jspecgydF4y2Ba 《光谱学gydF4y2Ba 2314 - 4939gydF4y2Ba 2314 - 4920gydF4y2Ba HindawigydF4y2Ba 10.1155 / 2021/8811424gydF4y2Ba 8811424gydF4y2Ba 研究文章gydF4y2Ba 调查的时间行为的二阶相干函数的可调的单光子源gydF4y2Ba https://orcid.org/0000 - 0001 - 7425 - 3009gydF4y2Ba AhmadiangydF4y2Ba AzadehgydF4y2Ba https://orcid.org/0000 - 0001 - 5529 - 5983gydF4y2Ba MalekfargydF4y2Ba 里克gydF4y2Ba 邱gydF4y2Ba Jau-WerngydF4y2Ba 原子和分子组gydF4y2Ba 物理系gydF4y2Ba 基础科学学院gydF4y2Ba Tarbiat Modares大学里gydF4y2Ba 邮政信箱14115 - 175gydF4y2Ba 德黑兰gydF4y2Ba 伊朗gydF4y2Ba modares.ac.irgydF4y2Ba 2021年gydF4y2Ba 2gydF4y2Ba 6gydF4y2Ba 2021年gydF4y2Ba 2021年gydF4y2Ba 5gydF4y2Ba 9gydF4y2Ba 2020年gydF4y2Ba 19gydF4y2Ba 5gydF4y2Ba 2021年gydF4y2Ba 2gydF4y2Ba 6gydF4y2Ba 2021年gydF4y2Ba 2021年gydF4y2Ba 版权©2021 Azadeh Ahmadian和拉塞尔Malekfar。gydF4y2Ba 这是一个开放的文章在知识共享归属许可下发布的,它允许无限制的使用,分布和繁殖在任何媒介,提供最初的工作是正确的引用。gydF4y2Ba

单光子源至关重要光学组件在量子通信中,特别是对安全的应用程序。的一个重要参数,定义这些来源是二阶相干函数的大小,其调查揭示了发射光子的状态。在这项研究中,我们表明,二阶相干函数随时间变化时使用两个激光和准备的人口被困。计算是基于解主方程找到相对应的密度矩阵发射动力学和二阶相干函数。二阶相干函数的变化可以估计和关于光子发射系统行为可以预测基于参数通过求解主方程得到的实验结果氮空位(NV)钻石。这里我们报告,第一次我们所知,发射光子的状态持续的上述过程的强相互作用。使用两个激光器是一个熟悉的方法控制源的单光子源和稳定是一个重要的点在量子网络,本研究可以考虑开发量子网络组件(如内存和随需应变的单光子源。同时,它表明调谐光子统计方法在控制光子状态。gydF4y2Ba

 1。介绍gydF4y2Ba

量子理论使得科学家研究现象超出了经典的水平,为他们打开了新视野。开始时这个理论,独立的光子的存在是理论上提出了许多研究人员(gydF4y2Ba 1gydF4y2Ba- - - - - -gydF4y2Ba 3gydF4y2Ba),但现在它已被证明实验(gydF4y2Ba 4gydF4y2Ba- - - - - -gydF4y2Ba 7gydF4y2Ba]。进行量子实验和引入新技术、量子光源,可以发出单独的光子,即。单光子源,吸引了巨大的研究兴趣(gydF4y2Ba 8gydF4y2Ba- - - - - -gydF4y2Ba 12gydF4y2Ba]。gydF4y2Ba

单光子源发射单光子可以由每个光子发送信息,不影响之前的光子传输的信息序列。确定性应该提供一个最佳的单光子源,只有一个光子,无源的效率之间的权衡,光子不可分辨性gydF4y2Ba 13gydF4y2Ba]。gydF4y2Ba

在一个简单的模型,发现光子的单光子源,其中包含两个泵激光能量水平和兴奋,源自兴奋和地面之间的过渡状态,由于激发态填充,不能吸收一个光子。在这种情况下,有两个连续发射单光子之间的分离时间取决于激发态寿命。这次分离是主要点分离的光子。gydF4y2Ba

单光子源至关重要光学组件在量子通信中,特别是安全应用和理论上都用于量子通信研究[gydF4y2Ba 14gydF4y2Ba- - - - - -gydF4y2Ba 18gydF4y2Ba和实验gydF4y2Ba 8gydF4y2Ba,gydF4y2Ba 19gydF4y2Ba- - - - - -gydF4y2Ba 21gydF4y2Ba]。在这方面,研究者们研究他们的潜在的应用,例如,在纤维光学窗口,以及其他技术,特别是在室温下操作。此外,研究人员专注于发展按需来源的关键部件实现量子网络(gydF4y2Ba 22gydF4y2Ba- - - - - -gydF4y2Ba 27gydF4y2Ba),而实际上,引入高度可控源具有重要意义。gydF4y2Ba

这里有几种方法来控制发射单光子。这些方法之一是连贯的人口陷阱(CPT),发生在两个共振光场与原子相互作用,导致排放从兴奋状态消失,而且没有发射后激发态的寿命。雇佣一个源的量子网络,发射单光子之间的相关性在连续两次需要通知;因此,应该研究源的动力学状态。如果源是稳定的单光子水平和其政权继续随着时间的推移,将理想的量子网络。到目前为止,各种重要论文研究了CPT和时间相关的原子状态的演变。还有论文描述了制备的CPT系统,如单光子源(gydF4y2Ba 28gydF4y2Ba,gydF4y2Ba 29日gydF4y2Ba]。然而,到目前为止,在发射的光子源的稳定政权国家尚未研究,这是本研究的重点。虽然很多研究人员利用优化单光子源的CPT现象,探索其对二阶相干函数的值的影响,作为时间的函数。gydF4y2Ba

为此,我们研究的兴奋状态的时间演化是系统和单个光子的发射机制的来源。我们也积极研究相关的光子由于CPT条件准备在有限的时间内,在那之后,系统开始发出光子(gydF4y2Ba 29日gydF4y2Ba]。在这方面,源的二阶相干函数gydF4y2Ba ggydF4y2Ba 2gydF4y2Ba tgydF4y2Ba 调查,gydF4y2Ba ggydF4y2Ba 2gydF4y2Ba tgydF4y2Ba 字段的强度之间的关系,在吗gydF4y2Ba tgydF4y2Ba是他们的分离。二阶相干函数g ^ 2的变化(gydF4y2Ba tgydF4y2Ba人口)引起的相干捕获(CPT)检查使用真实系统的实验结果。为此,氮-空位(NV)的钻石被选为一个实际的单光子源。NV的钻石由最近邻的氮原子和一个晶格空位。这是一个最重要的室温单光子源,因为它有着独特的结构和非凡的量子通信、量子特性自旋电子学,量子信息处理等。gydF4y2Ba 14gydF4y2Ba,gydF4y2Ba 30.gydF4y2Ba- - - - - -gydF4y2Ba 32gydF4y2Ba),和控制流程如CPT和电磁感应透明流程实验观察了它(gydF4y2Ba 25gydF4y2Ba,gydF4y2Ba 33gydF4y2Ba]。在下一步中,用近似方法的修改gydF4y2Ba ggydF4y2Ba 2gydF4y2Ba tgydF4y2Ba 函数当CPT准备报告。我们表明,强度剖面变化后应用第二个激光和准备CPT条件。这种变化影响gydF4y2Ba ggydF4y2Ba 2gydF4y2Ba tgydF4y2Ba 功能,但它不是有效的政权单光子态。gydF4y2Ba

