gydF4y2B一个在这个模型中,我们将研究宇宙学问题,这样我们的<我t一个l我c>背景指标我t一个l我c>是Friedmann-Robertson-Walker (FRW)度量的<我nl我ne- - - - - -formula>
f米米l:mi>
l米米l:mi>
一个米米l:mi>
t米米l:mi>
宇宙作为
(3)米米l:mtext>
d米米l:mi>
年代米米l:mi>
2米米l:mn>
=米米l:mo>
g米米l:mi>
μ米米l:mi>
ν米米l:mi>
d米米l:mi>
x米米l:mi>
μ米米l:mi>
d米米l:mi>
x米米l:mi>
ν米米l:mi>
=米米l:mo>
- - - - - -米米l:mo>
d米米l:mi>
t米米l:mi>
2米米l:mn>
+米米l:mo>
一个米米l:mi>
t米米l:mi>
2米米l:mn>
d米米l:mi>
x米米l:mi>
2米米l:mn>
+米米l:mo>
d米米l:mi>
y米米l:mi>
2米米l:mn>
+米米l:mo>
d米米l:mi>
z米米l:mi>
2米米l:mn>
。米米l:mo>
的<我t一个l我c>有效的度量我t一个l我c>由于背景场的存在
(4)米米l:mtext>
d米米l:mi>
年代米米l:mi>
~米米l:mo>
2米米l:mn>
=米米l:mo>
g米米l:mi>
~米米l:mo>
μ米米l:mi>
ν米米l:mi>
d米米l:mi>
x米米l:mi>
μ米米l:mi>
d米米l:mi>
x米米l:mi>
ν米米l:mi>
=米米l:mo>
g米米l:mi>
μ米米l:mi>
ν米米l:mi>
+米米l:mo>
ξ米米l:mi>
1米米l:mn>
k米米l:mi>
μ米米l:mi>
ν米米l:mi>
d米米l:mi>
x米米l:mi>
μ米米l:mi>
d米米l:mi>
x米米l:mi>
ν米米l:mi>
=米米l:mo>
- - - - - -米米l:mo>
1米米l:mn>
+米米l:mo>
ξ米米l:mi>
1米米l:mn>
β米米l:mi>
1米米l:mn>
c米米l:mi>
2米米l:mn>
d米米l:mi>
t米米l:mi>
2米米l:mn>
+米米l:mo>
一个米米l:mi>
t米米l:mi>
2米米l:mn>
d米米l:mi>
x米米l:mi>
2米米l:mn>
+米米l:mo>
d米米l:mi>
y米米l:mi>
2米米l:mn>
+米米l:mo>
d米米l:mi>
z米米l:mi>
2米米l:mn>
,米米l:mo>
在哪里<我nl我ne- - - - - -formula>
c米米l:mi>
是光速。的有效速度膨胀的背景场
(5)米米l:mtext>
v米米l:mi>
1米米l:mn>
=米米l:mo>
1米米l:mn>
+米米l:mo>
ξ米米l:mi>
1米米l:mn>
β米米l:mi>
1米米l:mn>
c米米l:mi>
。米米l:mo>
目前选择Lorenz-violating参数变化洛伦兹促进,因为它只影响速度。
3所示。从通胀到暗能量的政权现在让我们研究膨胀的政权是优势种。爱因斯坦场方程导致弗里德曼方程<我nl我ne- - - - - -formula>
H米米l:mi>
2米米l:mn>
=米米l:mo>
8米米l:mn>
π米米l:mi>
G米米l:mi>
/米米l:mo>
3米米l:mn>
ρ米米l:mi>
ϕ米米l:mi>
膨胀的密度<我nl我ne- - - - - -formula>
ρ米米l:mi>
ϕ米米l:mi>
是由场的能量-动量张量:
(10)米米l:mtext>
T米米l:mi>
μ米米l:mi>
ν米米l:mi>
=米米l:mo>
∂米米l:mo>
μ米米l:mi>
ϕ米米l:mi>
∂米米l:mo>
ν米米l:mi>
ϕ米米l:mi>
+米米l:mo>
g米米l:mi>
μ米米l:mi>
ν米米l:mi>
l米米l:mi>
ϕ米米l:mi>
,米米l:mo>
T米米l:mi>
ν米米l:mi>
μ米米l:mi>
=米米l:mo>
d米米l:mi>
我米米l:mi>
