核结构计算Two-Neutrino——两倍gydF4y2BaβgydF4y2Ba衰变gydF4y2Ba

文摘gydF4y2Ba

我们研究two-neutrino双-gydF4y2Ba衰变的gydF4y2Ba^{76年gydF4y2Ba}通用电气、gydF4y2Ba^{116年gydF4y2Ba}Cd,gydF4y2Ba^{128年gydF4y2Ba}Te,gydF4y2Ba^{130年gydF4y2Ba}Te,gydF4y2Ba^{150年gydF4y2Ba}Nd,以及连接的两个伽莫夫泰勒分支——两倍gydF4y2Ba中间核衰变与美国合作。我们使用一个基于变形自洽平均场理论微观方法Skyrme交互包括配对和spin-isospin残余部队,这是治疗在proton-neutron准粒子随机相位近似。我们比较我们的结果对于伽莫夫泰勒强度分布与实验获得的信息从电荷交换反应。我们也比较结果two-neutrino——两倍gydF4y2Ba核矩阵元素衰变半衰期从测量中提取。国家和low-lying-state优势假说进行了理论分析和实验利用从电荷交换反应和最近的数据gydF4y2Ba中间核衰变。gydF4y2Ba

1。介绍gydF4y2Ba

双-gydF4y2Ba衰变是目前研究最多的一个过程从理论上和实验(gydF4y2Ba1gydF4y2Ba- - - - - -gydF4y2Ba5gydF4y2Ba]。这是一个罕见的弱相互作用的二阶过程发生在单一的情况gydF4y2Ba衰变大力禁止或强烈抑制。它有一个深度撞击在中微子物理,因为中微子属性是直接参与近年的衰变模式(gydF4y2Ba)[gydF4y2Ba6gydF4y2Ba- - - - - -gydF4y2Ba8gydF4y2Ba]。这个衰变模式中,没有观察到,违反lepton-number保护和它的存在将是一个中微子的马约拉那自然的证据,提供绝对的大规模的测量。显然,提取可靠的估计的中微子质量,过程的核结构组件必须确定准确。另一方面,双-gydF4y2Ba衰减与发射两个中微子(gydF4y2Ba)是完全允许的标准模型,观察在几个核典型的半衰期的实验gydF4y2Ba年(见[gydF4y2Ba9gydF4y2Ba]审查)。因此,测试核结构的可靠性计算参与gydF4y2Ba过程,检查第一个核的能力模型复制的实验信息测量的半衰期gydF4y2Ba的过程。虽然核矩阵元素(nm)参与两个过程是不一样的,他们表现出一些相似之处。特别是,两个进程连接相同的初始和最终核基态和分享共同的中间gydF4y2Ba州。因此,复制gydF4y2Ba纳米是一种要求任何核结构模型旨在描述近年模式。gydF4y2Ba

不同的理论方法已经使用在过去的研究gydF4y2Banm。他们中的大多数属于类别的壳模型进行交互gydF4y2Ba10gydF4y2Ba- - - - - -gydF4y2Ba12gydF4y2Ba),proton-neutron准粒子随机相位近似(QRPA) [gydF4y2Ba1gydF4y2Ba,gydF4y2Ba2gydF4y2Ba,gydF4y2Ba13gydF4y2Ba- - - - - -gydF4y2Ba25gydF4y2Ba),预计Hartree-Fock-Bogoliubov [gydF4y2Ba26gydF4y2Ba- - - - - -gydF4y2Ba28gydF4y2Ba),和相互作用玻色子模型(gydF4y2Ba29日gydF4y2Ba- - - - - -gydF4y2Ba31日gydF4y2Ba]。gydF4y2Ba

在这个工作我们关注QRPA类型的计算。大多数这些计算最初基于球面形式主义,但事实上,一些——两倍gydF4y2Ba衰变细胞核变形可以强制处理变形QRPA形式(gydF4y2Ba21gydF4y2Ba- - - - - -gydF4y2Ba25gydF4y2Ba]。这是特别的情况gydF4y2Ba^{150年gydF4y2Ba}Nd (gydF4y2Ba^{150年gydF4y2Ba}Sm)近年来受到越来越多的关注,因为大相空间因素和相对较短的半衰期,以及为大gydF4y2Ba能量会减少背景污染。gydF4y2Ba^{150年gydF4y2Ba}Nd目前认为是寻找最好的候选人之一gydF4y2Ba衰变的实验计划SNO + SuperNEMO, DCBA。gydF4y2Ba

实验信息约束的计算并不局限于gydF4y2Ba纳米提取测量半衰期。我们也在伽莫夫泰勒实验信息(GT)强度分布单一分支连接初始和最终与所有的基态gydF4y2Ba在中间核。GT强度分布测量的两个方向(gydF4y2Ba)和(gydF4y2Ba)电荷交换反应(CER)和最近从高分辨率的反应,如(gydF4y2Ba,gydF4y2Ba^2gydF4y2Ba他),(gydF4y2Ba^3gydF4y2Ba他,gydF4y2Ba)和(gydF4y2Ba,gydF4y2Ba^3gydF4y2Ba他),让我们详细探讨低能量结构的双- GT核响应gydF4y2Ba衰变伙伴(gydF4y2Ba32gydF4y2Ba- - - - - -gydF4y2Ba41gydF4y2Ba]。在某些情况下也有实验信息gydF4y2Ba值的中间原子核的衰变。gydF4y2Ba

核结构的计算也受到实验职业相关概率的中子和质子单粒子水平参与——两倍gydF4y2Ba衰变过程。特别是,占领价壳的概率gydF4y2Ba,gydF4y2Ba,gydF4y2Ba,gydF4y2Ba中子的gydF4y2Ba^{76年gydF4y2Ba}通用电气和质子gydF4y2Ba^{76年gydF4y2Ba}Se一直在测量(gydF4y2Ba42gydF4y2Ba]和[gydF4y2Ba43gydF4y2Ba),分别。在双——这些测量的影响gydF4y2Ba衰变纳米研究(gydF4y2Ba44gydF4y2Ba- - - - - -gydF4y2Ba47gydF4y2Ba]。gydF4y2Ba

