数值研究天然裂缝性油藏中水力裂缝延伸模型基于晶格的春天

文摘

水力压裂已广泛用于低渗透性储层渗透性增强。水力裂缝的几何网络(HFN)可能会影响水力压裂的优化操作。各种参数,包括地应力、治疗参数(注射速率和流体粘度),自然骨折(NFs)和方向,可以显著影响水力裂缝之间的交互(高频)和NFs和最终HFN。在这项研究中,一个lattice-spring代码来确定各种参数的影响在HFN的几何形状。的模拟结果表明,应力差大,裂缝延伸的全球定位限制为最大主应力的方向,和骨折分支的数量减少。的几何形状从圆形变成椭圆形HFN改变。相比之下,与流体粘度/注射速率的增加,HFN的几何形状的演变表现出相反的趋势。面向全球的高频传播倾向于保持平行于最大主应力的方向,不管分支和曲折的骨折。拉伸断口的变化比率(高频)剪切断裂(剪切滑移NF)可以显著,根据应力状态的不同,治疗参数,和既存的NF网络,确定主导的刺激机制。这项研究提供了洞察天然裂缝性储层的高频传播。

1。介绍

水力压裂处理已广泛应用于页岩气储层(1)以及煤层气储层(2]。越来越多地用于预处理洞穴矿体的开采(3]。天然裂缝性地层,液压骨折(高频)可能遇到各种尺度的自然骨折(NFs),如关节、床上用品的飞机、缺点。几种类型的交互(如转移、补偿和交叉)高频遇到NF时可能发生。因此,在天然裂缝性储层水力压裂处理可能产生一个复杂的水力裂缝网络(HFN)而不是对称的,平面,车身高频(4]。通过预测HFN几何、裂缝储层水力压裂模拟的准确性可以提高(5]。

各种参数,包括地应力、治疗参数(注射速率和流体粘度)、NF的几何和力学性能,可以显著影响HF-NF交互和最终HFN。许多实验已经进行调查HFs和NFs之间的相互作用。周et al。6,7认为应力差,NF的剪切强度,和方法角度(高频之间的转角和NF)是至关重要的因素确定高频裂隙地层中的传播行为。HFs中往往交叉既存下NFs大应力差和方法角度,而他们接受转移/挠度由于NF在小应力差和角度的方法。在实验室实验中由Beugelsdijk et al。8)小注射速率的乘积的价值和流体的粘滞性( ),流体倾向于流向NFs,导致的高频传播路径后,NFs。具有高值、高频往往跨越大多数NFs,和整体传播路径相对直接。邹et al。9)进行了一系列的实验研究使用计算机断层扫描技术高频传播。结果表明NF网络(NFN)是为一个小激活水平应力差< 6 MPa,和一个简单的横向断裂模式观察大型水平应力差> 9 MPa。此外,主要观察心力衰竭治疗注射率高,而NFN激活在很大程度上受到低注入量。,HFN已经被结合微震的特征分析与表面和井下倾斜断裂映射(10]。如图1、现场观测显示不同程度的复杂性,从一个简单的、相对平面断裂复杂的裂缝网络。Mayerhofer et al。11]提出刺激储集层体积的概念(微地震事件的三维(3 d)卷云)作为良好的性能的相关参数。刺激储集层体积可以近似的大小HFN创建。因为限制关于岩石样本的大小和测量装置的精度,这是挑战进行灵敏度分析或特征评估各种参数的影响高频和多个NFs之间的交互,以及最后的HFN。

提出了综合数值模型探讨高频传播在天然裂缝性地层,可根据其数值分类方法:有限元方法(FEM),包括扩展有限元法(XFEM) [12,13和软熔带的方法14,15),边界元法(BEM) [16),位移不连续法(DDM) (17,18),离散单元法(DEM) (19,20.),和格子方法(21]。水力压裂的模拟方法最近被全面审查(22- - - - - -24]。Taleghani和奥尔森25)提出了一个XFEM模型考虑HFs和NFs之间的交互。模拟结果表明,骨折类型复杂性明显受应力各向异性的影响,岩石韧性,和NF的力量,以及NF的方向。阿巴斯et al。26)采用XFEM模型检查参数的不同组合的影响(即。,为mation moduli, far-field stresses, and injection rates) on the HF height and the size of the HF opening. Ghaderi et al. [27)使用XFEM方法模拟变形的NF在接近阶段高频。结果表明,NF的拉伸和剪切形变化对NF的角度和距离。Zhang et al。16]研究了高频偏转行为在床上用品接口使用二维边界元模型。高频偏转和流体入侵取决于各种参数,包括弹性模量对比,原位应力、界面摩擦系数和流体粘度。奥尔森(28)提出了一个复杂的裂缝网络模型来模拟高频传播和之间的交互使用pseudo-3D DDM高频和NF。Kresse和翁18)开发了一个非常规裂缝模型模拟高频传播、岩石变形和流体流动在一个复杂的裂缝网络。