一个米米l:mi>
g米米l:mi>
- - - - - -米米l:mo>
ρ米米l:mi>
ϕ米米l:mi>
,米米l:mo>
p米米l:mi>
ϕ米米l:mi>
,米米l:mo>
p米米l:mi>
ϕ米米l:mi>
,米米l:mo>
p米米l:mi>
ϕ米米l:mi>
,米米l:mo>
在哪里<我nl我ne- - - - - -formula>
l米米l:mi>
ϕ米米l:mi>
是
(11)米米l:mtext>
l米米l:mi>
ϕ米米l:mi>
=米米l:mo>
- - - - - -米米l:mo>
1米米l:mn>
2米米l:mn>
g米米l:mi>
μ米米l:mi>
ν米米l:mi>
+米米l:mo>
ξ米米l:mi>
1米米l:mn>
k米米l:mi>
μ米米l:mi>
ν米米l:mi>
1米米l:mn>
∂米米l:mo>
μ米米l:mi>
ϕ米米l:mi>
∂米米l:mo>
ν米米l:mi>
ϕ米米l:mi>
- - - - - -米米l:mo>
V米米l:mi>
ϕ米米l:mi>
,米米l:mo>
和<我nl我ne- - - - - -formula>
p米米l:mi>
ϕ米米l:mi>
是压力组件的能量-动量张量由于标量场。从现在开始,我们要一起工作<我nl我ne- - - - - -formula>
c米米l:mi>
=米米l:mo>
1米米l:mn>
。因为我们将有兴趣均匀膨胀配置<我nl我ne- - - - - -formula>
ϕ米米l:mi>
≡米米l:mo>
ϕ米米l:mi>
(米米l:mo>
t米米l:mi>
)米米l:mo>
能量密度,我们可以写下来<我nl我ne- - - - - -formula>
ρ米米l:mi>
ϕ米米l:mi>
和压力<我nl我ne- - - - - -formula>
p米米l:mi>
我米米l:mi>
=米米l:mo>
p米米l:mi>
ϕ米米l:mi>
(米米l:mo>
我米米l:mi>
=米米l:mo>
1、2米米l:mn>
,米米l:mo>
3米米l:mn>
)米米l:mo>
如下:
(12)米米l:mtext>
ρ米米l:mi>
ϕ米米l:mi>
=米米l:mo>
1米米l:mn>
2米米l:mn>
1米米l:mn>
- - - - - -米米l:mo>
ξ米米l:mi>
1米米l:mn>
β米米l:mi>
1米米l:mn>
ϕ米米l:mi>
˙米米l:mo>
2米米l:mn>
+米米l:mo>
V米米l:mi>
ϕ米米l:mi>
,米米l:mo>
(12 b)米米l:mtext>
p米米l:mi>
ϕ米米l:mi>
=米米l:mo>
1米米l:mn>
2米米l:mn>
1米米l:mn>
+米米l:mo>
ξ米米l:mi>
1米米l:mn>
β米米l:mi>
1米米l:mn>
ϕ米米l:mi>
˙米米l:mo>
2米米l:mn>
- - - - - -米米l:mo>
V米米l:mi>
ϕ米米l:mi>
,米米l:mo>
的点代表的是对时间的导数坐标。
gydF4y2B一个场的状态方程可以方便地找到并给出
(13)米米l:mtext>
ω米米l:mi>
≡米米l:mo>
p米米l:mi>
ρ米米l:mi>
=米米l:mo>
1米米l:mn>
/米米l:mo>
2米米l:mn>
1米米l:mn>
+米米l:mo>
ξ米米l:mi>
1米米l:mn>
β米米l:mi>
1米米l:mn>
ϕ米米l:mi>
˙米米l:mo>
2米米l:mn>
- - - - - -米米l:mo>
V米米l:mi>
ϕ米米l:mi>
1米米l:mn>
/米米l:mo>
2米米l:mn>
1米米l:mn>
- - - - - -米米l:mo>
ξ米米l:mi>
1米米l:mn>
β米米l:mi>
1米米l:mn>
ϕ米米l:mi>
˙米米l:mo>
2米米l:mn>
+米米l:mo>
V米米l:mi>
ϕ米米l:mi>
。米米l:mo>
注意,当潜在的主导一个发现通常的一部分<我nl我ne- - - - - -formula>
ω米米l:mi>
≃米米l:mo>