在本文中,我们探索的可能性描述GT核上的所有实验信息反应在一个形式主义基于变形QRPA方法之上的变形自洽Skyrme达到这个计算(gydF4y2Ba48gydF4y2Ba- - - - - -gydF4y2Ba51gydF4y2Ba]。这些信息包括全球GT共振特性,比如它的位置和总强度,更详细的描述低洼的作用,和gydF4y2Ba衰变nm。这项研究包括衰变gydF4y2Ba,gydF4y2Ba,gydF4y2Ba,gydF4y2Ba,gydF4y2Ba。这个选择是出于最近的高分辨率CER实验进行gydF4y2Ba^{76年gydF4y2Ba}通用电气(gydF4y2Ba^3gydF4y2Ba他,t)gydF4y2Ba(gydF4y2Ba39gydF4y2Ba),gydF4y2Ba^{76年gydF4y2Ba}Se (d,gydF4y2Ba^2gydF4y2Ba他)gydF4y2Ba^{76年gydF4y2Ba}(gydF4y2Ba37gydF4y2Ba),gydF4y2Ba^{128130年gydF4y2Ba}Te (gydF4y2Ba^3gydF4y2Ba他,t)gydF4y2Ba^{128130年gydF4y2Ba}我(gydF4y2Ba41gydF4y2Ba),gydF4y2Ba^{116年gydF4y2Ba}Cd (p, n)gydF4y2Ba^{116年gydF4y2Ba}在,gydF4y2Ba^{116年gydF4y2Ba}Sn(氮、磷)gydF4y2Ba^{116年gydF4y2Ba}在[gydF4y2Ba40gydF4y2Ba),以及gydF4y2Ba^{150年gydF4y2Ba}Nd (gydF4y2Ba^3gydF4y2Ba他,t)gydF4y2Ba^{150年gydF4y2Ba}点,gydF4y2Ba^{150年gydF4y2Ba}Sm (t)gydF4y2Ba^3gydF4y2Ba他)gydF4y2Ba^{150年gydF4y2Ba}点(gydF4y2Ba38gydF4y2Ba]。在这些例子中我们还讨论国家主导地位(SSD)的有效性假说(gydF4y2Ba52gydF4y2Ba)和扩展low-lying-state主导地位(LLSD)的贡献,包括中间低洼激发态的核占双-gydF4y2Ba衰减率。gydF4y2Ba

本文的组织结构如下:在部分gydF4y2Ba2gydF4y2Ba,我们提出一个简短的介绍理论方法用于这项工作的能量分布来描述GT的力量。我们也呈现的基本表达式gydF4y2Ba衰变。节gydF4y2Ba3gydF4y2Ba我们从我们的方法获得的结果,与实验数据进行比较。部分gydF4y2Ba4gydF4y2Ba包含一个总结和主要结论。gydF4y2Ba

2。理论方法gydF4y2Ba

变形的描述QRPA方法用于这项工作给其他地方(gydF4y2Ba22gydF4y2Ba,gydF4y2Ba53gydF4y2Ba- - - - - -gydF4y2Ba55gydF4y2Ba]。这里我们只给出该方法的一个总结。我们从一个有条理的变形达到这个(高频)计算密度制约的双体Skyrme交互。时间反演对称性和轴向变形计算中假定(gydF4y2Ba56gydF4y2Ba]。大部分的结果与Skyrme这项工作执行力SLy4 [gydF4y2Ba57gydF4y2Ba),这是一种最广泛使用的和成功的互动。结果从其他Skyrme互动研究gydF4y2Ba48gydF4y2Ba- - - - - -gydF4y2Ba51gydF4y2Ba,gydF4y2Ba58gydF4y2Ba)检查的敏感性GT核回应双体有效互动。gydF4y2Ba

在我们的方法中,我们扩大了单粒子波函数的圆柱坐标轴对称谐振子的基础上,使用十二大贝壳。这相当于一个大小为364,独立的总数gydF4y2Ba变形HO状态。结对是包含在BCS近似通过求解相应的BCS为质子和中子后每个高频迭代方程。固定搭配差距参数确定的实验质量偶数和奇数原子核之间的区别。除了自洽HF + BCS的解决方案,我们也探索能量曲线,即能量的函数四极形变gydF4y2Ba,从约束获得高频+ BCS计算。gydF4y2Ba

能量曲线对应于原子核研究可以发现在gydF4y2Ba50gydF4y2Ba,gydF4y2Ba51gydF4y2Ba,gydF4y2Ba58gydF4y2Ba]。配置文件的能量曲线gydF4y2Ba^{76年gydF4y2Ba}通用电气和gydF4y2Ba^{76年gydF4y2Ba}Se展览两个浅在扩展的局部最小值和扁部门。这些最小值由相对低能约兆电子伏的壁垒。平衡变形对应gydF4y2Ba在gydF4y2Ba^{76年gydF4y2Ba}通用电气和gydF4y2Ba在gydF4y2Ba^{76年gydF4y2Ba}Se。我们得到了软配置文件gydF4y2Ba^{116年gydF4y2Ba}Cd与最低gydF4y2Ba和一个几乎平曲线gydF4y2Ba^{116年gydF4y2Ba}Sn之间gydF4y2Ba和gydF4y2Ba。我们几乎获得球形配置的基态gydF4y2Ba^{128年gydF4y2Ba}Te和gydF4y2Ba^{130年gydF4y2Ba}Te。四极之间的能量差异小于300 keV变形gydF4y2Ba和gydF4y2Ba。另一方面,gydF4y2Ba^{128年gydF4y2Ba}Xe和gydF4y2Ba^{130年gydF4y2Ba}Xe我们得到在两种情况下两个能量最小值对应于扩展的和扁形状,不同的小于1兆电子伏,兆电子伏能量势垒约2。地面州在这两种情况下对应的扩展的形状和变形gydF4y2Ba。为gydF4y2Ba^{150年gydF4y2Ba}Nd和gydF4y2Ba^{150年gydF4y2Ba}Sm我们获得两个能量最小值,扁扁长的,但明确扩展的基态在这两种情况下gydF4y2Ba和gydF4y2Ba,分别。我们与其他Skyrme部队获得类似的结果。各种之间的相对能量最小值可以改变一些不同Skyrme部队(gydF4y2Ba50gydF4y2Ba,gydF4y2Ba51gydF4y2Ba,gydF4y2Ba58gydF4y2Ba),但平衡变形非常接近彼此改变最多的几个百分点。gydF4y2Ba