民主党一直在广泛采用各种岩石工程项目(29日,30.]。典型的民主党能有效地再现NF的打开/滑块之间的交互和心力衰竭。然而,没有新的高频传播超出了预先构建的轨迹也可以复制。合成岩体(SRM)方法弥补了传统民主党的预先构建的轨迹模型的不足(31日]。SRM方案已经纳入晶格方案代码XSite [32]。Bakhshi et al。33)采用XSite调查一个高频的交集的NF考虑转角的影响和NF的机械性能。赵et al。34)采用XSite模拟3 d高频和NF之间的相互作用,考虑应力差的影响,治疗参数,和NF属性。刘等人。35)采用XSite研究水平井压力干扰多个HFs之间。Wan et al。36]XSite用于研究岩石性质的影响和原位压力高频控制。在上述研究中,井筒/裸眼井被视为注射点或一个预定义的断裂路径,以及井眼周围的应力集中的影响(和潜在的骨折曲折和分支井筒附近)是被忽视的。

这项研究集中在高频传播的数值模拟在自然形成和骨折的演变HFN几何学。一系列XSite仿真进行调查的影响应力差( ),治疗参数(流体粘度和注射速率),和NF的方向。此外,在分析了几种典型NFNs高频传播。

2。造型方法

代码XSite,基于晶格的方法(见图2(见图)和SRM方法3),是一种更计算三维颗粒流的有效版本的代码。在SRM,保税粒子模型(BPM)是用来表示完整的材料,和光滑的关节模型(澳博)是用于描述关节行为(32]。晶格模拟是一个简化的BPM粒子和接触取而代之的是节点和弹簧。

有两种方法用于生成弹簧连接节点:定期和泰森多边形法。泰森多边形法格镶嵌在模拟,提出利用基于泰森多边形法与弹簧放置镶嵌在3 d空间中,创建了弹簧在离散域的共同面对。周期性的晶格是由乘法砖(p-brick)的三个正交方向。p-brick quasirandom安排的节点在一个立方体单元边缘长度。最后的几何模型是通过削减“超额”格子外扩展分析域(32]。

2.1。机械配方

如图4晶格是由无数quasirandomly分布式节点通过弹簧连接。关节使用澳博方法覆盖在格子上。

采用中心差分方法计算过渡自由度(32]: 在哪里和代表组件的速度和位置( )在时间 。 代表组件的力的总和作用于一个节点的质量 ,随着时间的步骤 。

组件的角速度在时间计算使用 在哪里是所有的总和moment-components作用于惯性矩的节点 。

弹簧力变化是由节点的位移(32]: 在哪里代表“正常”,代表“剪切”,代表了春天的力量。和分别代表了春天正常和剪切刚度。如果力超过弹簧强度,春天优惠和微裂纹的形成。

关节滑开放遵循的关系(37] 在哪里代表了法向力,代表了剪切力向量,代表了压力,代表了表面面积代表了摩擦角。

下面的关系决定了保税联合状态:如果 或 ,债券在紧张或剪切(失败债券的抗拉强度,其他债券剪切强度),, ,债券仍然完好无损。

2.2。流公式

如图5,在高频模拟使用流体元素由管道连接起来。流体元素作为微裂隙位于中心的破碎的弹簧或弹簧重叠的关节。

润滑理论是用来计算流量从节点到节点B沿着管: 在哪里代表了孔径;表示流体粘度;和代表了液压压力节点分别“A”和“B”;和代表节点的海拔分别是“A”和“B”;表示流体密度;代表了重力加速度;和是一个校准参数,反映了电导率。

相对渗透率, ,是饱和度的函数, :

压力增加, ,在流动的步伐,_f,计算 在哪里是流量的总和的管道连接到流体元素,是流体的体积元素,然后呢是体积弹性模量明显的流体的元素。

2.3。流体力学的耦合

流体流动和机械过程(参见图完全耦合6)。机械变形和损伤计算基于流体压力的变化。相比之下,流体压力的变化取决于机械变形。高频磁导率是决定由高频孔径和机械变形。

2.4。断裂传播标准

高频传播是基于的标准 - - - - - -积分公式。应力强度因子, ,可以计算为 在哪里代表了杨氏模量。如果 (岩石韧性);然后,利用抗拉强度检测弹簧失败。否则,相比较检测弹簧失败。

2.5。模型设置

图7显示了典型的模型设置。岩体的尺寸 m。NFs的维度 m岩体中均匀分布。NFs的初始孔径是0.1毫米。井筒被放在中心的模式,平行 - - - - - -轴。井筒半径为0.075米和0.3米的长度。设置为水平应力 所有的模型。典型的机械和液压参数表1。

3所示。结果

3.1。应力差的影响

这5个模型的垂直压力, ,设置为5,7.5,12.5,和15 MPa,然后呢 。相应的应力差异0、2.5、5、7.5,分别和10 MPa。模拟进行了下一个常数注射速率为0.005 m³/ s和流体粘度的1 s 1 mPa·s。