- - - - - -米米l:mo>
1米米l:mn>
和一个通胀政权发生,我们可能会限制<我nl我ne- - - - - -formula>
ξ米米l:mi>
1米米l:mn>
β米米l:mi>
1米米l:mn>
通过计算的数量<我nl我ne- - - - - -formula>
e米米l:mi>
-folds-see以下。另一方面,当动力部分<我t一个l我c>年底通货膨胀我t一个l我c>占主导地位的标量势部分我们发现有趣的状态方程
(14)米米l:mtext>
ω米米l:mi>
≃米米l:mo>
1米米l:mn>
+米米l:mo>
ξ米米l:mi>
1米米l:mn>
β米米l:mi>
1米米l:mn>
1米米l:mn>
- - - - - -米米l:mo>
ξ米米l:mi>
1米米l:mn>
β米米l:mi>
1米米l:mn>
,米米l:mo>
这同意辐射主导机制<我nl我ne- - - - - -formula>
ω米米l:mi>
→米米l:mo>
1米米l:mn>
/米米l:mo>
3米米l:mn>
作为<我nl我ne- - - - - -formula>
ξ米米l:mi>
1米米l:mn>
β米米l:mi>
1米米l:mn>
→米米l:mo>
- - - - - -米米l:mo>
1米米l:mn>
/米米l:mo>
2米米l:mn>
同时也充满物质的政权<我nl我ne- - - - - -formula>
ω米米l:mi>
=米米l:mo>
0米米l:mn>
在<我nl我ne- - - - - -formula>
ξ米米l:mi>
1米米l:mn>
β米米l:mi>
1米米l:mn>
→米米l:mo>
- - - - - -米米l:mo>
1米米l:mn>
。这些值是完全符合(
9)gydF4y2Ba自<我nl我ne- - - - - -formula>
ξ米米l:mi>
1米米l:mn>
β米米l:mi>
1米米l:mn>
∈米米l:mo>
(米米l:mo>
- - - - - -米米l:mo>
1,0米米l:mn>
)米米l:mo>
。此外,有趣的是注意到在一般状态方程(
13)gydF4y2Ba有以下行为的权力扩张<我nl我ne- - - - - -formula>
z米米l:mi>
=米米l:mo>
0米米l:mn>
(IR)和<我nl我ne- - - - - -formula>
z米米l:mi>
=米米l:mo>
∞米米l:mi>
(紫外线):
(15)米米l:mtext>
ω米米l:mi>
0米米l:mn>
z米米l:mi>
=米米l:mo>
- - - - - -米米l:mo>
V米米l:mi>
ϕ米米l:mi>
˙米米l:mo>
2米米l:mn>
+米米l:mo>
V米米l:mi>
+米米l:mo>
O米米l:mi>
z米米l:mi>
,米米l:mo>
ω米米l:mi>
∞米米l:mi>
z米米l:mi>
=米米l:mo>
1米米l:mn>
/米米l:mo>
2米米l:mn>
ϕ米米l:mi>
˙米米l:mo>
2米米l:mn>
- - - - - -米米l:mo>
V米米l:mi>
1米米l:mn>
/米米l:mo>
2米米l:mn>
ϕ米米l:mi>
˙米米l:mo>
2米米l:mn>
+米米l:mo>
V米米l:mi>
+米米l:mo>
O米米l:mi>
1米米l:mn>
z米米l:mi>
2米米l:mn>
与<我nl我ne- - - - - -formula>
ω米米l:mi>
∞米米l:mi>
(米米l:mo>
z米米l:mi>
)米米l:mo>
∈米米l:mo>
(米米l:mo>
- - - - - -米米l:mo>
1,- 1米米l:mn>
)米米l:mo>
和<我nl我ne- - - - - -formula>
ω米米l:mi>
0米米l:mn>
(米米l:mo>
z米米l:mi>
)米米l:mo>
∈米米l:mo>
(米米l:mo>
- - - - - -米米l:mo>
1,0米米l:mn>
)米米l:mo>
这意味着,在吗<我t一个l我c>慢滚我t一个l我c>政权,<我nl我ne- - - - - -formula>