因此,这个过程可以被认为是在技术实现所需的量子源在量子网络。同时,本研究可以用于引入方法,提供了一个可调二阶相干函数和一个高度敏感的设备与潜在的应用在量子通信安全。gydF4y2Ba

 2。方法gydF4y2Ba

二阶相干函数gydF4y2Ba ggydF4y2Ba 2gydF4y2Ba tgydF4y2Ba 是时间的函数,其值吗gydF4y2Ba tgydF4y2Ba= 0显示是否系统是单光子。为gydF4y2Ba tgydF4y2Ba ≠gydF4y2Ba 0gydF4y2Ba 假设一个两级系统,即。,一个兴奋,一个基态,gydF4y2Ba ggydF4y2Ba 2gydF4y2Ba tgydF4y2Ba 是一个函数的自发发射速率。通过改变率,gydF4y2Ba ggydF4y2Ba 2gydF4y2Ba tgydF4y2Ba 可能会修改。如果拉比频率gydF4y2Ba ΩgydF4y2Ba 这个系统的定义为基态和激发态之间的转移频率,远小于自发衰变率,gydF4y2Ba γgydF4y2Ba 联合检测连续两个光子的概率是(gydF4y2Ba 1gydF4y2Ba,gydF4y2Ba 2gydF4y2Ba]gydF4y2Ba (1)gydF4y2Ba ggydF4y2Ba 2gydF4y2Ba tgydF4y2Ba =gydF4y2Ba 1gydF4y2Ba −gydF4y2Ba 经验值gydF4y2Ba −gydF4y2Ba γgydF4y2Ba 2gydF4y2Ba tgydF4y2Ba 2gydF4y2Ba ,gydF4y2Ba 为gydF4y2Ba ΩgydF4y2Ba ≪gydF4y2Ba γgydF4y2Ba ,gydF4y2Ba 在哪里gydF4y2Ba τgydF4y2Ba =gydF4y2Ba 1gydF4y2Ba /gydF4y2Ba γgydF4y2Ba 的一生是激发态和第一个光子是时间吗gydF4y2Ba tgydF4y2Ba= 0和其他光子在时间gydF4y2Ba tgydF4y2Ba=gydF4y2Ba τgydF4y2Ba。gydF4y2Ba

由于本研究的目的是调查一个三能级原子和指示的变化gydF4y2Ba ggydF4y2Ba 2gydF4y2Ba tgydF4y2Ba 一个孤立的原子,包括两个地面和一个激发态,gydF4y2Ba |gydF4y2Ba 1gydF4y2Ba 〉gydF4y2Ba ,gydF4y2Ba |gydF4y2Ba 2gydF4y2Ba 〉gydF4y2Ba ,gydF4y2Ba |gydF4y2Ba 3gydF4y2Ba 〉gydF4y2Ba 分别是。CPT条件(图gydF4y2Ba 1gydF4y2Ba)准备和态密度和相关的概率计算。gydF4y2Ba

孤立的三能级原子的存在gydF4y2Ba υgydF4y2Ba 1gydF4y2Ba 和调查gydF4y2Ba υgydF4y2Ba 2gydF4y2Ba 激光的相互作用。gydF4y2Ba

一开始,基态的原子,然后泵激光激发的原子。其他激光,叫做探测器或相干激光频率接近泵频率,是激活,因此满足CPT条件(黑暗状态的形成激发态)。gydF4y2Ba

可以预期,如果CPT条件强加于系统,减少排放速度应该发生在一个特定的频率范围。它可以表示使用爱因斯坦系数(gydF4y2Ba 24gydF4y2Ba]:gydF4y2Ba (2)gydF4y2Ba γgydF4y2Ba 总转换概率gydF4y2Ba =gydF4y2Ba 1gydF4y2Ba τgydF4y2Ba 3gydF4y2Ba effgydF4y2Ba =gydF4y2Ba 一个gydF4y2Ba 32gydF4y2Ba +gydF4y2Ba 一个gydF4y2Ba 31日gydF4y2Ba +gydF4y2Ba ρgydF4y2Ba νgydF4y2Ba 31日gydF4y2Ba BgydF4y2Ba 31日gydF4y2Ba +gydF4y2Ba ρgydF4y2Ba νgydF4y2Ba 32gydF4y2Ba BgydF4y2Ba 32gydF4y2Ba +gydF4y2Ba 其他过渡概率gydF4y2Ba ,gydF4y2Ba 在哪里gydF4y2Ba ρgydF4y2Ba υgydF4y2Ba 31日gydF4y2Ba 和gydF4y2Ba ρgydF4y2Ba υgydF4y2Ba 32gydF4y2Ba 代表能量密度和gydF4y2Ba 一个gydF4y2Ba 31日gydF4y2Ba 和gydF4y2Ba 一个gydF4y2Ba 32gydF4y2Ba 同时,自发发射概率吗gydF4y2Ba BgydF4y2Ba 31日gydF4y2Ba 和gydF4y2Ba BgydF4y2Ba 32gydF4y2Ba 之间的受激发射概率是第三和第一、第三和第二水平,分别。gydF4y2Ba

似乎在一个三能级原子系统中,第三个原子能级是消除后CPT的过程。它消失的系数gydF4y2Ba 一个gydF4y2Ba 31日gydF4y2Ba ,gydF4y2Ba BgydF4y2Ba 31日gydF4y2Ba ,gydF4y2Ba 一个gydF4y2Ba 32gydF4y2Ba ,gydF4y2Ba BgydF4y2Ba 32gydF4y2Ba ;激发态的有效生命周期变化,方程(gydF4y2Ba 1gydF4y2Ba)成为gydF4y2Ba (3)gydF4y2Ba 1gydF4y2Ba τgydF4y2Ba 我gydF4y2Ba =gydF4y2Ba otherstransition概率gydF4y2Ba 。gydF4y2Ba

其他的利率转换最有可能改变。因此,它适用于研究态密度的动态寻找生命周期以及二阶相干函数,这是至关重要的参数。gydF4y2Ba

考虑系统的哈密顿在最初的时候,在应用激光、之前gydF4y2Ba (4)gydF4y2Ba ℋgydF4y2Ba 0gydF4y2Ba =gydF4y2Ba hgydF4y2Ba νgydF4y2Ba 1gydF4y2Ba 1gydF4y2Ba 1gydF4y2Ba +gydF4y2Ba hgydF4y2Ba υgydF4y2Ba 2gydF4y2Ba 2gydF4y2Ba 2gydF4y2Ba +gydF4y2Ba hgydF4y2Ba υgydF4y2Ba 3gydF4y2Ba 3gydF4y2Ba 3gydF4y2Ba 。gydF4y2Ba