如图8,多个径向分支井筒模拟,和曲折的传播途径由于NF和高频决定之间的相互作用。NF局部改变了高频传播通路通过高频的转移或诱导高频的分支。随着应力差改变了从0到10 MPa,占主导地位的传播方向HFN变得更加明显,倾向于遵循最大主应力的方向。刺激区域的几何形状(由红色虚线)改变了从圆形变成椭圆形,和长轴往往是沿着最大主应力的方向。枝子被观察到在small-stress-difference情况下超过large-stress-difference病例。树枝被抑制在一个大应力差,和占主导地位的传播方向限制为最大主应力的方向。

图9显示了变化的最大垂直增长( )和最大横向增长( )HFN的五个模型。增加应力差,从4.62下降到2.49米(2.13米)。相反,增加而增加应力差(除了离散点,的情况下 检查)。的情况下 , 大于 。当应力差超过0时,大于 。此外,之间的区别和增加从2.5增加到10 MPa压力不同。

图10显示的最大偏差角的变化(最大的分支和方向之间的角度 )这5个模型。一般来说,减少与增加应力差。由31°)显著降低(从0增加到5 MPa压力不同。略有下降(由13°)随着应力差的增加从5到10 MPa。

3.2。液体注射速率的影响

五个模型用于模拟,认为注入率为0.002,0.003,0.004,0.005,和0.007米³/ s。注入流体的体积是0.005米³所有的模型。其他参数如下: , ,和 mPa·s。

如图11总的来说,刺激区域从椭圆的几何与注入量的增加循环。此外,较低的主要分支有更少的注射率(见图88 (a)和(b))。四个主要分支观察注射率最低的情况下( 2米³/ s),每个分支是超过相应的分支在注射速率最高的情况下( 米³/ s)。的高频主要沿传播方向注入率低。然而,没有观察到明显的占主导地位的传播方向注入率最高( 米³/ s)。

如图12,是大于所有五个模型,在模型中,之间的差别和是最小的 米³/ s。

如图13,与注入量增加。没有明显的变化随着喷射率的增加从0.002到0.004米³/ s。然而,有一个显著增加(53°)随着喷射率的增加从0.004到0.007米³/ s。

3.3。流体粘度的影响

5个模型被用来模拟,水力压裂液粘度的1,2,3,4,5 mPa·s。应力状态被设置如下: , 。不断注入率下的模拟进行了0.002米³为2.5 s / s。

如图14,刺激区域的几何形状改变了从椭圆形到圆形随着流体粘度的增加从1到5 mPa·s。刺激区域的大小与增加流体粘度下降。此外,更多的分支与粘度流体诱导接受治疗。的高频主要沿传播方向与相对低粘度流体的情况下。然而,没有占主导地位的传播方向观察到高粘度的情况下 和5 mPa·s。

如图15,大于(的情况下除外 mPa·s),之间的区别和高流体粘度的情况下 ,4,5 mPa·s小于lower-fluid粘度的情况下 和2 mPa·s。

如图16,倾向于与流体粘度增加。显著增加(53°)观察时,流体粘度增加从2到4 mPa·s。偏差的角度最大化(大约90°)高流体粘度的情况下 和5 mPa·s。

3.4。NF取向的影响

5个模型被用来模拟,倾斜角度为0°,15°、30°、45°,和60°。NFs和方向之间的角度σ1是90°、75°、60°、45°和30°,分别。应力状态如下: MPa, MPa。模拟进行下一个常数注射速率为0.0005 m³2 s / s。

如图17,HFN几何与NF倾角的变化之间存在着显著的差异。刺激地区的长轴的方向从subhorizontal接近垂直的作为NF从0°倾角增加到60°。如图14(一),都开展了两个高频分支井筒,然后遇到两个靠近井筒NFs。流体入侵两NFs发生,导致NFs的开放和剪切滑动,然后从NFs的边缘延伸。这一过程再次发生心力衰竭时遇到下一个NF。因此,梯状HFN成立的 °。与倾角的增加(和相应减少NF和方向之间的角度 ),主分支的数量减少,主要传播方向的高频网络变得更接近的方向 。有四个主要分支的情况下 °,而只有两个分支被观察到 °。

如图18,因为从0°倾角增加60°,从3.06下降到0.84米(2.22米)。相反,_x从1.66增加到4.72米。在的情况下 °,大于 ,而超过了为 °。的最大区别和发生的 °。

在情况下 °为例进行详细调查,图19显示了微裂隙(完整岩石拉伸断裂)和滑动事件(NF)剪切破坏。HFN包含完整岩石的拉伸断裂的剪切破坏NFs连接。连接的NFs似乎完全被剪切滑移激活。此外,孤立的NFs受到剪切破坏,滑动事件观察孤立的NFs。

位移场如图20.。三个主要分支完整块分为三个独立的模块,由不同的位移特征字段。一般来说,位移降低井筒的距离增加。大多数块经验> 0.2毫米的位移。最大的位移观察块3。