ϕ米米l:mi>
˙米米l:mo>
2米米l:mn>
≪米米l:mo>
V米米l:mi>
(米米l:mo>
ϕ米米l:mi>
)米米l:mo>
,状态方程在通货膨胀的阶段<我nl我ne- - - - - -formula>
ω米米l:mi>
∞米米l:mi>
(米米l:mo>
z米米l:mi>
)米米l:mo>
≃米米l:mo>
- - - - - -米米l:mo>
1米米l:mn>
“红移”是暗能量的状态方程<我nl我ne- - - - - -formula>
ω米米l:mi>
0米米l:mn>
(米米l:mo>
z米米l:mi>
)米米l:mo>
≃米米l:mo>
- - - - - -米米l:mo>
1米米l:mn>
。
gydF4y2B一个现在让我们关注这样的政权在通货膨胀阶段。修改后的场的运动方程
(16)米米l:mtext>
ϕ米米l:mi>
¨米米l:mo>
+米米l:mo>
3米米l:mn>
H米米l:mi>
ϕ米米l:mi>
˙米米l:mo>
+米米l:mo>
1米米l:mn>
1米米l:mn>
+米米l:mo>
ξ米米l:mi>
1米米l:mn>
β米米l:mi>
1米米l:mn>
V米米l:mi>
′米米l:mi>
=米米l:mo>
0米米l:mn>
;米米l:mo>
V米米l:mi>
′米米l:mi>
=米米l:mo>
∂米米l:mo>
V米米l:mi>
∂米米l:mo>
ϕ米米l:mi>
,米米l:mo>
而修改后的弗里德曼方程
(17)米米l:mtext>
H米米l:mi>
2米米l:mn>
=米米l:mo>
8米米l:mn>
π米米l:mi>
G米米l:mi>
3米米l:mn>
1米米l:mn>
2米米l:mn>
1米米l:mn>
- - - - - -米米l:mo>
ξ米米l:mi>
1米米l:mn>
β米米l:mi>
1米米l:mn>
ϕ米米l:mi>
˙米米l:mo>
2米米l:mn>
+米米l:mo>
V米米l:mi>
ϕ米米l:mi>
。米米l:mo>
注意Lorentz-violating背景的存在在两个方程将推动新的效果如下我们将看到。在(
16),gydF4y2Ba我们可能会发现一个慢滚政权,也就是说,当摩擦项<我nl我ne- - - - - -formula>
3米米l:mn>
H米米l:mi>
ϕ米米l:mi>
˙米米l:mo>
在加速度期内占主导地位<我nl我ne- - - - - -formula>
ϕ米米l:mi>
¨米米l:mo>
。这也是伴随着条件<我nl我ne- - - - - -formula>
ϕ米米l:mi>
˙米米l:mo>
2米米l:mn>
≪米米l:mo>
V米米l:mi>
(米米l:mo>
ϕ米米l:mi>
)米米l:mo>
到(
17)gydF4y2Ba。因此我们现在发现以下方程:
(18)米米l:mtext>
3米米l:mn>
H米米l:mi>
ϕ米米l:mi>
˙米米l:mo>
+米米l:mo>
1米米l:mn>
1米米l:mn>
+米米l:mo>
ξ米米l:mi>
1米米l:mn>
β米米l:mi>
1米米l:mn>
V米米l:mi>
′米米l:mi>
≃米米l:mo>
0米米l:mn>
,米米l:mo>
H米米l:mi>
≡米米l:mo>
d米米l:mi>
l米米l:mi>
n米米l:mi>
一个米米l:mi>
d米米l:mi>
t米米l:mi>
≃米米l:mo>
8米米l:mn>
π米米l:mi>
G米米l:mi>
3米米l:mn>
V米米l:mi>
ϕ米米l:mi>
。米米l:mo>
现在让我们考虑最简单的膨胀势和二次的潜力
(19)米米l:mtext>
V米米l:mi>
ϕ米米l:mi>
=米米l:mo>
1米米l:mn>
2米米l:mn>
米米米l:mi>
2米米l:mn>
ϕ米米l:mi>
2米米l:mn>
。米米l:mo>
慢滚条件(
17)gydF4y2Ba简化
(20)米米l:mtext>
H米米l:mi>
=米米l:mo>
4米米l:mn>
π米米l:mi>
G米米l:mi>
3米米l:mn>