激光工作时,会出现一个扰动,总哈密顿变(gydF4y2Ba 33gydF4y2Ba]gydF4y2Ba (5)gydF4y2Ba ℋgydF4y2Ba =gydF4y2Ba ℋgydF4y2Ba 0gydF4y2Ba +gydF4y2Ba ℋgydF4y2Ba 1gydF4y2Ba ,gydF4y2Ba (6)gydF4y2Ba ℋgydF4y2Ba 1gydF4y2Ba =gydF4y2Ba hgydF4y2Ba 2gydF4y2Ba ΩgydF4y2Ba 1gydF4y2Ba egydF4y2Ba −gydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ϕgydF4y2Ba 1gydF4y2Ba egydF4y2Ba −gydF4y2Ba 我gydF4y2Ba νgydF4y2Ba 1gydF4y2Ba tgydF4y2Ba 3gydF4y2Ba 1gydF4y2Ba +gydF4y2Ba ΩgydF4y2Ba 2gydF4y2Ba egydF4y2Ba −gydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ϕgydF4y2Ba 2gydF4y2Ba egydF4y2Ba −gydF4y2Ba 我gydF4y2Ba νgydF4y2Ba 2gydF4y2Ba tgydF4y2Ba 3gydF4y2Ba 2gydF4y2Ba +gydF4y2Ba HgydF4y2Ba 。gydF4y2Ba CgydF4y2Ba ,gydF4y2Ba 在哪里gydF4y2Ba ΩgydF4y2Ba 1gydF4y2Ba egydF4y2Ba −gydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ϕgydF4y2Ba 1gydF4y2Ba 和gydF4y2Ba ΩgydF4y2Ba 2gydF4y2Ba egydF4y2Ba −gydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ϕgydF4y2Ba 2gydF4y2Ba 是复杂的拉比频率与电场的耦合模式的频率gydF4y2Ba νgydF4y2Ba 1gydF4y2Ba 和gydF4y2Ba νgydF4y2Ba 2gydF4y2Ba 原子转换gydF4y2Ba |gydF4y2Ba 3gydF4y2Ba 〉gydF4y2Ba ⟶gydF4y2Ba |gydF4y2Ba 1gydF4y2Ba 〉gydF4y2Ba 和gydF4y2Ba |gydF4y2Ba 3gydF4y2Ba 〉gydF4y2Ba ⟶gydF4y2Ba |gydF4y2Ba 2gydF4y2Ba 〉gydF4y2Ba ,分别。gydF4y2Ba

考虑系统,我们解决了密度矩阵主方程找到第三个层次的密度在稳定状态:gydF4y2Ba (7)gydF4y2Ba dgydF4y2Ba ρgydF4y2Ba dgydF4y2Ba tgydF4y2Ba =gydF4y2Ba −gydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ℋgydF4y2Ba ℏgydF4y2Ba ,gydF4y2Ba ρgydF4y2Ba +gydF4y2Ba ℒgydF4y2Ba ρgydF4y2Ba =gydF4y2Ba 0。gydF4y2Ba

哈密顿和退相干或放松gydF4y2Ba ℒgydF4y2Ba ρgydF4y2Ba 是(gydF4y2Ba 33gydF4y2Ba]gydF4y2Ba (8)gydF4y2Ba ℋgydF4y2Ba hgydF4y2Ba =gydF4y2Ba υgydF4y2Ba 1gydF4y2Ba 0gydF4y2Ba ΩgydF4y2Ba 1gydF4y2Ba ∗gydF4y2Ba 2gydF4y2Ba 0gydF4y2Ba υgydF4y2Ba 2gydF4y2Ba ΩgydF4y2Ba 2gydF4y2Ba ∗gydF4y2Ba 2gydF4y2Ba ΩgydF4y2Ba 1gydF4y2Ba 2gydF4y2Ba ΩgydF4y2Ba 2gydF4y2Ba 2gydF4y2Ba υgydF4y2Ba 3gydF4y2Ba ,gydF4y2Ba (9)gydF4y2Ba ℒgydF4y2Ba ρgydF4y2Ba =gydF4y2Ba ΓgydF4y2Ba 12gydF4y2Ba ρgydF4y2Ba 22gydF4y2Ba −gydF4y2Ba ρgydF4y2Ba 11gydF4y2Ba +gydF4y2Ba ΓgydF4y2Ba 3gydF4y2Ba ρgydF4y2Ba 33gydF4y2Ba −gydF4y2Ba γgydF4y2Ba 12gydF4y2Ba ρgydF4y2Ba 12gydF4y2Ba −gydF4y2Ba γgydF4y2Ba 13gydF4y2Ba ρgydF4y2Ba 13gydF4y2Ba −gydF4y2Ba γgydF4y2Ba 21gydF4y2Ba ρgydF4y2Ba 21gydF4y2Ba ΓgydF4y2Ba 12gydF4y2Ba ρgydF4y2Ba 11gydF4y2Ba −gydF4y2Ba ρgydF4y2Ba 22gydF4y2Ba +gydF4y2Ba ΓgydF4y2Ba 3gydF4y2Ba ρgydF4y2Ba 33gydF4y2Ba −gydF4y2Ba γgydF4y2Ba 23gydF4y2Ba ρgydF4y2Ba 23gydF4y2Ba −gydF4y2Ba γgydF4y2Ba 31日gydF4y2Ba ρgydF4y2Ba 31日gydF4y2Ba −gydF4y2Ba γgydF4y2Ba 32gydF4y2Ba ρgydF4y2Ba 32gydF4y2Ba −gydF4y2Ba ΓgydF4y2Ba 3gydF4y2Ba ρgydF4y2Ba 33gydF4y2Ba 。gydF4y2Ba

后解主方程(gydF4y2Ba 34gydF4y2Ba),计算gydF4y2Ba ρgydF4y2Ba 33gydF4y2Ba 和替代真正的参数NV的钻石作为三级系统(见附录),密度矩阵元素的时间剖面。gydF4y2Ba

通常,强度绘制的函数解谐频率从两个光子的谐振过程,合成剖面显示在图中gydF4y2Ba 2gydF4y2Ba。gydF4y2Ba

强度曲线(对应gydF4y2Ba ρgydF4y2Ba 33gydF4y2Ba )的函数解谐频率:(a)强度没有第二个激光;(b)在第二个激光强度。gydF4y2Ba

在这项研究中,我们关注强度为三级系统作为时间的函数,即,钻石和NV中心大拉比频率。后解主方程使用系统的实际参数,我们把获得元素的密度矩阵作为时间的函数和比较结果。图gydF4y2Ba 3gydF4y2Ba演示了配置文件之前和之后的变化应用第二个激光器,作为时间的函数分离。我们专注,尤其是之间的强相互作用系统和光。gydF4y2Ba

密度矩阵元素的模拟配置文件gydF4y2Ba ρgydF4y2Ba 33gydF4y2Ba NV的钻石作为时间的函数,当第二个激光关闭(a)和(b)上。gydF4y2Ba