执行高频+ BCS的计算后,我们引入分离spin-isospin中残留的交互和解决QRPA方程变形GT强度分布和基态gydF4y2Ba衰变nm。残余部队既有粒子空穴(ph)和粒子与粒子之间的(pp)组件。排斥ph值力在很大程度上决定了GT的结构共振和它的位置。其耦合常数gydF4y2Ba通常是采取复制他们(gydF4y2Ba53gydF4y2Ba- - - - - -gydF4y2Ba55gydF4y2Ba,gydF4y2Ba59gydF4y2Ba- - - - - -gydF4y2Ba62年gydF4y2Ba]。我们使用gydF4y2Ba兆电子伏。有吸引力的gydF4y2Ba部分基本上是一个proton-neutron配对互动。我们也使用一个可分离的形式(gydF4y2Ba55gydF4y2Ba,gydF4y2Ba60gydF4y2Ba,gydF4y2Ba61年gydF4y2Ba耦合常数)gydF4y2Ba通常安装在繁殖实验半衰期(gydF4y2Ba62年gydF4y2Ba]。我们使用在大多数的工作一个固定值gydF4y2Ba兆电子伏,尽管我们将探索的依赖性gydF4y2Ba在海里gydF4y2Ba在下一节中。早期的研究在gydF4y2Ba^{150年gydF4y2Ba}Nd和gydF4y2Ba^{150年gydF4y2Ba}Sm进行(gydF4y2Ba24gydF4y2Ba,gydF4y2Ba63年gydF4y2Ba)使用变形QRPA形式显示,结果从现实的核子核子残余基于布鲁克纳的交互gydF4y2Ba矩阵CD-Bonn力产生的结果吻合,从这里使用类似原理可分的力量。gydF4y2Ba

QRPA方程解决了以下描述的线(gydF4y2Ba53gydF4y2Ba- - - - - -gydF4y2Ba55gydF4y2Ba,gydF4y2Ba60gydF4y2Ba,gydF4y2Ba61年gydF4y2Ba]。我们使用的方法如下。我们首先介绍proton-neutron QRPA声子算子gydF4y2Ba 在哪里gydF4y2Ba和gydF4y2Ba分别是准粒子的产生和湮灭算符。gydF4y2Ba标签战激发态及其相应的激发能,和gydF4y2Ba和gydF4y2Ba分别是向前和向后声子振幅。QRPA方程的解决方案是通过解决第一色散关系(gydF4y2Ba55gydF4y2Ba,gydF4y2Ba60gydF4y2Ba,gydF4y2Ba61年gydF4y2Ba),这是四阶的激发能量gydF4y2Ba。GT过渡振幅连接QRPA基态gydF4y2Ba(gydF4y2Ba)声子gydF4y2Ba(gydF4y2Ba)的内在框架gydF4y2Ba 在哪里gydF4y2Ba (gydF4y2Ba)是质子和中子的BCS占领振幅。一旦内在振幅计算,GT的力量gydF4y2Ba在实验室(GT)过渡帧gydF4y2Ba可以获得的gydF4y2Ba 获得这个表达式我们使用波尔和Mottelson分解gydF4y2Ba64年gydF4y2Ba,gydF4y2Ba65年gydF4y2Ba)表达的初始和最终有核国家实验室系统的内在状态。一个淬火因素,gydF4y2Ba,应用于弱轴矢量耦合常数和包括在计算中。物理原因研究了淬火(其他地方gydF4y2Ba10gydF4y2Ba,gydF4y2Ba66年gydF4y2Ba,gydF4y2Ba67年gydF4y2Ba)和相关的角色nonnucleonic自由度,没有通常的理论模型,模型空间的局限性,many-nucleon配置,并在这些计算深度相关性失踪。这种淬火的影响单的描述gydF4y2Ba和双gydF4y2Ba衰变可见被认为是在几个工作(gydF4y2Ba12gydF4y2Ba,gydF4y2Ba30.gydF4y2Ba,gydF4y2Ba68年gydF4y2Ba- - - - - -gydF4y2Ba71年gydF4y2Ba),两者的有效价值gydF4y2Ba和剩余相互作用的耦合强度gydF4y2Ba通道被认为是自由参数的计算。发现需要很强的淬火值复制同时相对应的观测gydF4y2Ba半衰期和单gydF4y2Ba衰变分支。应该注意,然而QRPA计算要求强烈淬火适应gydF4y2Ba纳米球形内进行形式主义忽视了可能影响变形的自由度。因为变形的主要作用是减少纳米,变形QRPA计算应减少淬火符合实验需求。gydF4y2Ba

有关gydF4y2Banm衰减,这一过程的基本表达式,在这项工作中使用的变形QRPA形式主义,可以发现在gydF4y2Ba21gydF4y2Ba,gydF4y2Ba22gydF4y2Ba,gydF4y2Ba72年gydF4y2Ba]。变形的影响gydF4y2Ba海里也一直在研究在预测Hartree-Fock-Bogoliubov模式gydF4y2Ba27gydF4y2Ba]。试图描述变形的影响gydF4y2Ba腐烂在QRPA模型也可以发现在gydF4y2Ba25gydF4y2Ba,gydF4y2Ba73年gydF4y2Ba]。gydF4y2Ba