米米米l:mi>
ϕ米米l:mi>
,米米l:mo>
和(
18)gydF4y2Ba导致
(21)米米l:mtext>
ϕ米米l:mi>
˙米米l:mo>
=米米l:mo>
- - - - - -米米l:mo>
米米米l:mi>
12米米l:mn>
π米米l:mi>
G米米l:mi>
1米米l:mn>
+米米l:mo>
ξ米米l:mi>
1米米l:mn>
β米米l:mi>
1米米l:mn>
;米米l:mo>
这是
(22)米米l:mtext>
ϕ米米l:mi>
t米米l:mi>
=米米l:mo>
ϕ米米l:mi>
0米米l:mn>
- - - - - -米米l:mo>
米米米l:mi>
12米米l:mn>
π米米l:mi>
G米米l:mi>
1米米l:mn>
+米米l:mo>
ξ米米l:mi>
1米米l:mn>
β米米l:mi>
1米米l:mn>
t米米l:mi>
。米米l:mo>
最后使用(
20.gydF4y2B一个我们获得比例因子
(23)米米l:mtext>
一个米米l:mi>
t米米l:mi>
=米米l:mo>
一个米米l:mi>
0米米l:mn>
e米米l:mi>
x米米l:mi>
p米米l:mi>
4米米l:mn>
π米米l:mi>
G米米l:mi>
3米米l:mn>
米米米l:mi>
ϕ米米l:mi>
0米米l:mn>
t米米l:mi>
- - - - - -米米l:mo>
米米米l:mi>
2米米l:mn>
6米米l:mn>
1米米l:mn>
+米米l:mo>
ξ米米l:mi>
1米米l:mn>
β米米l:mi>
1米米l:mn>
t米米l:mi>
2米米l:mn>
。米米l:mo>
现在理解Lorentz-violating背景的影响宇宙的膨胀阶段我们利用<我nl我ne- - - - - -formula>
e米米l:mi>
褶皱数定义为
(24)米米l:mtext>
N米米l:mi>
e米米l:mi>
=米米l:mo>
∫米米l:mo>
t米米l:mi>
我米米l:mi>
t米米l:mi>
f米米l:mi>
H米米l:mi>
d米米l:mi>
t米米l:mi>
,米米l:mo>
和利用(
18)gydF4y2Ba我们发现
(25)米米l:mtext>
N米米l:mi>
e米米l:mi>
=米米l:mo>
∫米米l:mo>
t米米l:mi>
我米米l:mi>
t米米l:mi>
f米米l:mi>
H米米l:mi>
d米米l:mi>
t米米l:mi>
=米米l:mo>
∫米米l:mo>
t米米l:mi>
我米米l:mi>
t米米l:mi>
f米米l:mi>
H米米l:mi>
d米米l:mi>
ϕ米米l:mi>
d米米l:mi>
ϕ米米l:mi>
d米米l:mi>
t米米l:mi>
=米米l:mo>
∫米米l:mo>
ϕ米米l:mi>
t米米l:mi>
我米米l:mi>
ϕ米米l:mi>
t米米l:mi>
f米米l:mi>
H米米l:mi>
ϕ米米l:mi>
˙米米l:mo>
d米米l:mi>
ϕ米米l:mi>
所以
(26)米米l:mtext>
N米米l:mi>
e米米l:mi>
=米米l:mo>
- - - - - -米米l:mo>
3米米l:mn>
1米米l:mn>
+米米l:mo>
ξ米米l:mi>
1米米l:mn>
β米米l:mi>
1米米l:mn>
∫米米l:mo>
ϕ米米l:mi>
t米米l:mi>
我米米l:mi>
ϕ米米l:mi>
t米米l:mi>
f米米l:mi>
H米米l:mi>
2米米l:mn>
V米米l:mi>
′米米l:mi>
d米米l:mi>
ϕ米米l:mi>
=米米l:mo>
- - - - - -米米l:mo>
8米米l:mn>
π米米l:mi>
G米米l:mi>
1米米l:mn>
+米米l:mo>
ξ米米l:mi>
1米米l:mn>
β米米l:mi>
1米米l:mn>
∫米米l:mo>
ϕ米米l:mi>
t米米l:mi>
我米米l:mi>
ϕ米米l:mi>
t米米l:mi>
f米米l:mi>
V米米l:mi>
V米米l:mi>
′米米l:mi>
d米米l:mi>
ϕ米米l:mi>