这些结果鼓舞了我们需要考虑gydF4y2Ba ggydF4y2Ba 2gydF4y2Ba tgydF4y2Ba 为研究强度波动和连续两个光子之间的关系。在执行模拟之前,我们可以认为这些差异影响强度之间的相关性gydF4y2Ba ggydF4y2Ba 2gydF4y2Ba tgydF4y2Ba ,强度波动图的修改建议。gydF4y2Ba ggydF4y2Ba 2gydF4y2Ba tgydF4y2Ba 函数也被绘制(图gydF4y2Ba 4gydF4y2Ba)。验证这种说法,使用强度的时间依赖性和计算通过求解主方程和用实验结果NV的钻石作为一个三能级原子(gydF4y2Ba 24gydF4y2Ba,gydF4y2Ba 33gydF4y2Ba]。gydF4y2Ba

之间的差异gydF4y2Ba ggydF4y2Ba 2gydF4y2Ba tgydF4y2Ba 曲线:在没有(a)和(b)的第二束激光。gydF4y2Ba

 3所示。讨论和总结gydF4y2Ba

CPT导致减少的激发态发射的频率范围。这意味着电子喜欢待在基态,即。,成为激光不活跃。我们使用这个变量修改的电子行为的有效寿命激发态和发射率。换句话说,CPT为我们提供了可能改变发射率,因此,二阶相关函数。函数的值是严重依赖于系统参数如拉比频率和激光的频率,它可以用于调查系统的发射行为。gydF4y2Ba

该方法的另一个应用程序是考虑光子源,因为它可以提供一个不同的二阶相干函数。如果二阶相干函数的值小于0.5,源是一个单光子源,如果该值为1时,美国发射光子的相干(这个函数的值测量实验NV的钻石是大约0.07 (gydF4y2Ba 3gydF4y2Ba])。在这个研究中,我们估计gydF4y2Ba ggydF4y2Ba 2gydF4y2Ba tgydF4y2Ba CPT后更改,但发射的光子仍然是福克(CPT)。这意味着光子波包是独立的,像以前一样,和源是一个单光子孤立的来源。而gydF4y2Ba ggydF4y2Ba 2gydF4y2Ba tgydF4y2Ba 波动是明显的,它的值显示在单光子源稳定政权。它表明,发射光子的状态是守恒的CPT后虽然二阶相干函数的变化。在使用CPT的许多量子技术过程中,如量子记忆,这种效应可以帮助研究人员定义系统行为和避免不良事件的发展。gydF4y2Ba

总之,我们研究了一个三级单光子源的二阶相干函数CPT和强相互作用的存在。获得的结果与那些没有CPT相比。结果表明,CPT可以作为一个方法提供一个稳定的来源国家,在数量上或福克状态。gydF4y2Ba