的半衰期gydF4y2Ba衰变可以写成gydF4y2Ba 在哪里gydF4y2Ba的相空间积分(gydF4y2Ba74年gydF4y2Ba,gydF4y2Ba75年gydF4y2Ba),gydF4y2Ba包含核结构的核矩阵元素参与了一部分gydF4y2Ba过程:gydF4y2Ba 在这个方程式中gydF4y2Ba是QRPA中间gydF4y2Ba从初始状态达到(最终)核。gydF4y2Ba和gydF4y2Ba标签分类是中间吗gydF4y2Ba从不同的初始状态gydF4y2Ba也是最后一个gydF4y2Ba基态。的重叠gydF4y2Ba考虑中间状态的非正交性。他们的表情中可以找到gydF4y2Ba21gydF4y2Ba]。分母的能量gydF4y2Ba涉及到轻子发出的能量,这是平均gydF4y2Ba,以及中间的激发能量核。分母的QRPA激发能量可以写成gydF4y2Ba 在哪里gydF4y2Ba是QRPA激发能相对于最初的(最终)核。事实证明了纳米对分母的值非常敏感,特别是低洼国家,分母小值。因此,它是一种常见的做法,使用一些实验正常化分母改善纳米的准确性。在这个工作我们也考虑分母gydF4y2Ba,这是纠正与实验的能量gydF4y2Ba的第一个gydF4y2Ba在中间核相对于初始和最终的意思是基态能量核,这样实验的能量gydF4y2Ba状态是复制的计算:gydF4y2Ba 运行gydF4y2Ba金额稍后将显示为分母的两个选择,gydF4y2Ba和gydF4y2Ba。在中间核基态的两倍gydF4y2Ba衰变的合作伙伴是一个gydF4y2Ba状态,能量gydF4y2Ba是由gydF4y2Ba 在哪里gydF4y2Ba和gydF4y2Ba的实验能量中间核衰变到父母和女儿伙伴,分别。是这样的gydF4y2Ba^{116年gydF4y2Ba}在和gydF4y2Ba^{128年gydF4y2Ba}我,这都是gydF4y2Ba基态。在其他情况下,虽然中间核的基态gydF4y2Ba州,第一gydF4y2Ba激发态出现在一个非常低的激发能;gydF4y2Ba兆电子伏在gydF4y2Ba^{76年gydF4y2Ba}(gydF4y2Ba39gydF4y2Ba),gydF4y2Ba兆电子伏在gydF4y2Ba^{130年gydF4y2Ba}我(gydF4y2Ba41gydF4y2Ba),而gydF4y2Ba兆电子伏在gydF4y2Ba^{150年gydF4y2Ba}点(gydF4y2Ba38gydF4y2Ba]。因此,一个好的近似我们也确定gydF4y2Ba使用(gydF4y2Ba9gydF4y2Ba)。gydF4y2Ba

现有的测量gydF4y2Ba衰变半衰期(gydF4y2Ba)最近分析了(gydF4y2Ba9gydF4y2Ba]。采用这样的半衰期值表中可以看到gydF4y2Ba1gydF4y2Ba。利用相空间因素的评价(gydF4y2Ba74年gydF4y2Ba),包括准确的狄拉克电子波函数包括筛查和有限的核大小的影响,得到实验纳米表所示gydF4y2Ba1gydF4y2Ba,光秃秃的gydF4y2Ba和淬火gydF4y2Ba的因素。应该明确,理论中定义纳米(gydF4y2Ba6gydF4y2Ba)不依赖gydF4y2Ba的因素。因此,实验获得的值纳米提取实验半衰期(gydF4y2Ba5gydF4y2Ba)取决于gydF4y2Ba方程中使用的值。gydF4y2Ba

3所示。结果gydF4y2Ba

3.1。伽莫夫泰勒强度分布gydF4y2Ba

GT力量来自我们的能量分布形式显示在数字gydF4y2Ba1gydF4y2Ba和gydF4y2Ba2gydF4y2Ba。图gydF4y2Ba1gydF4y2Ba包含了gydF4y2Ba的强度分布gydF4y2Ba^{76年gydF4y2Ba}通用电气、gydF4y2Ba^{116年gydF4y2Ba}Cd,gydF4y2Ba^{128年gydF4y2Ba}Te,gydF4y2Ba^{130年gydF4y2Ba}Te,gydF4y2Ba^{150年gydF4y2Ba}钕。理论曲线对应的分布计算折叠1兆电子伏宽度Breit-Wigner函数,这样获得的离散谱计算出现现在的连续曲线。他们给每兆电子伏GT强度和曲线下面的面积在一个给定的能量间隔直接给了我们能量中包含的GT强度区间。我们比较QRPA SLy4获得的结果与自洽变形与实验从CERs(提取的优势gydF4y2Ba34gydF4y2Ba,gydF4y2Ba38gydF4y2Ba,gydF4y2Ba40gydF4y2Ba]。的情况下gydF4y2Ba^{76年gydF4y2Ba}通用电气、gydF4y2Ba^{128年gydF4y2Ba}Te,gydF4y2Ba^{130年gydF4y2Ba}从(Te),数据gydF4y2Ba34gydF4y2Ba)包括总GT测量共振的强度和能量的位置。也就是说,gydF4y2Ba(GT) = 12.43gydF4y2Ba兆电子伏在gydF4y2Ba^{76年gydF4y2Ba}通用电气、gydF4y2Ba(GT) = 34.24gydF4y2Ba兆电子伏在gydF4y2Ba^{128年gydF4y2Ba}Te,gydF4y2Ba(GT) = 38.46gydF4y2Ba兆电子伏在gydF4y2Ba^{130年gydF4y2Ba}Te。我们有折叠功能相同的这些优势用于计算,以方便比较。他们用虚线图可以看到gydF4y2Ba1gydF4y2Ba。gydF4y2Ba

图gydF4y2Ba2gydF4y2Ba包含了gydF4y2Ba强度分布对应于gydF4y2Ba^{76年gydF4y2Ba},gydF4y2Ba^{116年gydF4y2Ba}锡、gydF4y2Ba^{128年gydF4y2Ba}Xe,gydF4y2Ba^{130年gydF4y2Ba}Xe和gydF4y2Ba^{150年gydF4y2Ba}Sm。QRPA结果相同的折叠1兆电子伏宽度Breit-Wigner功能比较与实验的优势从CERs (gydF4y2Ba35gydF4y2Ba- - - - - -gydF4y2Ba38gydF4y2Ba,gydF4y2Ba40gydF4y2Ba]。另一方面,数字gydF4y2Ba3gydF4y2Ba和gydF4y2Ba4gydF4y2Ba包含累积GT低激发能的力量。图gydF4y2Ba3gydF4y2Ba包含相同的情况下,如图gydF4y2Ba1gydF4y2Ba额外的高分辨率的数据(gydF4y2Ba39gydF4y2Ba]gydF4y2Ba^{76年gydF4y2Ba}通用电气和从gydF4y2Ba41gydF4y2Ba]gydF4y2Ba^{128130年gydF4y2Ba}Te。图gydF4y2Ba4gydF4y2Ba包含相同的情况下,如图gydF4y2Ba2gydF4y2Ba低能,但随着积累优势。gydF4y2Ba

