布兰斯之间的距离，Tachyonic能量增加。这导致黑洞的量子光谱生长，熵增加。

3.热Tachyonic黑色布兰斯的量子谱

在本节中，我们将概括前一节中的方法，以热黑色布兰斯。我们将展示Branes在彼此的高速度下移动。该加速度产生弯曲的时空，并在系统周围创建地平线。这导致系统演变并使过渡到黑色布兰斯的系统。

为了达到这些目的，我们从速子的运动方程开始:

通过使用 （31.)，我们可以编写以下重参数化

使用上面的表达式并进行以下计算: 我们获得 在哪里 那 和公制元素成为 我们假设( )．

现在，我们可以将元素与一个黑色的线元素进行比较 -brane [14.]： 在哪里

方程式（38.） 和 （43.)导致

BIon系统的温度为 [7.］．结果，可以计算精锥形系统的温度

上述等式表明，热Tachyonic黑色铜的温度取决于Tachyonic潜力及其相对于时间的变化。通过增加Tachyonic潜力，系统的温度增长并趋于大的值。

与前一节一样，我们利用黑色的能量动量张量获得能量B. -brane [7.] 和写

替代能源(46.)式(1）， 我们获得

上述等式表明，热Tachyonic黑铜的光谱取决于Tachyonic潜力及其时间方面的变化。如果Tachyonic电位的变化的速度增加，Branes朝向彼此移动，并且在系统中产生更大的能量。这种额外的能量可以被视为黑色布兰斯周围的额外光谱。

4.结果与讨论

在这项研究中，我们已经表明，通过降低布兰斯之间的分离，Tachyonic能量增加。这导致黑洞的量子光谱生长，熵增加。此外，我们发现热Tachyonic黑色布兰斯的光谱取决于Tachyonic潜力及其时间变化。如果Tachyonic电位的变化的速度增加，Branes朝向彼此移动，并且在系统中产生更大的能量。这种额外的能量可以被视为黑色布兰斯周围的额外光谱。

出现的问题是我们是否可以计算该系统的BOHR样黑洞的熵？在BOHR系统中，像电子类似的颗粒在黑洞周围移动，并且熵可以通过对所有量子状态进行求和来计算。等式（37.）在Brane-anti-Brane歧管中示出，颗粒，如标量，狄拉克和Tachyon领域的移动和体验弯曲的时效。此外，黑洞熵与黑洞质量有热力学关系： 在哪里是黑洞质量，和是黑洞温度。通常，黑洞温度具有下面的关系与黑洞质量：

因此，黑洞熵在下面的关系与黑洞质量：

以上结果是半经典的。但是，通过考虑量子状态，我们再次到达等式（1)．因此，该模型也可以应用于Tachyonic黑洞。

可能出现的另一个问题是我们选择这种特殊的Tachyonic潜力。这是弦理论中众所周知的潜力，其用于大多数关于Brane-Anti-Branes作用的研究。该动作产生一个最小的潜力，这是一个稳定的结果。虽然有更多的潜力形式[15.-17.]这个潜力产生了更好的结果。另外，具有超过一个最小的电位可能会影响Tachyonic黑洞的稳定性。在这些条件下，系统可以从一个最小Tachyonic潜在的状态从另一个的状态发展，并且许多参数改变。这些更改可以使系统不稳定。对于这些潜力，有两种与不同的能量最小值有关的视野（ ），和三个地区（ ）出现。一些颗粒被限制在两个视野之间（ ）并在他们之间发展。此外，两个视野（ ）可以相互交互，改变，系统变得不稳定。

5。结论

在这项研究中，我们已经获得了Brane-anti-Brane系统中的Tachyonic黑洞的量子谱。这些黑洞由一对褐色和抗荆棘构成，通过热管连接。该管由布兰内斯之间的Tachyonic电位产生。通过减少褐色之间的距离，分短龙的潜力增加，系统的能量增加。因此，这种黑洞辐射额外的能量，并且黑洞的量子谱增加。

数据可用性

没有数据用于支持这项研究。

利益冲突

作者声明，本文的发表不存在利益冲突。这项研究是作者受雇于南非Mangosuthu科技大学的一部分。

参考

1. C. Corda，“黑洞的有效温度”高能物理学报，卷。1108，2011年第101,1201号。查看在：谷歌学者
2. C. Corda，“有效温度，霍金辐射和准常态模式，”国际现代物理学杂志D，卷。21，不。11，2012年第1242023号。查看在：出版商网站|谷歌学者
3. C. Corda，《黑洞量子谱》欧洲物理杂志C.，卷。73，没有。12，第2665，2013年。查看在：出版商网站|谷歌学者
4. S. Capozziello, G. Cristofano和M. De Laurentis，“来自原始量子黑洞的天体物理结构”欧洲物理杂志C.，卷。69，没有。1-2，pp。293-303，2010。查看在：出版商网站|谷歌学者
5. S. Capozziello，M. Funaro和C. Stornaiolo，“宇宙黑洞作为银河分布中的空隙种子”，“天文学和天体物理学第420卷，第4期。3，页847-851,2004。查看在：出版商网站|谷歌学者
6. A. Sepehri，《DNA的数学模型》国际现代物理学杂志D，卷。14，2017年第1750152号。查看在：谷歌学者
7. G. Grignani, T. Harmark, A. Marini, N. A. Obers和M. Orselli，“开/闭弦对偶性和相对论流体”，高能物理学报，卷。1106，2011年第058号。查看在：谷歌学者
8. A. Sepehri，F.Rahaman，S. Capozziello，A.F. Ali和A. Pradhan，通过加入M1-Branes，“宇宙空间的出现和振荡，”欧洲物理杂志C.，卷。76，没有。5，2016年第231,2016号。查看在：出版商网站|谷歌学者
9. A. SEN，“Tachyon Kink和Vortex上的Dirac-Born-unfeld行动”物理评论D，卷。68，没有。6，第066008号，2003年。查看在：出版商网站|谷歌学者
10. M. R. Garousi，“开弦通道中d膜反d膜有效作用和膜相互作用”，高能物理学报，卷。2005年，没有。1，第029,2005条。查看在：出版商网站|谷歌学者
11. C. J. Kim，H. B. Kim，Y.B.Kim和O. K.Kwon，滚动Tachyon的电磁串流体“高能物理学报，第2003卷，第2期。3，第008，2003年。查看在：出版商网站|谷歌学者
12. F. Leblond和A. W. Peet， " sd膜重力场和滚动速子"高能物理学报，第2003卷，第2期。4, p. 048, 2003。查看在：出版商网站|谷歌学者
13. N. Lambert, H. Liu和J. M. Maldacena，“衰变D膜中的闭弦”高能物理学报，卷。2007年，没有。3，第014,2007条。查看在：出版商网站|谷歌学者
14. T. Halmark，“超级争夺和时空非换向串理论”高能物理学报，卷。2000年，没有。7，第043号，2000年。查看在：出版商网站|谷歌学者
15. A. Sen，《开弦理论中的超光速子动力学》，国际现代物理学杂志A第20卷，没有。24, pp. 5513-5656, 2012。查看在：谷歌学者
16. A.A.Gerasimov和S. L.Shatashvili，“关于开放弦田理论的精确Tachyon潜力”，高能物理学报，卷。2000年，没有。10，p。034年，2000年。查看在：出版商网站|谷歌学者
17. M. R. Garousi和K.B.Fadafan，“D-Brane-Anit-Brane的Tachyon隧道，”高能物理学报，卷。2006，p。005,2006。查看在：谷歌学者

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