3.5。在不同的NFNs高频传播

我们调查了高频传播行为在不同NFNs和考虑三种类型的简化NFNs。NFN由几大类型,并行分布式NFs(图21)。在B型NFN垂直NFs相邻水平NFs,所有的NFs互相隔绝(图22)。C型NFN, NFs垂直与水平NFs(图23)。岩体的体积 m。起动裂纹半径为0.15米是位于中心的模式,正常的 - - - - - -轴。应力状态,如下所示 , 。模拟的注射速率下进行 米³/秒12。

如图21 (b),垂直高频感应和交叉水平NFs,产生一个fishbone-like HFN。一般来说,水平NF的孔径下降与起动器的距离增加裂纹(注射点)。例如,最近的两个水平NFs注入点了大孔径(> 1毫米)比其他水平的NFs。注意,孔径是沿着水平NF飞机不同。图21 (c)显示了大约断裂流体压力的径向分布,随注入点的距离增加而降低。图21日(d)显示水平上的剪切滑移NFs。观察在NFs,最大剪切滑移在最近的两个水平NFs注入点。

如图22 (b),垂直流路径包含新诱导高频和几个垂直NFs。流网络没有连接的大部分垂直NFs。无显著差异的观察骨折孔径与类型a相比大约径向裂缝流体压力的分布格局呈现在图22 (c)。相比,流体压力变化略A诱导型剪切滑移之间的水平NFs相似类型A和b .此外,垂直NFs连接的高频似乎完全被剪切破坏激活。大多数其他的垂直NFs也经历了轻微的滑动。在一般情况下,高频传播类型A和B之间的相似。

高频传播型C从两例提到的显著不同。如图23日(b),液体被迫通过连接NFN,只有少数新HFs中被诱导。的高频延伸的垂直NF,位于NFN的边缘。占主导地位的流动路径仍沿裂缝面优惠(最大主应力的方向)。如图23日(c),断裂流体压力的分布格局是大约径向。然而,流体压力梯度降低与A和B的类型相比,由于高NFN的连通性。具体来说,区域的大小与高流体压力(> 20 MPa)小于A和b的类型网络的边缘上的流体压力超过大约8 MPa。垂直NFs,经验丰富的剪切滑移的数量明显大于B型(图23日(d))。一个大型剪切带沿垂直方向是模拟的,垂直的NFs似乎完全被剪切滑移激活。

4所示。讨论

4.1。HFN几何分析

本研究的目的是研究各种参数的影响HFN几何和天然裂缝性地层中的刺激机制的复杂性。众所周知,高频传播途径是由原位压力。根据断裂机理和高频理论,它认为,一个更大的应力差导致更短的距离调整高频和最大主应力的位置38]。刘等人。39)得出结论:高频总是沿着阻力最小的路径传播,无论高频起始的方向。此外,NF打开或扩张时高频传播交点,导致一个复杂HFN椭圆刺激区域。图24展示了一个示意性的几种类型的行为中观察到minebacks或实验室测试。尽管传播途径的曲折,高频总是沿着阻力最小的路径传播(40]。这些交互行为(例如,穿越、转移和逮捕)已经复制在XSite模拟。

如图25,在当地的规模,流体倾向于遵循NF而不是产生一个新的高频完整岩石,因为它必须减少当地工作。然而,大规模的全球定位高频往往保持平行由于全球的工作最小化需求(41]。

如图26大型三轴试验,Chen等人。42]发现裂缝网络演化模式是依赖于水平主应力不同。在小应力差,径向裂缝网络诱导。相比之下,根据应力差大,主导与一些小multibranch骨折会发生断裂。

在我们的模型中,可以启动多个径向HFs中井筒,和一个HFN具有复杂几何可以诱导由于HF-NF交互(例如,穿越、转移和逮捕)。在一般情况下,高频的全球定位传播倾向于保持平行于最大主应力的方向。如图27HFN在小应力差是由多个径向特征分支,这是均匀分布的。增加应力差,高频分支的数量减少,和全球定位的高频传播方向的限制 。然而,随着流体粘度的增加或注射速率,HFN几何的发展表现出相反的趋势。

治疗足够高粘度流体防止流体泄漏到周围的岩石,导致应力集中。随着喷射率的增加,泄漏到周围岩石变得不那么重要(43]。此外,多孔弹性应力变化可以在本地修改给定的构造应力机制(44,45]。因此,高粘度流体/注射率高,可以发起多个径向HFs中从井筒和高频通路成为相对独立的远场应力场。NFN变化,例如,在NF倾角或连接,可以显著改变相应的HFN的几何。HF-NF交互行为,如,分类,和逮捕,导致高复杂性的分析HFN。

原位应力占主导地位的高频大规模传播途径,而治疗参数(流体粘度/注射速率)和NFs可以改变在当地范围内的高频路径。原位应力、治疗参数和NFs可以共同行动描述HFN的传播。NFN的显性激励机制是由不同因素的贡献,可发生显著的变化。