应该注意,测量强度从横截面中提取包含两种类型的贡献是分不开的,也就是说,GT (gydF4y2Ba运营商)和等矢量旋转磁单极子(IVSM) (gydF4y2Ba操作符)。因此,测量强度实际上对应gydF4y2Ba(GT + IVSM)。不同的理论计算评估贡献GT和IVSM模式可用在文献[gydF4y2Ba38gydF4y2Ba,gydF4y2Ba40gydF4y2Ba,gydF4y2Ba76年gydF4y2Ba- - - - - -gydF4y2Ba78年gydF4y2Ba]。一般的结论告诉我们,在(gydF4y2Ba)方向的强度分布低于20兆电子伏GT造成的主要组件,虽然不可忽视的贡献从IVSM组件发现10至20兆电子伏。高于20兆电子伏,没有显著GT强度计算。在(gydF4y2Ba)方向GT强度预计将强烈泡利阻塞比质子和中子的原子核因此测量强度主要是由于IVSM共振。然而,力量在低洼的孤立的山峰与GT过渡,因为连续的尾巴IVSM共振在这些能量很小,不会表现出任何高峰。总之,测量强度(gydF4y2Ba)方向可以安全地分配给GT在低能范围低于10兆电子伏有一些保留10至20伏,。超过20兆电子伏的力量将会由于IVSM几乎。另一方面,测量强度(gydF4y2Ba)方向将由于IVSM过渡,除了下面的低洼的激发能2 - 3兆电子伏,孤立的山峰的观察可以归因于GT的力量。这就是为什么我们把实验数据图gydF4y2Ba4gydF4y2Ba只有3兆电子伏。gydF4y2Ba

概括地说,我们复制相当好全球GT的强度分布,包括的位置gydF4y2Ba共振和总强度测量(见图gydF4y2Ba1gydF4y2Ba)。在(gydF4y2Ba)方向,gydF4y2Ba力量强烈抑制(比较数据的垂直尺度gydF4y2Ba1gydF4y2Ba和gydF4y2Ba2gydF4y2Ba)。正如预期的那样,强烈的抑制gydF4y2Ba发生在核有大量中子过剩。实验信息gydF4y2Ba优势主要局限于低能地区和很好复制的计算。积累的优势在低能范围如图gydF4y2Ba3gydF4y2Ba和gydF4y2Ba4gydF4y2Ba显示更清楚地通过计算准确性的程度。虽然详细光谱学已经超出了我们的能力模型和孤立的转换不复制我们的计算,整个协议中包含的总强度降低能量区间,以及资料的累积强度分布,是令人满意的。总的来说,实验gydF4y2Ba(gydF4y2Ba)显示光谱比计算的支离破碎,但总强度3兆电子伏复制的唯一的例外gydF4y2Ba^{116年gydF4y2Ba}光盘,我们获得强度比观察。总测量gydF4y2Ba(gydF4y2Ba)强度3兆电子伏尤其好复制的情况gydF4y2Ba^{150年gydF4y2Ba}Sm,而有些低估了gydF4y2Ba^{76年gydF4y2Ba}Se和高估gydF4y2Ba^{116年gydF4y2Ba}Sn。gydF4y2Ba

我们可以看到在图gydF4y2Ba3gydF4y2Ba和gydF4y2Ba4gydF4y2Ba与蓝色的点gydF4y2Ba(GT)值提取中间的衰变gydF4y2Ba核gydF4y2Ba^{116年gydF4y2Ba}在和gydF4y2Ba^{128年gydF4y2Ba}即可以与从cer提取的实验结果相比,以及理论计算。电子捕获实验gydF4y2Ba^{116年gydF4y2Ba}在[gydF4y2Ba79年gydF4y2Ba)给gydF4y2Ba年代与相应的强度gydF4y2Ba(gydF4y2Ba)= 0.402。的gydF4y2Ba衰变的收益率gydF4y2Ba(gydF4y2Ba)= 0.256gydF4y2Ba36gydF4y2Ba]。的衰败gydF4y2Ba^{128年gydF4y2Ba}我的收益gydF4y2Ba(gydF4y2Ba)= 0.087和gydF4y2Ba(gydF4y2Ba)= 0.079gydF4y2Ba41gydF4y2Ba]。这些分布的敏感性的有效互动和讨论了核变形在以前的作品(gydF4y2Ba22gydF4y2Ba,gydF4y2Ba48gydF4y2Ba,gydF4y2Ba49gydF4y2Ba,gydF4y2Ba51gydF4y2Ba,gydF4y2Ba58gydF4y2Ba,gydF4y2Ba72年gydF4y2Ba]。不同的计算gydF4y2Ba21gydF4y2Ba,gydF4y2Ba24gydF4y2Ba,gydF4y2Ba68年gydF4y2Ba,gydF4y2Ba78年gydF4y2Ba,gydF4y2Ba80年gydF4y2Ba]也基于QRPA形式和不同程度的复杂性同意定性描述的单身gydF4y2Ba双分支- - - - - -gydF4y2Ba衰变的合作伙伴。gydF4y2Ba

3.2。双-gydF4y2Ba衰变gydF4y2Ba

众所周知,gydF4y2Ba纳米残余相互作用非常敏感,以及之间的差异变形初始和最终核(gydF4y2Ba21gydF4y2Ba,gydF4y2Ba22gydF4y2Ba]。我们将展示在图gydF4y2Ba5gydF4y2Ba自洽的纳米计算变形的函数gydF4y2Ba耦合常数的衰变的残余力量gydF4y2Ba^{76年gydF4y2Ba}通用电气、gydF4y2Ba^{116年gydF4y2Ba}Cd,gydF4y2Ba^{128年gydF4y2Ba}Te,gydF4y2Ba^{130年gydF4y2Ba}Te,gydF4y2Ba^{150年gydF4y2Ba}钕。阴影带对应于实验测量纳米提取gydF4y2Ba半衰期。为每个核乐队是由上下分隔的值并使用裸(gydF4y2Ba分别为)和淬火值(见表gydF4y2Ba1gydF4y2Ba)。结果与分母的能量gydF4y2Ba用实线显示,而结果呢gydF4y2Ba用虚线所示。gydF4y2Ba分母产生在所有情况下纳米比gydF4y2Ba。我们可以看到,实验中包含纳米阴影区域内复制一些windows的参数gydF4y2Ba。这不是我们的目的在这里得到最好的或最优值gydF4y2Ba繁殖实验海里,因为这个值会改变通过改变gydF4y2Ba或潜在的意思是场结构。在这个工作我们gydF4y2Ba兆电子伏的近似值,再现了合理的实验信息单gydF4y2Ba分支机构和gydF4y2Banm。gydF4y2Ba