 附录gydF4y2Ba

实现密度矩阵元素的关系(gydF4y2Ba 34gydF4y2Ba]。gydF4y2Ba (.)gydF4y2Ba ρgydF4y2Ba 32gydF4y2Ba tgydF4y2Ba =gydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ΩgydF4y2Ba 2gydF4y2Ba egydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ΔgydF4y2Ba 1gydF4y2Ba tgydF4y2Ba γgydF4y2Ba 32gydF4y2Ba +gydF4y2Ba 2gydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ΔgydF4y2Ba 2gydF4y2Ba ρgydF4y2Ba 12gydF4y2Ba ,gydF4y2Ba 是工作,gydF4y2Ba ΩgydF4y2Ba 2gydF4y2Ba 是拉比频率,它源于第二激光;gydF4y2Ba γgydF4y2Ba 32gydF4y2Ba 是第二个和第三个能级之间的衰变率;在这里gydF4y2Ba ΔgydF4y2Ba 1gydF4y2Ba =gydF4y2Ba ωgydF4y2Ba 31日gydF4y2Ba −gydF4y2Ba ωgydF4y2Ba 1gydF4y2Ba 和gydF4y2Ba ΔgydF4y2Ba 2gydF4y2Ba =gydF4y2Ba ωgydF4y2Ba 32gydF4y2Ba −gydF4y2Ba ωgydF4y2Ba 1gydF4y2Ba 是第一和第二的解谐激光频率gydF4y2Ba ωgydF4y2Ba 1gydF4y2Ba 和gydF4y2Ba ωgydF4y2Ba 2gydF4y2Ba 从相应的原子转换。gydF4y2Ba (a)gydF4y2Ba ρgydF4y2Ba 12gydF4y2Ba tgydF4y2Ba =gydF4y2Ba −gydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ΩgydF4y2Ba 2gydF4y2Ba egydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ΔgydF4y2Ba 2gydF4y2Ba tgydF4y2Ba γgydF4y2Ba 21gydF4y2Ba +gydF4y2Ba 2gydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ΔgydF4y2Ba 2gydF4y2Ba −gydF4y2Ba ΔgydF4y2Ba 1gydF4y2Ba ρgydF4y2Ba 13gydF4y2Ba ,gydF4y2Ba 在哪里gydF4y2Ba γgydF4y2Ba 12gydF4y2Ba 之间的衰变率第二和第一能级。gydF4y2Ba (a)gydF4y2Ba ρgydF4y2Ba 31日gydF4y2Ba tgydF4y2Ba =gydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ΩgydF4y2Ba 1gydF4y2Ba egydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ΔgydF4y2Ba 1gydF4y2Ba tgydF4y2Ba γgydF4y2Ba 31日gydF4y2Ba +gydF4y2Ba 2gydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ΔgydF4y2Ba 1gydF4y2Ba +gydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ΩgydF4y2Ba 2gydF4y2Ba egydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ΔgydF4y2Ba 2gydF4y2Ba tgydF4y2Ba γgydF4y2Ba 31日gydF4y2Ba +gydF4y2Ba 2gydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ΔgydF4y2Ba 1gydF4y2Ba ρgydF4y2Ba 21gydF4y2Ba =gydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ΩgydF4y2Ba 1gydF4y2Ba egydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ΔgydF4y2Ba 1gydF4y2Ba tgydF4y2Ba γgydF4y2Ba 31日gydF4y2Ba +gydF4y2Ba 2gydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ΔgydF4y2Ba 1gydF4y2Ba +gydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ΩgydF4y2Ba 2gydF4y2Ba egydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ΔgydF4y2Ba 2gydF4y2Ba tgydF4y2Ba γgydF4y2Ba 31日gydF4y2Ba +gydF4y2Ba 2gydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ΔgydF4y2Ba 1gydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ΩgydF4y2Ba 2gydF4y2Ba egydF4y2Ba −gydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ΔgydF4y2Ba 2gydF4y2Ba tgydF4y2Ba γgydF4y2Ba 21gydF4y2Ba −gydF4y2Ba 2gydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ΔgydF4y2Ba 2gydF4y2Ba −gydF4y2Ba ΔgydF4y2Ba 1gydF4y2Ba ρgydF4y2Ba 31日gydF4y2Ba =gydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ΩgydF4y2Ba 1gydF4y2Ba egydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ΔgydF4y2Ba 1gydF4y2Ba tgydF4y2Ba γgydF4y2Ba 31日gydF4y2Ba +gydF4y2Ba 2gydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ΔgydF4y2Ba 1gydF4y2Ba +gydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ΩgydF4y2Ba 2gydF4y2Ba egydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ΔgydF4y2Ba 2gydF4y2Ba tgydF4y2Ba γgydF4y2Ba 31日gydF4y2Ba +gydF4y2Ba 2gydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ΔgydF4y2Ba 1gydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ΩgydF4y2Ba 2gydF4y2Ba egydF4y2Ba −gydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ΔgydF4y2Ba 2gydF4y2Ba tgydF4y2Ba γgydF4y2Ba 21gydF4y2Ba −gydF4y2Ba 2gydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ΔgydF4y2Ba 2gydF4y2Ba −gydF4y2Ba ΔgydF4y2Ba 1gydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ΩgydF4y2Ba 1gydF4y2Ba egydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ΔgydF4y2Ba 1gydF4y2Ba tgydF4y2Ba γgydF4y2Ba 31日gydF4y2Ba +gydF4y2Ba 2gydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ΔgydF4y2Ba 1gydF4y2Ba ,gydF4y2Ba 在哪里gydF4y2Ba γgydF4y2Ba 31日gydF4y2Ba 之间的衰变率第三和第一能级和gydF4y2Ba ΩgydF4y2Ba 1gydF4y2Ba 代表了拉比频率,获得第一个激光器。gydF4y2Ba (各)gydF4y2Ba ρgydF4y2Ba 32gydF4y2Ba tgydF4y2Ba =gydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ΩgydF4y2Ba 2gydF4y2Ba egydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ΔgydF4y2Ba 1gydF4y2Ba tgydF4y2Ba γgydF4y2Ba 32gydF4y2Ba +gydF4y2Ba 2gydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ΔgydF4y2Ba 2gydF4y2Ba ρgydF4y2Ba 12gydF4y2Ba =gydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ΩgydF4y2Ba 2gydF4y2Ba egydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ΔgydF4y2Ba 1gydF4y2Ba tgydF4y2Ba γgydF4y2Ba 32gydF4y2Ba +gydF4y2Ba 2gydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ΔgydF4y2Ba 2gydF4y2Ba −gydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ΩgydF4y2Ba 2gydF4y2Ba egydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ΔgydF4y2Ba 2gydF4y2Ba tgydF4y2Ba γgydF4y2Ba 21gydF4y2Ba +gydF4y2Ba 2gydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ΔgydF4y2Ba 2gydF4y2Ba −gydF4y2Ba ΔgydF4y2Ba 1gydF4y2Ba ρgydF4y2Ba 13gydF4y2Ba ρgydF4y2Ba 32gydF4y2Ba tgydF4y2Ba =gydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ΩgydF4y2Ba 2gydF4y2Ba egydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ΔgydF4y2Ba 1gydF4y2Ba tgydF4y2Ba γgydF4y2Ba 32gydF4y2Ba +gydF4y2Ba 2gydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ΔgydF4y2Ba 2gydF4y2Ba −gydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ΩgydF4y2Ba 2gydF4y2Ba egydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ΔgydF4y2Ba 2gydF4y2Ba tgydF4y2Ba γgydF4y2Ba 21gydF4y2Ba +gydF4y2Ba 2gydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ΔgydF4y2Ba 2gydF4y2Ba −gydF4y2Ba ΔgydF4y2Ba 1gydF4y2Ba −gydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ΩgydF4y2Ba 1gydF4y2Ba egydF4y2Ba −gydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ΔgydF4y2Ba 1gydF4y2Ba tgydF4y2Ba γgydF4y2Ba 31日gydF4y2Ba −gydF4y2Ba 2gydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ΔgydF4y2Ba 1gydF4y2Ba ρgydF4y2Ba 32gydF4y2Ba tgydF4y2Ba =gydF4y2Ba ΩgydF4y2Ba 1gydF4y2Ba egydF4y2Ba −gydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ΔgydF4y2Ba 1gydF4y2Ba tgydF4y2Ba γgydF4y2Ba 31日gydF4y2Ba −gydF4y2Ba 2gydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ΔgydF4y2Ba 1gydF4y2Ba ΩgydF4y2Ba 2gydF4y2Ba egydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ΔgydF4y2Ba 1gydF4y2Ba tgydF4y2Ba γgydF4y2Ba 32gydF4y2Ba +gydF4y2Ba 2gydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ΔgydF4y2Ba 2gydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ΩgydF4y2Ba 2gydF4y2Ba egydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ΔgydF4y2Ba 2gydF4y2Ba tgydF4y2Ba γgydF4y2Ba 21gydF4y2Ba +gydF4y2Ba 2gydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ΔgydF4y2Ba 2gydF4y2Ba −gydF4y2Ba ΔgydF4y2Ba 1gydF4y2Ba 。gydF4y2Ba

推导密度矩阵元素的时间演化gydF4y2Ba ρgydF4y2Ba 33gydF4y2Ba tgydF4y2Ba 的微分方程,解决了文献[详细gydF4y2Ba 29日gydF4y2Ba应该考虑。gydF4y2Ba (本)gydF4y2Ba ρgydF4y2Ba 33gydF4y2Ba ˙gydF4y2Ba tgydF4y2Ba =gydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ΩgydF4y2Ba 2gydF4y2Ba 2gydF4y2Ba ρgydF4y2Ba 32gydF4y2Ba egydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ωgydF4y2Ba 2gydF4y2Ba tgydF4y2Ba −gydF4y2Ba ρgydF4y2Ba 23gydF4y2Ba egydF4y2Ba −gydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ωgydF4y2Ba 2gydF4y2Ba tgydF4y2Ba +gydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ΩgydF4y2Ba 1gydF4y2Ba 2gydF4y2Ba ρgydF4y2Ba 31日gydF4y2Ba egydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ωgydF4y2Ba 1gydF4y2Ba tgydF4y2Ba −gydF4y2Ba ρgydF4y2Ba 13gydF4y2Ba egydF4y2Ba −gydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ωgydF4y2Ba 1gydF4y2Ba tgydF4y2Ba −gydF4y2Ba ΓgydF4y2Ba 3gydF4y2Ba ρgydF4y2Ba 33gydF4y2Ba 。gydF4y2Ba

在小的振动,可以断定gydF4y2Ba (要求寄出)gydF4y2Ba ρgydF4y2Ba 33gydF4y2Ba ˙gydF4y2Ba tgydF4y2Ba =gydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ΩgydF4y2Ba 1gydF4y2Ba 2gydF4y2Ba ρgydF4y2Ba 31日gydF4y2Ba −gydF4y2Ba ρgydF4y2Ba 13gydF4y2Ba +gydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ΩgydF4y2Ba 2gydF4y2Ba 2gydF4y2Ba ρgydF4y2Ba 32gydF4y2Ba −gydF4y2Ba ρgydF4y2Ba 23gydF4y2Ba −gydF4y2Ba ΓgydF4y2Ba 3gydF4y2Ba ρgydF4y2Ba 33gydF4y2Ba 。gydF4y2Ba