。米米l:mo>
中定义的膨胀势(
19)gydF4y2Ba我们发现修改<我nl我ne- - - - - -formula>
e米米l:mi>
倍数量:
(27)米米l:mtext>
N米米l:mi>
e米米l:mi>
=米米l:mo>
- - - - - -米米l:mo>
4米米l:mn>
π米米l:mi>
G米米l:mi>
1米米l:mn>
+米米l:mo>
ξ米米l:mi>
1米米l:mn>
β米米l:mi>
1米米l:mn>
∫米米l:mo>
ϕ米米l:mi>
t米米l:mi>
我米米l:mi>
ϕ米米l:mi>
t米米l:mi>
f米米l:mi>
ϕ米米l:mi>
d米米l:mi>
ϕ米米l:mi>
=米米l:mo>
2米米l:mn>
π米米l:mi>
G米米l:mi>
1米米l:mn>
+米米l:mo>
ξ米米l:mi>
1米米l:mn>
β米米l:mi>
1米米l:mn>
ϕ米米l:mi>
t米米l:mi>
我米米l:mi>
2米米l:mn>
- - - - - -米米l:mo>
ϕ米米l:mi>
t米米l:mi>
f米米l:mi>
2米米l:mn>
。米米l:mo>
现在假设<我nl我ne- - - - - -formula>
ϕ米米l:mi>
(米米l:mo>
t米米l:mi>
f米米l:mi>
)米米l:mo>
≈米米l:mo>
0米米l:mn>
我们获得
(28)米米l:mtext>
N米米l:mi>
e米米l:mi>
=米米l:mo>
2米米l:mn>
π米米l:mi>
G米米l:mi>
1米米l:mn>
+米米l:mo>
ξ米米l:mi>
1米米l:mn>
β米米l:mi>
1米米l:mn>
ϕ米米l:mi>
t米米l:mi>
我米米l:mi>
2米米l:mn>
,米米l:mo>
这意味着
(29)米米l:mtext>
ξ米米l:mi>
1米米l:mn>
β米米l:mi>
1米米l:mn>
=米米l:mo>
2米米l:mn>
π米米l:mi>
G米米l:mi>
ϕ米米l:mi>
t米米l:mi>
我米米l:mi>
2米米l:mn>
N米米l:mi>
e米米l:mi>
- - - - - -米米l:mo>
1米米l:mn>
。米米l:mo>
为<我nl我ne- - - - - -formula>
N米米l:mi>
e米米l:mi>
≃米米l:mo>
60米米l:mn>
,<我nl我ne- - - - - -formula>
ϕ米米l:mi>
(米米l:mo>
t米米l:mi>
我米米l:mi>
)米米l:mo>
2米米l:mn>
≃米米l:mo>
4米米l:mn>
米米米l:mi>
p米米l:mi>
l米米l:mi>
2米米l:mn>
,<我nl我ne- - - - - -formula>
G米米l:mi>
≃米米l:mo>
1米米l:mn>
/米米l:mo>
米米米l:mi>
p米米l:mi>
l米米l:mi>
2米米l:mn>
我们发现(
29日)
(30)米米l:mtext>
β米米l:mi>
1米米l:mn>
≃米米l:mo>
8米米l:mn>
π米米l:mi>
60米米l:mn>
- - - - - -米米l:mo>
1米米l:mn>
ξ米米l:mi>
1米米l:mn>
- - - - - -米米l:mo>
1米米l:mn>
≃米米l:mo>
- - - - - -米米l:mo>
0.5811米米l:mn>
ξ米米l:mi>
1米米l:mn>
,米米l:mo>
ξ米米l:mi>
1米米l:mn>
>米米l:mo>
0米米l:mn>
。米米l:mo>
注意到这个同意年底通货膨胀与辐射的开始(也)政权所描述的(
14)lgydF4y2Baorentz-violating背景场假设值<我nl我ne- - - - - -formula>
ξ米米l:mi>
1米米l:mn>
β米米l:mi>
1米米l:mn>
=米米l:mo>
- - - - - -米米l:mo>
1米米l:mn>
/米米l:mo>
2米米l:mn>
。