4.2。在NFN刺激机制的分析

如图28麦克卢尔,霍恩(46]提出了四个激励机制概念模型:pure-opening模型(POM),纯剪刺激(PSS)、主压裂与剪切刺激漏泄(PFSSL)和mixed-mechanism刺激(MMS)。POM模型假定NF不会发生剪切滑移。PSS模型假定的刺激通过发生剪切滑移NF和很难受到新高频的传播的影响。PFSSL模型假定连续高频越来越远离井筒,和液体泄漏到NFs连接,导致剪切滑移。MMS模型假定对NF高频可以终止。这种抑制连续高频的发展,迫使流体通过一个网络组成的新的高频和NF。

POM和PSS极端情况下可能发生的天然裂缝性地层。PFSSL和MMS更可能的治疗领域。拉伸断口的比值的变化(高频)剪切断裂(剪切滑动的NF)可以是巨大的。他们依赖于应力状态,治疗参数,NFN,确定主导的刺激机制。举例来说,在一个小的应力差,多从井筒径向HFs中成长,连接更多的NFs和形成一个更大的刺激地区相比较大应力差异(见图8)。此外,NF更可能经历剪切滑移在较小的应力差。因此,剪切滑移可能发挥重要作用的刺激机制下小应力差。相反,新的诱导心力衰竭可能发挥重要作用下应力差大。与一个更大的应力差,刺激区域小,高频传播方向的限制 。因此,NFs可以达成的高频,少和NFs更稳定。占主导地位的激励机制可以改变(至少在某种程度上)通过改变治疗参数(注射速率和流体粘度)修改HFN几何(见图11和14)。NFN的类型也会影响仿真机制。岩体,其中包含人脉广泛的NFs,流体倾向于遵循NFN,只有少数新HFs中诱导。在这种情况下,剪切滑移起着主导作用的刺激NFN(见图23)。相比之下,对于包含孤立的NFs的岩石,形成连续高频更占主导地位。

定量评价刺激地区仍然是困难的。如图29日,陈等人。41]报告之间的差异刺激(扩张)区和砂区。剪切膨胀效应可以向外辐射,200 - 300米在某些情况下,导致刺激区域周围的沙子区域较大的体积比砂带。

麦克卢尔的分析和霍恩和Dusseault视为孤立的NF,可能经验剪切滑移。在目前的研究中,有一个扩张区涉及无关的NFs、经验丰富的剪切滑移。如图19,许多无关的NFs也接受了剪切滑移。无关的套裙NFs可能归因于多孔弹性岩体应力的变化,这是由微震动解释(47和理论分析48]。尽管激活无关的NFs不能提高HFN的导电率,压力作用于NF平面和弹性应变能可以减少,这可能是有利于减轻岩爆或地下发掘去应力49]。如图20.位移的变化,观察高频大区域。位移场可以反映压力的重新分配。刺激地区可能包含无关的NFs经验丰富的剪切滑移,修改后的位移场,和再分配的压力;它不仅限于HFN相连。刺激地区比通常所承认的那样,和一个高度复杂的刺激机制可以将在天然裂缝性地层。

4.3。造型因素和未来的工作

假定NFN几何NFN可能不精确地代表实际的复杂,这可能包括面向不规则的NFs与不同的力学性能。假定NFN正确合理的简化,因为它占高频和多个NFs之间的交互行为,因此可以用来预测一个HFN简化几何。离散裂缝网络(DFN),这是基于地质填图,随机生成和地质模拟,建议的更现实的表示NFN [50,51]。DFN可以显式地表示个人NFs的几何性质(如大小、位置、方向、形状、和孔径),以及个人之间的拓扑关系NFs和NF组(52]。数值模拟了巨大的贡献我们理解高频裂隙地层中传播。然而,数值方法,如XFEM, BEM和民主党,也有自己的优点和局限性22- - - - - -24]。水力压裂是一个非线性、多尺度的过程涉及到机械变形、流体、裂缝延伸,他们的互动。此外,天然裂缝性地层的机械不确定性和空间变异性存在相当大的挑战敏感度和风险分析53,54]。除了数值模拟,方法论的支持,分析,实验所需的清晰理解HFN在天然裂缝性地层的形成。

5。结论

lattice-spring代码XSite来确定各种参数的影响的几何HFN。敏感性分析进行调查几个控制因素,如应力差、注射速率、流体粘度、NF取向。三种类型的高频传播hfn进行了分析。结果显示,以下的结论:(1)高频传播倾向于保持平行于最大主应力的方向。原位应力显著影响全球大规模断裂传播的方向。相比之下,NFs可以改变断裂路径在当地范围内由于高频穿越,转移或逮捕(2)有一个很大的应力差,全球定位断裂传播被限制为最大主应力的方向,改变HFN的几何形状从圆形变成椭圆形。与流体粘度的增加或注射速度,HFN几何的发展表现出相反的趋势(3)多个分支机构的发展和HFN的复杂性减少压力很大区别。相反,高注射速度和流体粘度增长的贡献多分支井眼和HFN的复杂性。减少之间的角度NF和最大主应力、断裂的树枝,HFN的复杂性(4)与更高的连通性NFN往往会诱发更大的剪切带和较小的流体压力梯度。拉伸断口的比值的变化(高频)剪切断裂(剪切滑动的NF)可以是巨大的。他们依赖于应力状态,治疗参数,NFN,确定主导的刺激机制