图gydF4y2Ba6gydF4y2Ba显示了运行的资金gydF4y2Ba纳米与计算gydF4y2Ba兆电子伏。这些是部分的海里gydF4y2Ba州在一个给定的中间核能源。很明显,最后达成的价值计算在20兆电子伏在图gydF4y2Ba6gydF4y2Ba对应图中的值gydF4y2Ba5gydF4y2Ba在gydF4y2Ba兆电子伏。最后的值运行资金的其他gydF4y2Ba可以通过查看相应的估计gydF4y2Ba值在图gydF4y2Ba5gydF4y2Ba。在前面的图中,我们的结果也显示分母gydF4y2Ba(固体)和gydF4y2Ba(虚线)。它们之间的主要区别是起源于激发能量较低,在使用转移能量的相对效应是增强。影响较大的能量可以忽略不计,我们得到一个常数之间的区别gydF4y2Ba和gydF4y2Ba积累的区别是,在最初的几兆电子伏。的贡献gydF4y2Ba纳米在该地区10至15兆电子伏,可以看到在大多数情况下是由于GT共振观察图gydF4y2Ba1gydF4y2Ba。这贡献很小,因为大型能源分母(的共同影响gydF4y2Ba6gydF4y2Ba)和激发的能量之间的不匹配gydF4y2Ba和gydF4y2Ba共振。gydF4y2Ba

正在运行的总结非常有用,讨论国家优势假说在多大程度上适用。这一假说告诉我们,在很大程度上,gydF4y2Ba纳米将通过过渡中间奇-奇的核的基态的基态是一个的情况gydF4y2Ba国家可以允许GT转换。一个重要的结果SSD假说的半衰期gydF4y2Ba衰变可以准确地提取从简单的实验,比如单身gydF4y2Ba的中间原子核和电子俘获测量gydF4y2Ba邻居偶数对核的基态。从理论上讲,SSD假说也意味着一个重要的简化计算,因为来描述的gydF4y2Ba衰变从基态到基态的波函数gydF4y2Ba需要中间核的基态。因为不是所有的双-gydF4y2Ba衰变的原子核有gydF4y2Ba在中间核(只有基态gydF4y2Ba^{116年gydF4y2Ba}在和gydF4y2Ba^{128年gydF4y2Ba}我在这里核考虑),SSD条件延长考虑的相对贡献低洼中间核的激发态gydF4y2Banm。这叫做low-lying-single-state优势(gydF4y2Ba72年gydF4y2Ba),可以研究gydF4y2Ba细胞核。结果显示在图gydF4y2Ba6gydF4y2Ba我们不能从我们的计算明确对SSD假说的证据。然而,它也值得一提,我们计算纳米5兆电子伏已经占总数的大多数NME计算20兆电子伏。这个结果在不同QRPA同意与其他结果定性的计算(gydF4y2Ba81年gydF4y2Ba- - - - - -gydF4y2Ba84年gydF4y2Ba]。gydF4y2Ba

SSD假说可以衰变的实验测试gydF4y2Ba^{116年gydF4y2Ba}Cd和gydF4y2Ba^{128年gydF4y2Ba}Te的中间核gydF4y2Ba基态。通过测量两个衰变分支gydF4y2Ba^{116年gydF4y2Ba}在和gydF4y2Ba^{128年gydF4y2Ba}我,gydF4y2Ba的基态基态(值gydF4y2Ba可以提取)。从这些值可以获得GT强度:gydF4y2Ba 与gydF4y2Ba= 6289年代(gydF4y2Ba85年gydF4y2Ba]。最后,gydF4y2BaNME在SSD是评估gydF4y2Ba

一个也可以确定gydF4y2BaNME使用实验运行资金gydF4y2Ba(GT)提取cer为矩阵元素和使用相同的阶段,如果一个人可以建立一一对应的中间状态之间达到从父母和女儿。然后,可以构造gydF4y2Ba纳米测量GT的优势和能量的cer的父母和女儿合作伙伴:gydF4y2Ba 在哪里gydF4y2Ba激发能的吗gydF4y2BathgydF4y2Ba国家相对于中间核的基态。实验gydF4y2Ba纳米运行资金已经决定沿着这条线使用实验gydF4y2Bacer的(gydF4y2Ba39gydF4y2Ba]gydF4y2Ba^{76年gydF4y2Ba}通用电气(gydF4y2Ba40gydF4y2Ba]gydF4y2Ba^{116年gydF4y2Ba}Cd, (gydF4y2Ba38gydF4y2Ba]gydF4y2Ba^{150年gydF4y2Ba}钕。在的情况下gydF4y2Ba^{128130年gydF4y2Ba}Te他们尚未确定(因为缺乏数据gydF4y2Ba)方向。他们可以看到图gydF4y2Ba6gydF4y2Ba在标签gydF4y2Ba。gydF4y2Ba