gydF4y2B一个除了上面的方法中,有几个有趣的宇宙属性可能来源于慢滚参数,以及从功率谱的扰动。让我们先观察这种通货膨胀的后果模型的一分之二慢滚参数,其慢滚政权的显式形式(
45]
(31)米米l:mtext>
ϵ米米l:mi>
=米米l:mo>
1米米l:mn>
16米米l:mn>
π米米l:mi>
G米米l:mi>
V米米l:mi>
′米米l:mi>
V米米l:mi>
2米米l:mn>
;米米l:mo>
η米米l:mi>
=米米l:mo>
1米米l:mn>
8米米l:mn>
π米米l:mi>
G米米l:mi>
V米米l:mi>
′米米l:mi>
′米米l:mi>
V米米l:mi>
。米米l:mo>
前面的方程产生
(32)米米l:mtext>
ϵ米米l:mi>
=米米l:mo>
η米米l:mi>
=米米l:mo>
1米米l:mn>
4米米l:mn>
π米米l:mi>
G米米l:mi>
ϕ米米l:mi>
2米米l:mn>
,米米l:mo>
符合一个混乱的通胀由二次的潜力。在标准的通货膨胀的情况下,张量扰动的强度与能量密度的大小直接相关。众所周知,标量微扰的功率谱形式(
45]
(33)米米l:mtext>
P米米l:mi>
ζ米米l:mi>
=米米l:mo>
H米米l:mi>
4米米l:mn>
4米米l:mn>
π米米l:mi>
2米米l:mn>
ϕ米米l:mi>
˙米米l:mo>
2米米l:mn>
,米米l:mo>
当我们面对一个标量场拉格朗日。重要的是要指出,这里所有的数量都决定在地平线十字路口(
45,
46]gydF4y2B一个。这样的参数使我们能够计算所谓的标量光谱指数,它是由(
45]
(34)米米l:mtext>
n米米l:mi>
年代米米l:mi>
- - - - - -米米l:mo>
1米米l:mn>
≡米米l:mo>
1米米l:mn>
H米米l:mi>
P米米l:mi>
ζ米米l:mi>
d米米l:mi>
P米米l:mi>
ζ米米l:mi>
d米米l:mi>
t米米l:mi>
,米米l:mo>
和这个参数作为宇宙学模型的测试非常重要,因为它是直接测量宇宙微波背景。一个等价的方式来表示<我nl我ne- - - - - -formula>
n米米l:mi>
年代米米l:mi>
是通过表达
(35)米米l:mtext>
n米米l:mi>
年代米米l:mi>
=米米l:mo>
- - - - - -米米l:mo>
6米米l:mn>
ϵ米米l:mi>
+米米l:mo>
2米米l:mn>
η米米l:mi>
=米米l:mo>
- - - - - -米米l:mo>
4米米l:mn>
ϵ米米l:mi>
,米米l:mo>
我们使用这一事实吗<我nl我ne- - - - - -formula>
ϵ米米l:mi>
=米米l:mo>
η米米l:mi>
由于慢滚近似。前面的方程在一起(
28)gydF4y2Ba和(
32)gydF4y2Ba允许我们写<我nl我ne- - - - - -formula>
n米米l:mi>
年代米米l:mi>
作为
(36)米米l:mtext>
n米米l:mi>
年代米米l:mi>
- - - - - -米米l:mo>
1米米l:mn>
=米米l:mo>
- - - - - -米米l:mo>
2米米l:mn>
1米米l:mn>
+米米l:mo>
ξ米米l:mi>
1米米l:mn>
β米米l:mi>
1米米l:mn>
N米米l:mi>
e米米l:mi>
≈米米l:mo>
- - - - - -米米l:mo>
2米米l:mn>
N米米l:mi>
e米米l:mi>
+米米l:mo>
δ米米l:mi>
n米米l:mi>
年代米米l:mi>
;米米l:mo>
δ米米l:mi>
n米米l:mi>
年代米米l:mi>
=米米l:mo>
2米米l:mn>
N米米l:mi>
e米米l:mi>
ξ米米l:mi>
1米米l:mn>
β米米l:mi>
1米米l:mn>
,米米l:mo>
我们考虑<我nl我ne- - - - - -formula>
ϕ米米l:mi>
(米米l:mo>
t米米l:mi>
)米米l:mo>
=米米l:mo>
ϕ米米l:mi>
(米米l:mo>
t米米l:mi>
我米米l:mi>