数据可用性

所有相关数据用于支持本研究的结果中包括这篇文章。

的利益冲突

作者宣称没有利益冲突有关的出版。

确认

第一作者希望感谢中国奖学金委员会支持访问西蒙弗雷泽大学和伊咨询集团公司提供XSite用于建模。这项研究是由中国国家自然科学基金(批准号51704160)和天地科技有限公司有限公司科技创新风险资本特殊项目(批准号2019 - td - zd008和kj - 2018 tdkczl - 05)。

引用

1. 李和x, z Chong,问:姚明,”联合几何参数对水力裂缝的影响网络传播自然贴合页岩水库、”Geofluids,卷2018,23页,2018。视图:出版商的网站|谷歌学术搜索
2. c . Ma y江,h .兴,t·李”数值模拟压裂效果刺激的脉动水力压裂在煤层气储层,”天然气的科学与工程》杂志上,46卷,第663 - 651页,2017年。视图:出版商的网站|谷歌学术搜索
3. 问:他、f·t·Suorineni和j .哦,“对水力压裂洞穴挖掘的预处理,”岩石力学和岩石工程卷,49号12日,第4910 - 4893页,2016年。视图:出版商的网站|谷歌学术搜索
4. k·费舍尔和n . Warpinski“Hydraulic-fracture-height增长:真实的数据,”SPE生产&操作,27卷,不。1,8-19,2013页。视图:出版商的网站|谷歌学术搜索
5. 李x, z张,w .元,j·他·g·李和y . Wu”数值分析的优化水力裂缝网络,”能量,8卷,不。10日,12061 - 12079年,2015页。视图:出版商的网站|谷歌学术搜索
6. j .周、y金和m .陈”的水力压裂试验研究随机自然骨折块,”国际岩石力学和采矿科学杂志》上卷,47号7,1193 - 1199年,2010页。视图:出版商的网站|谷歌学术搜索
7. 周j . m . Chen y金,G.-q。张”,分析断裂传播行为和断裂几何使用三轴在天然裂缝性储层压裂系统”国际岩石力学和采矿科学杂志》上,45卷,不。7,1143 - 1152年,2008页。视图:出版商的网站|谷歌学术搜索
8. l . j . l . Beugelsdijk c·j·德·佩特和k .佐藤”实验在酸洗裂缝介质水力裂缝延伸,”SPE亚太会议集成建模资产管理,第184 - 177页,2000年。视图:出版商的网站|谷歌学术搜索
9. z z侑士,石城,z, z,和g . Tiankui”实验调查在天然气页岩水力裂缝网络传播使用CT扫描技术,”岩石力学和岩石工程卷,49号1,33-45,2016页。视图:出版商的网站|谷歌学术搜索
10. m·k·费舍尔c·a·赖特,b . m . Davidson et al .,“整合骨折映射技术来改善页岩的刺激,“SPE生产&设施,20卷,不。2、85 - 93年,2013页。视图:出版商的网站|谷歌学术搜索
11. m . j . Mayerhofer e . p . Lolon n . r . Warpinski c . l . Cipolla d·w·皮尔泽和c m . Rightmire”刺激储集层体积是什么?”SPE生产&操作,25卷,不。1,第98 - 89页,2013。视图:出版商的网站|谷歌学术搜索
12. f·克鲁兹,d . Roehl和e d。a . Vargas Jr .)“XFEM元素模型液压多孔岩石断裂和自然之间的十字路口”国际岩石力学和采矿科学杂志》上卷,112年,第397 - 385页,2018年。视图:出版商的网站|谷歌学术搜索
13. b . Lecampion“水力裂缝的扩展有限元法的问题,“通信工程中的数值方法,25卷,不。2、121 - 133年,2009页。视图:出版商的网站|谷歌学术搜索
14. “h . y . Wang数值模拟non-planar水力裂缝延伸的脆性和塑性岩石用XFEM软熔带的方法,”石油科学与工程》杂志上卷,135年,第140 - 127页,2015年。视图:出版商的网站|谷歌学术搜索
15. j .郭罗b, c, j .赖和j .任“数值调查水力裂缝延伸的分层水库使用软熔带的方法,”工程断裂力学卷,186年,第207 - 195页,2017年。视图:出版商的网站|谷歌学术搜索
16. x张,r·g·杰弗里·m·Thiercelin”偏转和传播fluid-driven骨折的摩擦层接口:一个数值调查,“《构造地质学卷,29号3、396 - 410年,2007页。视图:出版商的网站|谷歌学术搜索
17. b . j . Tang k . Wu曾et al .,”调查的影响弱层接口在非常规储层裂缝几何,”石油科学与工程》杂志上卷,165年,第1009 - 992页,2018年。视图:出版商的网站|谷歌学术搜索