在的情况下gydF4y2Ba^{76年gydF4y2Ba}通用电气,gydF4y2Ba纳米构造相结合gydF4y2Ba数据从gydF4y2Ba^{76年gydF4y2Ba}通用电气(gydF4y2Ba^3gydF4y2Ba他,t)gydF4y2Ba^{76年gydF4y2Ba}(gydF4y2Ba39gydF4y2Ba)与gydF4y2Ba从gydF4y2Ba^{76年gydF4y2Ba}Se (d,gydF4y2Ba^2gydF4y2Ba他)gydF4y2Ba^{76年gydF4y2Ba}(gydF4y2Ba37gydF4y2Ba]。GT的大分裂力量在实验中发现,不仅在高激发能量,也在低激发能,这是相当不寻常的。此外,缺乏相关性的GT激发能量也观察到两个不同的分支。因此,评价的gydF4y2Banm之间一对一的联系gydF4y2Ba和gydF4y2Ba转换导致中间核激发态需要建立。特别是,因为两个CER的光谱实验,而不同的能量分辨率,积累的力量是在类似的箱子来评估gydF4y2Ba纳米(gydF4y2Ba39gydF4y2Ba]。总结矩阵元素达到0.186gydF4y2Ba2.22兆电子伏的激发能。gydF4y2Ba

在的情况下gydF4y2Ba^{116年gydF4y2Ba}Cd,gydF4y2Ba^{116年gydF4y2Ba}Cd (gydF4y2Ba)gydF4y2Ba^{116年gydF4y2Ba}在和gydF4y2Ba^{116年gydF4y2Ba}锡(gydF4y2Ba)gydF4y2Ba^{116年gydF4y2Ba}在[gydF4y2Ba40gydF4y2Ba]cer被用来评估LLSDgydF4y2Banm。运行和从0.14开始gydF4y2Ba在零激发能量和达到一个值为0.31gydF4y2Ba3兆电子伏激发能量。值在零能量可以被使用而获得的价值gydF4y2Ba值的衰减gydF4y2Ba^{116年gydF4y2Ba}在上面提到的。值构造以这种方式NME (SSD) = 0.168gydF4y2Ba(gydF4y2Ba79年gydF4y2Ba]。在的情况下gydF4y2Ba^{128年gydF4y2Ba}Te和gydF4y2Ba^{130年gydF4y2Ba}Te实验信息的缺乏gydF4y2Ba方向阻止我们评估实验LLSD估计。然而,估计gydF4y2Ba(SSD) = 0.019gydF4y2Ba在gydF4y2Ba^{128年gydF4y2Ba}Te可以获得的gydF4y2Ba值的衰减gydF4y2Ba^{128年gydF4y2Ba}最后,在的情况下gydF4y2Ba^{150年gydF4y2Ba}Nd,虽然中间核gydF4y2Ba^{150年gydF4y2Ba}不是一个下午gydF4y2Ba状态,兴奋的假设gydF4y2Ba0.11兆电子伏激发能观察到gydF4y2Ba^{150年gydF4y2Ba}Nd (gydF4y2Ba^3gydF4y2Ba他,t)gydF4y2Ba^{150年gydF4y2Ba}点对应于所有GT强度测量keV 50至250 keV的反应gydF4y2Ba^{150年gydF4y2Ba}Sm (t)gydF4y2Ba^3gydF4y2Ba他)gydF4y2Ba^{150年gydF4y2Ba}点,得到一个估计的SSDgydF4y2Ba(SSD) = 0.028gydF4y2Ba(gydF4y2Ba38gydF4y2Ba]。扩展运行和通过关联相应的GT优势垃圾桶从两个方向的反应和假设一个连贯的添加所有的箱子,一个人gydF4y2Ba(SSD) = 0.13gydF4y2Ba(gydF4y2Ba38gydF4y2Ba)中间核的激发能的3兆电子伏。这实验运行和包括在图中gydF4y2Ba6gydF4y2Ba。在所有的情况下,实验运行总和大于计算和往往是大于实验值提取半衰期。然而,一个人应该总是记住,目前实验LLSD估计确实是海里的上限,因为阶段永远是正的。虽然目前计算低能地区支持连贯的阶段,各个阶段可能会改变根据理论模型。特别是这些阶段的敏感性gydF4y2Ba残余相互作用研究(gydF4y2Ba63年gydF4y2Ba]。gydF4y2Ba

4所示。摘要和结论gydF4y2Ba

总之,使用理论方法基于变形HF + BCS + QRPA计算有效Skyrme交互,配对相关性,spin-isospin剩余可分的力量gydF4y2Ba和gydF4y2Ba同时渠道,我们学习了GT强度分布的两倍gydF4y2Ba衰变伙伴(gydF4y2Ba^{76年gydF4y2Ba}通用电气、gydF4y2Ba^{76年gydF4y2Ba}Se), (gydF4y2Ba^{116年gydF4y2Ba}Cd,gydF4y2Ba^{116年gydF4y2Ba}Sn), (gydF4y2Ba^{128年gydF4y2Ba}Te,gydF4y2Ba^{128年gydF4y2Ba}Xe), (gydF4y2Ba^{130年gydF4y2Ba}Te,gydF4y2Ba^{130年gydF4y2Ba}Xe), (gydF4y2Ba^{150年gydF4y2Ba}Nd,gydF4y2Ba^{150年gydF4y2Ba}Sm)达到中间核gydF4y2Ba^{76年gydF4y2Ba}为,gydF4y2Ba^{116年gydF4y2Ba}在,gydF4y2Ba^{128年gydF4y2Ba}我,gydF4y2Ba^{130年gydF4y2Ba}我和gydF4y2Ba^{150年gydF4y2Ba}分别点以及他们的gydF4y2Banm。在这个工作我们使用双体的合理选择有效的交互,残余相互作用,变形,淬火的因素。结果的灵敏度的各种成分理论模型讨论了其他地方。gydF4y2Ba

我们的结果的能量分布GT强度与来自cer的最近的数据相比,而计算gydF4y2Ba纳米与实验值相比,从测量中提取半衰期为这些流程,以及cer的运行资金提取。gydF4y2Ba

这项工作中所使用的理论方法被证明是适合占丰富多样的实验信息核GT的回应。GT的全局属性的能量分布和力量gydF4y2Ba纳米是复制,除了低洼GT强度分布的详细描述可以明显得到改善。的gydF4y2Ba纳米提取实验计算半衰期也复制了一些高估(低估)的情况gydF4y2Ba^{116年gydF4y2Ba}Cd (gydF4y2Ba^{128年gydF4y2Ba}Te)。gydF4y2Ba