通过考虑gydF4y2Ba (A.7)gydF4y2Ba ρgydF4y2Ba 31日gydF4y2Ba =gydF4y2Ba ρgydF4y2Ba 31日gydF4y2Ba ∗gydF4y2Ba ,gydF4y2Ba ρgydF4y2Ba 32gydF4y2Ba =gydF4y2Ba ρgydF4y2Ba 32gydF4y2Ba ∗gydF4y2Ba ,gydF4y2Ba 结束关系gydF4y2Ba (如)gydF4y2Ba ρgydF4y2Ba 33gydF4y2Ba ˙gydF4y2Ba tgydF4y2Ba =gydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ΩgydF4y2Ba 1gydF4y2Ba 2gydF4y2Ba ×gydF4y2Ba 2gydF4y2Ba 即时通讯gydF4y2Ba ρgydF4y2Ba 31日gydF4y2Ba +gydF4y2Ba 我gydF4y2Ba ΩgydF4y2Ba 2gydF4y2Ba 2gydF4y2Ba ×gydF4y2Ba 2gydF4y2Ba 即时通讯gydF4y2Ba ρgydF4y2Ba 32gydF4y2Ba −gydF4y2Ba ΓgydF4y2Ba 3gydF4y2Ba ρgydF4y2Ba 33gydF4y2Ba =gydF4y2Ba ΩgydF4y2Ba 1gydF4y2Ba ρgydF4y2Ba 31日gydF4y2Ba +gydF4y2Ba ΩgydF4y2Ba 2gydF4y2Ba ρgydF4y2Ba 32gydF4y2Ba −gydF4y2Ba ΓgydF4y2Ba 3gydF4y2Ba ρgydF4y2Ba 33gydF4y2Ba ,gydF4y2Ba (A.9)gydF4y2Ba ρgydF4y2Ba 33gydF4y2Ba =gydF4y2Ba ∫gydF4y2Ba dgydF4y2Ba tgydF4y2Ba ΩgydF4y2Ba 1gydF4y2Ba ρgydF4y2Ba 31日gydF4y2Ba +gydF4y2Ba ΩgydF4y2Ba 2gydF4y2Ba ρgydF4y2Ba 32gydF4y2Ba −gydF4y2Ba ΓgydF4y2Ba 3gydF4y2Ba ρgydF4y2Ba 33gydF4y2Ba 。gydF4y2Ba

这个关系可以被使用(模拟gydF4y2Ba a .gydF4y2Ba),(gydF4y2Ba a .gydF4y2Ba),实验的实际价值(gydF4y2Ba 33gydF4y2Ba),表中列出gydF4y2Ba 1gydF4y2Ba。gydF4y2Ba

参数的值在解决主方程NV的连贯的人口被困。gydF4y2Ba

ΩgydF4y2Ba 1gydF4y2Ba =gydF4y2Ba ΩgydF4y2Ba 2gydF4y2Ba γgydF4y2Ba 21gydF4y2Ba γgydF4y2Ba 31日gydF4y2Ba γgydF4y2Ba 23gydF4y2Ba ΔgydF4y2Ba 1gydF4y2Ba ΔgydF4y2Ba 1gydF4y2Ba −gydF4y2Ba ΔgydF4y2Ba 2gydF4y2Ba
22日太赫兹gydF4y2Ba 3.8兆赫gydF4y2Ba 11.4兆赫gydF4y2Ba 11.4兆赫gydF4y2Ba 470太赫兹gydF4y2Ba 2.88 GHzgydF4y2Ba