18. o . Kresse和x翁”,数值模拟液压骨折3 d交互的复杂的天然裂缝性地层,”岩石力学和岩石工程,51卷,不。12日,第3881 - 3863页,2018年。视图:出版商的网站|谷歌学术搜索
19. 张f和m . Mack,“将完全耦合的地质建模与microsesmicity重复压裂井裂缝处理的分析,“天然气的科学与工程》杂志上第16 - 25,46卷,页2017。视图:出版商的网站|谷歌学术搜索
20. f·张,大肠Dontsov和m . Mack”完全耦合模拟水力裂缝与天然裂缝交互混合discrete-continuum方法,”国际期刊的数值,在地质力学分析方法第41卷。。13日,1430 - 1452年,2017页。视图:出版商的网站|谷歌学术搜索
21. b . Damjanac和p . Cundall”,应用离散单元方法来模拟天然裂缝性储层水力压裂的”电脑和土工技术卷,71年,第294 - 283页,2016年。视图:出版商的网站|谷歌学术搜索
22. x翁”,建模复杂的液压骨折在天然裂缝性地层,”杂志的非常规油气资源9卷,第135 - 114页,2015年。视图:出版商的网站|谷歌学术搜索
23. a . Dahi Taleghani m·冈萨雷斯,a . Shojaei”之间的相互作用的数值模型概述液压骨折和自然骨折:挑战和限制,“电脑和土工技术卷,71年,第368 - 361页,2016年。视图:出版商的网站|谷歌学术搜索
24. b . Lecampion、答:他们和x张“水力裂缝延伸的数值方法:回顾一下最近的趋势,”天然气的科学与工程》杂志上49卷,第83 - 66页,2018年。视图:出版商的网站|谷歌学术搜索
25. 公元Taleghani和j·e·奥尔森,”分析水力裂缝延伸的部:一种改进模型之间的交互感应和自然骨折,”石油工程师学会(SPE),2009年。视图:出版商的网站|谷歌学术搜索
26. 阿巴斯,e . Gordeliy皮尔斯,b . Lecampion d . Chuprakov和r . Prioul“有限的高度增长和减少开放液压骨折骨折补偿:XFEM应用程序”SPE水力压裂技术会议,第599 - 587页,2014年。视图:出版商的网站|谷歌学术搜索
27. a . Ghaderi j . Taheri-Shakib, m·a·谢里夫尼克“离散单元法(DEM)和扩展有限元法(XFEM)应用程序之间的交互进行分析液压和自然骨折,”石油科学与工程》杂志上卷,171年,第430 - 422页,2018年。视图:出版商的网站|谷歌学术搜索
28. j·e·奥尔森“酸洗裂缝传播建模:应用程序在页岩水力压裂和致密气砂”美国第42岩石力学研讨会(USRMS)。美国岩石力学协会6 - 7,旧金山,加利福尼亚,2008年。视图:谷歌学术搜索
29. d·艾尔摩和d .代替一个综合数值modelling-discrete断裂网络的方法应用于岩体强度的描述自然断裂的支柱,“岩石力学和岩石工程,43卷,不。1,3-19,2010页。视图:出版商的网站|谷歌学术搜索
30. 高f . d .代替,d·艾尔摩”数值模拟脆性岩石的微观结构使用grain-breakable截然不同的元素以粮食为基础的模式,”电脑和土工技术卷,78年,第217 - 203页,2016年。视图:出版商的网站|谷歌学术搜索
31. d . Mas实例变量n . Deisman m·e·皮尔斯和c . Fairhurst”合成岩体即一步描述裂隙岩体,”11日ISRM国会。国际社会对岩石力学和岩石工程《里斯本条约》,页485 - 490年,葡萄牙,2007年7月。视图:谷歌学术搜索
32. b . Damjanac c Detournay, p . a . Cundall”应用粒子模拟水力压裂和点阵代码,”计算粒子力学,3卷,不。2、249 - 261年,2016页。视图:出版商的网站|谷歌学术搜索
33. e . Bakhshi诉Rasouli, a . Ghorbani m . Fatehi Marji, b . Damjanac x Wan,”格数值模拟实验室规模液压骨折和自然交互界面,“岩石力学和岩石工程,52卷,不。5,1315 - 1337年,2019页。视图:出版商的网站|谷歌学术搜索
34. k .赵d。h . Kang b . Damjanac d、f·高,“调查液压的交互与已有的基于晶格弹簧建模、关节骨折”电脑和土工技术,第122卷,第103534页,2020年。视图:出版商的网站|谷歌学术搜索
35. 刘x, z,郭t . y .太阳,z . Wang和e . Bakhshi”数值模拟non-planar在多集群压裂裂缝延伸自然骨折基于晶格的方法,”工程断裂力学,第220卷,第106625页,2019年。视图:出版商的网站|谷歌学术搜索