我们也升级SSD的理论分析和LLSD假说和我们相比,计算与实验获得的资金运行考虑cer最近的测量和中间原子核的衰变。gydF4y2Ba

这将是有趣的在未来扩展这些计算包括所有双-gydF4y2Ba衰变候选人和系统地探讨这种方法的潜力。有趣也将探索同位旋对称性恢复的后果,是研究[gydF4y2Ba86年gydF4y2Ba]。在高频+ BCS QRPA基态和激发态的同位旋态下,但预期的值gydF4y2Ba运营商是守恒的。这意味着在gydF4y2Ba(gydF4y2Ba)转换操作符连接状态与给定期望的价值gydF4y2Ba与期望的价值状态gydF4y2Ba。gydF4y2Ba

相互竞争的利益gydF4y2Ba

作者宣称没有利益冲突。gydF4y2Ba

确认gydF4y2Ba

这项工作是由MINECO(西班牙)研究批准号fis2014 - 51971 p。o·莫雷诺承认支持从一个居里夫人即将离任的国际奖学金在欧盟第七框架计划,根据授权协议piof - ga - 2011 - 298364(电弱)。gydF4y2Ba

引用gydF4y2Ba

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24. m·s·尤瑟夫诉罗丹,a . Faessler和f . Simkovic Two-neutrino翻倍gydF4y2BaβgydF4y2Ba变形核衰变中的准粒子随机相位近似与现实的相互作用,”gydF4y2Ba物理评论CgydF4y2Ba,卷79,不。1,文章ID 014314, 2009。gydF4y2Ba视图:gydF4y2Ba出版商的网站gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba
25. m . t . Mustonen和j·恩格尔,“大规模计算的两倍gydF4y2BaβgydF4y2Ba衰变的gydF4y2Ba^{76年gydF4y2Ba}通用电气、gydF4y2Ba^{130年gydF4y2Ba}Te,gydF4y2Ba^{136年gydF4y2Ba}Xe和gydF4y2Ba^{150年gydF4y2Ba}Nd变形的自洽Skyrme准粒子随机相位近似,”gydF4y2Ba物理评论CgydF4y2Ba,卷87,不。6篇文章ID 064302 9页,2013。gydF4y2Ba视图:gydF4y2Ba出版商的网站gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba
26. r·钱德拉·j·辛格,p . k . Rath p . k . Raina和j·g·赫希Two-neutrino——两倍gydF4y2BaβgydF4y2Ba衰变的gydF4y2Ba$\mathrm{94年gydF4y2Ba}\le gydF4y2Ba\text{一个gydF4y2Ba}\le gydF4y2Ba\mathrm{110年gydF4y2Ba}$核的gydF4y2Ba${\mathrm{0gydF4y2Ba}}^{+gydF4y2Ba}\to gydF4y2Ba{\mathrm{0gydF4y2Ba}}^{+gydF4y2Ba}$过渡。”gydF4y2Ba欧洲体育杂志gydF4y2Ba,23卷,不。2、223 - 234年,2005页。gydF4y2Ba视图:gydF4y2Ba出版商的网站gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba
27. 辛格,r·钱德拉p . k . Rath p . k . Raina和j·g·赫希核变形和two-neutrino——两倍gydF4y2BaβgydF4y2Ba衰变的gydF4y2Ba^{124年,126年gydF4y2Ba}Xe,gydF4y2Ba^{128年,130年gydF4y2Ba}Te,gydF4y2Ba^{130年,132年gydF4y2Ba}英航和gydF4y2Ba^{150年gydF4y2Ba}钕同位素。”gydF4y2Ba欧洲体育杂志gydF4y2Ba,33卷,不。4、375 - 388年,2007页。gydF4y2Ba视图:gydF4y2Ba出版商的网站gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba
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30. j·巴里亚,j . Kotila和f . Iachello核矩阵元素——两倍gydF4y2BaβgydF4y2Ba腐烂。”gydF4y2Ba物理评论CgydF4y2Ba,卷87,不。1,文章ID 014315, 2013。gydF4y2Ba视图:gydF4y2Ba出版商的网站gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba
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75. a . Neacsu和m . Horoi”,一种有效的方法来准确计算相空间因素gydF4y2Ba${\mathrm{\beta gydF4y2Ba}}^{-\; -\; -\; -\; -\; -gydF4y2Ba}{\mathrm{\beta gydF4y2Ba}}^{-\; -\; -\; -\; -\; -gydF4y2Ba}$腐烂。”gydF4y2Ba高能物理的发展gydF4y2Ba卷,2016篇文章ID 7486712、8页,2016。gydF4y2Ba视图:gydF4y2Ba出版商的网站gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba
76. 即Hamamoto驾和h .佐川电荷交换自旋磁单极子模式,”gydF4y2Ba物理评论CgydF4y2Ba,卷62,不。2、文章ID 024319, 2000。gydF4y2Ba视图:gydF4y2Ba出版商的网站gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba
77. d·r·贝斯o . Civitarese和j . Suhonen示意图和现实等矢量旋转磁单极子荷载的计算模型gydF4y2Ba^{116年gydF4y2Ba},”gydF4y2Ba物理评论CgydF4y2Ba,卷86,不。2、文章ID 024314, 2012。gydF4y2Ba视图:gydF4y2Ba出版商的网站gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba
78. o . Civitarese和j . Suhonen”的力量gydF4y2Ba${\mathrm{JgydF4y2Ba}}^{\mathrm{\pi gydF4y2Ba}}=gydF4y2Ba{\mathrm{1gydF4y2Ba}}^{+gydF4y2Ba}$伽莫夫泰勒和等矢量旋转磁单极子转换双-gydF4y2BaβgydF4y2Ba衰变三胞胎。”gydF4y2Ba物理评论CgydF4y2Ba,卷89,不。4、文章ID 044319, 2014。gydF4y2Ba视图:gydF4y2Ba出版商的网站gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba
79. c . Wrede s . k . l . Sjue a·加西亚et al .,“电子俘获gydF4y2Ba^{116年gydF4y2Ba}在对核结构和影响相关——翻倍gydF4y2BaβgydF4y2Ba腐烂。”gydF4y2Ba物理评论CgydF4y2Ba,卷87,不。第三条ID 031303, 2013。gydF4y2Ba视图:gydF4y2Ba出版商的网站gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba
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