模拟的结果呈现在图gydF4y2Ba 3gydF4y2Ba。gydF4y2Ba

 数据可用性gydF4y2Ba

使用的数据来支持本研究的发现可以从相应的作者。gydF4y2Ba

 的利益冲突gydF4y2Ba

作者宣称没有利益冲突。gydF4y2Ba

 劳登gydF4y2Ba R。gydF4y2Ba 光的量子理论gydF4y2Ba 2001年gydF4y2Ba 牛津大学,英国gydF4y2Ba 格里gydF4y2Ba C . C。gydF4y2Ba 骑士gydF4y2Ba p . L。gydF4y2Ba 介绍量子光学gydF4y2Ba 2005年gydF4y2Ba 英国剑桥gydF4y2Ba 剑桥大学出版社gydF4y2Ba MigdalgydF4y2Ba 一个。gydF4y2Ba PolyakovgydF4y2Ba 年代。gydF4y2Ba 风扇gydF4y2Ba J。gydF4y2Ba BienfanggydF4y2Ba j . C。gydF4y2Ba 单光子生成和检测gydF4y2Ba 2013年gydF4y2Ba 荷兰阿姆斯特丹gydF4y2Ba 爱思唯尔gydF4y2Ba 菲利普斯gydF4y2Ba c . L。gydF4y2Ba 傲慢的gydF4y2Ba a·J。gydF4y2Ba 丧心病狂的gydF4y2Ba d·p·S。gydF4y2Ba 光子统计过滤共振荧光gydF4y2Ba 物理评论快报gydF4y2Ba 2020年gydF4y2Ba 125年gydF4y2Ba 043603年gydF4y2Ba 10.1103 / physrevlett.125.043603gydF4y2Ba haragydF4y2Ba C。gydF4y2Ba 劳赫gydF4y2Ba T。gydF4y2Ba 实现gydF4y2Ba 年代。gydF4y2Ba 采用基于单光子的识别基于碳排放国在六角氮化硼集群gydF4y2Ba 《物理化学》杂志上gydF4y2Ba 2021年gydF4y2Ba 125年gydF4y2Ba 6gydF4y2Ba 1325年gydF4y2Ba 1335年gydF4y2Ba 10.1021 / acs.jpca.0c07339gydF4y2Ba benediktgydF4y2Ba J。gydF4y2Ba 考普gydF4y2Ba H。gydF4y2Ba 悍马gydF4y2Ba T。gydF4y2Ba 基于silicon-vacancy Cavity-enhanced单光子源中心钻石gydF4y2Ba 应用物理评论gydF4y2Ba 2017年gydF4y2Ba 7gydF4y2Ba 024031年gydF4y2Ba 10.1103 / physrevapplied.7.024031gydF4y2Ba 2 - s2.0 - 85014599800gydF4y2Ba KorneevagydF4y2Ba y . P。gydF4y2Ba VodolazovgydF4y2Ba d . Y。gydF4y2Ba SemenovgydF4y2Ba 答:V。gydF4y2Ba 在宏观尺寸光学单光子探测NbN公司禁止桥梁gydF4y2Ba 应用物理评论gydF4y2Ba 2018年gydF4y2Ba 9gydF4y2Ba 064037年gydF4y2Ba 10.1103 / physrevapplied.9.064037gydF4y2Ba 2 - s2.0 - 85049129366gydF4y2Ba 雷蒙gydF4y2Ba m E。gydF4y2Ba 雪儿gydF4y2Ba C。gydF4y2Ba 追求一个完美的单光子源gydF4y2Ba 自然光子学gydF4y2Ba 2019年gydF4y2Ba 13gydF4y2Ba 11gydF4y2Ba 734年gydF4y2Ba 736年gydF4y2Ba 10.1038 / s41566 - 019 - 0544 - xgydF4y2Ba 2 - s2.0 - 85074166496gydF4y2Ba RipkagydF4y2Ba F。gydF4y2Ba KublergydF4y2Ba H。gydF4y2Ba 低gydF4y2Ba R。gydF4y2Ba PfaugydF4y2Ba T。gydF4y2Ba 基于一个室温单光子源强相互作用的里德伯原子gydF4y2Ba 科学gydF4y2Ba 2018年gydF4y2Ba 362年gydF4y2Ba 6413年gydF4y2Ba 446年gydF4y2Ba 449年gydF4y2Ba 10.1126 / science.aau1949gydF4y2Ba 2 - s2.0 - 85055612274gydF4y2Ba 王gydF4y2Ba J。gydF4y2Ba 周gydF4y2Ba Y。gydF4y2Ba 王gydF4y2Ba Z。gydF4y2Ba 明亮的室温单光子源在立方碳化硅电信范围gydF4y2Ba Nat通信gydF4y2Ba 2018年gydF4y2Ba 9gydF4y2Ba 4106年gydF4y2Ba 10.1038 / s41467 - 018 - 06605 - 3gydF4y2Ba 2 - s2.0 - 85054462061gydF4y2Ba DaveaugydF4y2Ba r S。gydF4y2Ba 开斋节gydF4y2Ba k . C。gydF4y2Ba PregnolatogydF4y2Ba T。gydF4y2Ba 基于量子点光纤耦合效率单光子源光子晶体波导gydF4y2Ba 视神经节gydF4y2Ba 2017年gydF4y2Ba 4gydF4y2Ba 2gydF4y2Ba 178年gydF4y2Ba 184年gydF4y2Ba 10.1364 / optica.4.000178gydF4y2Ba 2 - s2.0 - 85013343492gydF4y2Ba 李gydF4y2Ba C.-M。gydF4y2Ba BuyukkayagydF4y2Ba m·A。gydF4y2Ba AghaeimeibodigydF4y2Ba 年代。gydF4y2Ba KarasahingydF4y2Ba 一个。gydF4y2Ba 理查森gydF4y2Ba c·j·K。gydF4y2Ba wakgydF4y2Ba E。gydF4y2Ba 一个fiber-integrated nanobeam单光子源电信波长的发射gydF4y2Ba 应用物理快报gydF4y2Ba 2019年gydF4y2Ba 114年gydF4y2Ba 17gydF4y2Ba 171101年gydF4y2Ba 10.1063/1.5089907gydF4y2Ba 2 - s2.0 - 85065139873gydF4y2Ba 王gydF4y2Ba H。gydF4y2Ba 他gydF4y2Ba Y.-M。gydF4y2Ba 钟gydF4y2Ba 郭宏源。gydF4y2Ba 从极化相结合对理想的单光子源gydF4y2Ba 自然光子学gydF4y2Ba 2019年gydF4y2Ba 13gydF4y2Ba 11gydF4y2Ba 770年gydF4y2Ba 775年gydF4y2Ba 10.1038 / s41566 - 019 - 0494 - 3gydF4y2Ba 2 - s2.0 - 85070334081gydF4y2Ba ScharfenbergergydF4y2Ba B。gydF4y2Ba 小坂gydF4y2Ba H。gydF4y2Ba 芒罗gydF4y2Ba w·J。gydF4y2Ba NemotogydF4y2Ba K。gydF4y2Ba NV中心Absorption-based量子通信gydF4y2Ba 新物理学杂志gydF4y2Ba 2015年gydF4y2Ba 17gydF4y2Ba 10gydF4y2Ba 103012年gydF4y2Ba 10.1088 / 1367 - 2630/17/10/103012gydF4y2Ba 2 - s2.0 - 84946866589gydF4y2Ba 气gydF4y2Ba R。gydF4y2Ba 太阳gydF4y2Ba Z。gydF4y2Ba 林gydF4y2Ba Z。gydF4y2Ba 实现和安全分析的实用的量子安全直接通信gydF4y2Ba 光:科学与应用程序gydF4y2Ba 2019年gydF4y2Ba 8gydF4y2Ba 22gydF4y2Ba 10.1038 / s41377 - 019 - 0132 - 3gydF4y2Ba 2 - s2.0 - 85061101859gydF4y2Ba 李gydF4y2Ba T。gydF4y2Ba 长gydF4y2Ba GL。gydF4y2Ba 基于单光子Bell-state测量的量子安全直接通信gydF4y2Ba 新物理学杂志gydF4y2Ba 2020年gydF4y2Ba 22gydF4y2Ba 10.1088 / 1367 - 2630 / ab8ab5gydF4y2Ba 李gydF4y2Ba W。gydF4y2Ba 王gydF4y2Ba lgydF4y2Ba 赵gydF4y2Ba 年代。gydF4y2Ba 相匹配的基于单光子纠缠的量子密钥分发gydF4y2Ba 科学报告gydF4y2Ba 2019年gydF4y2Ba 9gydF4y2Ba 15466年gydF4y2Ba 10.1038 / s41598 - 019 - 51848 - 9gydF4y2Ba 江gydF4y2Ba D。