36. x, v . Rasouli、b . Damjanac和h .聚氨酯“晶格模拟液压北珀斯盆地断裂控制,”石油科学与工程》杂志上,第188卷,第106904页,2020年。视图:出版商的网站|谷歌学术搜索
37. p . a . Cundall“点阵方法建模脆性,有节的岩石上,”第二届国际FLAC /民主党研讨会上连续和离散单元地质力学的数值模拟,墨尔本,澳大利亚,2011年。视图:谷歌学术搜索
38. g .问:张先生和m .陈”,在液压re-fracturing动态断裂传播”,石油科学与工程》杂志上,卷70,不。3 - 4、266 - 272年,2010页。视图:出版商的网站|谷歌学术搜索
39. 陈m z . Liu, g .张”的分析天然裂缝网络对水力裂缝延伸的影响在碳酸盐岩地层,”岩石力学和岩石工程卷,47号2、575 - 587年,2014页。视图:出版商的网站|谷歌学术搜索
40. n . r . Warpinski“断裂分层和不连续媒体的增长,”2011年,https://www.epa.gov/sites/production/files/documents/fracturegrowthinlayeredanddiscontinuousmedia.pdf。视图:谷歌学术搜索
41. j . m . Chen周、y金和g .张”在天然裂缝性储层压裂的特点,试验研究”学报学报卷,29号3、431 - 434年,2008页。视图:出版商的网站|谷歌学术搜索
42. m . b . Dusseault“页岩气开发的地质方面,”岩石力学对资源、能源和环境39卷,2013。视图:谷歌学术搜索
43. t . Katsaga a . Riahi d . o . DeGagne b山谷,和b . Damjanac“水力压裂开采业务:概念方法和DFN建模示例中,“挖掘技术,卷124,不。4、255 - 266年,2015页。视图:出版商的网站|谷歌学术搜索
44. j·b·奥特曼b i r·穆勒t·m·穆勒o . Heidbach m . r . p . Tingay和a . Weißhardt“孔隙压力在3 d和压力耦合影响储层应力状态和断层活化,”地热学52卷,第205 - 195页,2014年。视图:出版商的网站|谷歌学术搜索
45. k . Atefi Monfared和l . Rothenburg多孔弹性压力修改fully-penetrating注入井周围,”石油科学与工程》杂志上卷,135年,第670 - 660页,2015年。视图:出版商的网站|谷歌学术搜索
46. m·w·麦克卢尔和r·n·霍恩”刺激机制增强型地热系统的调查,“国际岩石力学和采矿科学杂志》上卷,72年,第260 - 242页,2014年。视图:出版商的网站|谷歌学术搜索
47. c·麦克斯韦和a . Pirayehgar“地质模拟不同的概念模型对微震的解释,”学报第六非常规资源的技术会议2018年7月,休斯顿,德克萨斯州。视图:出版商的网站|谷歌学术搜索
48. h·顾和x翁”,标准骨折交叉摩擦界面在非正交的角度,”第44任美国岩石力学美加岩石力学研讨会研讨会和第五,页1 - 6,犹他州,盐湖城2010年6月。视图:谷歌学术搜索
49. h·康h . Lv f·高,孟x, y风,“理解的机制去应力采动应力使用水力压裂时,“国际煤炭地质杂志》上卷。196年,19-28,2018页。视图:出版商的网站|谷歌学术搜索
50. d·艾尔摩s·罗杰斯,d .代替,e .爱伯哈”离散裂缝网络的方法来描述岩体破碎和地质升级影响,”挖掘技术,卷123,不。3、149 - 161年,2014页。视图:出版商的网站|谷歌学术搜索
51. 罗杰斯,d·埃尔莫的人,此人名叫r·丹菲,d .轴承”理解流域角的水力裂缝几何和交互通过DFN和数值模拟,”加拿大非常规资源和国际石油会议卡尔加里,页1426 - 1437年,阿尔伯塔,加拿大,2010年10月。视图:出版商的网站|谷歌学术搜索
52. 问:Lei, j·p·莱瑟姆和c . f .曾荫权“使用离散裂缝网络模型耦合的破碎岩石的地质和水文行为,”电脑和土工技术卷,85年,第176 - 151页,2017年。视图:出版商的网站|谷歌学术搜索
53. e .爱伯哈k .哇,d .代替,d·艾尔摩”过渡从地表到地下采矿:集成映射,监测和建模数据更好地理解复杂的岩体的相互作用,”程序的国际研讨会上岩石边坡稳定在露天采矿和土木工程,页321 - 332,珀斯,澳大利亚,2007年。视图:谷歌学术搜索
54. w·佩蒂特,m·皮尔斯b Damjanac et al .,“对水力压裂裂缝网络工程,”前缘,30卷,不。8,844 - 853年,2011页。视图:出版商的网站|谷歌学术搜索

版权

版权©2020彩排赵等。这是一个开放的分布式下条知识共享归属许可,它允许无限制的使用、分配和复制在任何媒介,提供最初的工作是正确引用。