gydF4y2Ba 陈gydF4y2Ba Y。gydF4y2Ba 顾gydF4y2Ba X。gydF4y2Ba 谢gydF4y2Ba lgydF4y2Ba 陈gydF4y2Ba lgydF4y2Ba 确定安全的量子通信使用单一d水平系统gydF4y2Ba 科学报告gydF4y2Ba 2017年gydF4y2Ba 7gydF4y2Ba 44934年gydF4y2Ba 10.1038 / srep44934gydF4y2Ba 2 - s2.0 - 85016136739gydF4y2Ba 托马斯。gydF4y2Ba 年代。gydF4y2Ba SenellartgydF4y2Ba P。gydF4y2Ba 理想的单光子源的种族gydF4y2Ba 自然纳米技术gydF4y2Ba 2021年gydF4y2Ba 16gydF4y2Ba 4gydF4y2Ba 368年gydF4y2Ba 汤米·gydF4y2Ba N。gydF4y2Ba JavadigydF4y2Ba 一个。gydF4y2Ba AntoniadisgydF4y2Ba n . O。gydF4y2Ba 一个明亮的和快速连贯的单光子源gydF4y2Ba 自然纳米技术gydF4y2Ba 2021年gydF4y2Ba 16gydF4y2Ba 曹gydF4y2Ba C。gydF4y2Ba 汉gydF4y2Ba YH。gydF4y2Ba 易gydF4y2Ba X。gydF4y2Ba 完全实现单光子量子腔QED和线性光学路由器gydF4y2Ba 光学和量子电子学gydF4y2Ba 2021年gydF4y2Ba 53gydF4y2Ba 32gydF4y2Ba 10.1007 / s11082 - 020 - 02701 - 1gydF4y2Ba FarreragydF4y2Ba P。gydF4y2Ba 亨氏食品公司gydF4y2Ba G。gydF4y2Ba AlberchtgydF4y2Ba B。gydF4y2Ba 代的单光子与高度可调波形状从冷原子系综gydF4y2Ba 自然通讯gydF4y2Ba 2016年gydF4y2Ba 7gydF4y2Ba 13556年gydF4y2Ba 10.1038 / ncomms13556gydF4y2Ba 2 - s2.0 - 84998577532gydF4y2Ba GullagydF4y2Ba J。gydF4y2Ba SkaargydF4y2Ba J。gydF4y2Ba 接近单光子脉冲gydF4y2Ba 物理评论快报gydF4y2Ba 2021年gydF4y2Ba 126年gydF4y2Ba 073601年gydF4y2Ba 10.1103 / physrevlett.126.073601gydF4y2Ba MizuochigydF4y2Ba N。gydF4y2Ba 牧野gydF4y2Ba T。gydF4y2Ba 加藤gydF4y2Ba H。gydF4y2Ba 在室温下电动单光子源的钻石gydF4y2Ba 自然光子学gydF4y2Ba 2012年gydF4y2Ba 6gydF4y2Ba 5gydF4y2Ba 299年gydF4y2Ba 303年gydF4y2Ba 10.1038 / nphoton.2012.75gydF4y2Ba 2 - s2.0 - 84860519699gydF4y2Ba AcostagydF4y2Ba 诉M。gydF4y2Ba 詹森gydF4y2Ba K。gydF4y2Ba SantorigydF4y2Ba C。gydF4y2Ba BudkergydF4y2Ba D。gydF4y2Ba BeausoleilgydF4y2Ba r·G。gydF4y2Ba 电磁感应透明钻石旋转合奏使全光学电磁场感应gydF4y2Ba 物理评论快报gydF4y2Ba 2013年gydF4y2Ba 110年gydF4y2Ba 213605年gydF4y2Ba 10.1103 / physrevlett.110.213605gydF4y2Ba 2 - s2.0 - 84878408379gydF4y2Ba 胡gydF4y2Ba Y。gydF4y2Ba 他gydF4y2Ba 年代。gydF4y2Ba 张gydF4y2Ba Y。gydF4y2Ba 元gydF4y2Ba H。gydF4y2Ba 刘gydF4y2Ba WM。gydF4y2Ba 严gydF4y2Ba CH。gydF4y2Ba 控制光子提取基于单光子拉曼相互作用gydF4y2Ba B物理杂志gydF4y2Ba 2021年gydF4y2Ba 54gydF4y2Ba 4gydF4y2Ba 10.1088 / 1361 - 6455 / abd531gydF4y2Ba AhmadiangydF4y2Ba 一个。gydF4y2Ba MalekfargydF4y2Ba R。gydF4y2Ba 波包形成的单光子源gydF4y2Ba 美国光学学会学报BgydF4y2Ba 2021年gydF4y2Ba 38gydF4y2Ba 3gydF4y2Ba 10.1364 / josab.410445gydF4y2Ba DonarinigydF4y2Ba 一个。gydF4y2Ba NiklasgydF4y2Ba M。gydF4y2Ba SchafbergergydF4y2Ba M。gydF4y2Ba ParadiscogydF4y2Ba N。gydF4y2Ba 斯特伦克gydF4y2Ba C。gydF4y2Ba 热那亚gydF4y2Ba M。gydF4y2Ba 连贯的人口被困黑暗状态形成碳纳米管量子点gydF4y2Ba 自然通讯gydF4y2Ba 2019年gydF4y2Ba 10gydF4y2Ba 381年gydF4y2Ba 10.1038 / s41467 - 018 - 08112 - xgydF4y2Ba 2 - s2.0 - 85060390280gydF4y2Ba JamonneaugydF4y2Ba P。gydF4y2Ba HetetgydF4y2Ba G。gydF4y2Ba DreaugydF4y2Ba 一个。gydF4y2Ba 罗氏制药gydF4y2Ba j·F。gydF4y2Ba 雅克。gydF4y2Ba V。gydF4y2Ba 连贯的人口被困在环境条件下单个核自旋gydF4y2Ba 物理评论快报gydF4y2Ba 2016年gydF4y2Ba 116年gydF4y2Ba 043603年gydF4y2Ba 10.1103 / physrevlett.116.043603gydF4y2Ba 2 - s2.0 - 84957900213gydF4y2Ba BhaumikgydF4y2Ba 一个。gydF4y2Ba SachangydF4y2Ba R。gydF4y2Ba 纳拉gydF4y2Ba J。gydF4y2Ba 可调的氮-空位中心钻石收取超快量子设备gydF4y2Ba 碳gydF4y2Ba 2019年gydF4y2Ba 142年gydF4y2Ba 662年gydF4y2Ba 672年gydF4y2Ba 10.1016 / j.carbon.2018.10.084gydF4y2Ba 2 - s2.0 - 85057170101gydF4y2Ba 资产阶级gydF4y2Ba E。gydF4y2Ba JarmolagydF4y2Ba 一个。gydF4y2Ba SiyushevgydF4y2Ba P。gydF4y2Ba 光电检测的电子自旋共振氮-空位中心钻石gydF4y2Ba 自然CommunicationsngydF4y2Ba 2015年gydF4y2Ba 6gydF4y2Ba 8577年gydF4y2Ba 10.1038 / ncomms9577gydF4y2Ba 2 - s2.0 - 84944810715gydF4y2Ba 多尔蒂gydF4y2Ba m·W。gydF4y2Ba 曼森gydF4y2Ba n . B。gydF4y2Ba 德莱尼gydF4y2Ba P。gydF4y2Ba JelezkogydF4y2Ba F。gydF4y2Ba WrachtrupgydF4y2Ba J。gydF4y2Ba HollenberggydF4y2Ba L . c . L。gydF4y2Ba 氮-空位中心颜色的钻石gydF4y2Ba 物理的报告gydF4y2Ba 2015年gydF4y2Ba 528年gydF4y2Ba 1gydF4y2Ba 1gydF4y2Ba 45gydF4y2Ba SantorigydF4y2Ba C。gydF4y2Ba 法塔尔gydF4y2Ba D。gydF4y2Ba 斯皮兰gydF4y2Ba s M。gydF4y2Ba 连贯的人口被困在钻石N-V中心在零磁场gydF4y2Ba 光学表达gydF4y2Ba 2006年gydF4y2Ba 14gydF4y2Ba 17gydF4y2Ba 7986年gydF4y2Ba 7994年gydF4y2Ba 10.1364 / oe.14.007986gydF4y2Ba 2 - s2.0 - 33747749518gydF4y2Ba PurvesgydF4y2Ba g . T。gydF4y2Ba 在原子蒸气吸收和色散:应用程序来干涉gydF4y2Ba 2006年gydF4y2Ba 英国杜伦大学gydF4y2Ba 达勒姆大学gydF4y2Ba 博士论文gydF4y2Ba