)米米l:mo>
在(
32gydF4y2B一个在地平线上十字路口);此外我们还扩大了右边小的值<我nl我ne- - - - - -formula>
ξ米米l:mi>
1米米l:mn>
β米米l:mi>
1米米l:mn>
。
gydF4y2B一个最近,普朗克协作(
30.)gydF4y2Ba强烈约束标量光谱指数的值<我nl我ne- - - - - -formula>
n米米l:mi>
年代米米l:mi>
=米米l:mo>
0.9655米米l:mn>
±米米l:mo>
0.0062米米l:mn>
;因此,我们能够使用(
36)gydF4y2Ba为产品建立一个绑定<我nl我ne- - - - - -formula>
ξ米米l:mi>
1米米l:mn>
β米米l:mi>
1米米l:mn>
招商银行相关数据。这一定比一个源于(
29日),gydF4y2Ba一旦我们不需要强加任何初始值<我nl我ne- - - - - -formula>
ϕ米米l:mi>
(米米l:mo>
t米米l:mi>
我米米l:mi>
)米米l:mo>
。手术后采用(
47),gydF4y2Ba我们假设平等
(37)米米l:mtext>
n米米l:mi>
年代米米l:mi>
=米米l:mo>
1米米l:mn>
- - - - - -米米l:mo>
2米米l:mn>
N米米l:mi>
e米米l:mi>
=米米l:mo>
0.9655米米l:mn>
;米米l:mo>
δ米米l:mi>
n米米l:mi>
年代米米l:mi>
=米米l:mo>
2米米l:mn>
N米米l:mi>
e米米l:mi>
ξ米米l:mi>
1米米l:mn>
β米米l:mi>
1米米l:mn>
~米米l:mo>
- - - - - -米米l:mo>
1米米l:mn>
0米米l:mn>
- - - - - -米米l:mo>
3米米l:mn>
,米米l:mo>
我们相关Lorentz-breaking参数与实验误差的顺序<我nl我ne- - - - - -formula>
n米米l:mi>
年代米米l:mi>
。因此,我们发现<我nl我ne- - - - - -formula>
N米米l:mi>
e米米l:mi>
~米米l:mo>
57.9米米l:mn>
7米米l:mn>
和<我nl我ne- - - - - -formula>
ξ米米l:mi>
1米米l:mn>
β米米l:mi>
1米米l:mn>
~米米l:mo>
- - - - - -米米l:mo>
1米米l:mn>
0米米l:mn>
- - - - - -米米l:mo>
2米米l:mn>
。从(
20.),(
22)gydF4y2Ba和(
34),gydF4y2Ba我们得到<我nl我ne- - - - - -formula>
n米米l:mi>
年代米米l:mi>
作为时间的函数,产生
(38)米米l:mtext>
n米米l:mi>
年代米米l:mi>
=米米l:mo>
1米米l:mn>
- - - - - -米米l:mo>
36米米l:mn>
β米米l:mi>
1米米l:mn>
ξ米米l:mi>
1米米l:mn>
+米米l:mo>
1米米l:mn>
3米米l:mn>
米米米l:mi>
t米米l:mi>
- - - - - -米米l:mo>
6米米l:mn>
π米米l:mi>
G米米l:mi>
ϕ米米l:mi>
0米米l:mn>
β米米l:mi>
1米米l:mn>
ξ米米l:mi>
1米米l:mn>
+米米l:mo>
1米米l:mn>
2米米l:mn>
。米米l:mo>
这最后的结果将是有用的标量光谱指数确定关系计价tensor-scalar比率,其定义
(39)米米l:mtext>
r米米l:mi>
=米米l:mo>
P米米l:mi>
T米米l:mi>
P米米l:mi>
ζ米米l:mi>
;米米l:mo>
P米米l:mi>
T米米l:mi>
=米米l:mo>
64年米米l:mn>
π米米l:mi>
G米米l:mi>
H米米l:mi>
2米米l:mn>
π米米l:mi>
2米米l:mn>
。米米l:mo>
因此,采取(
20.)gydF4y2Ba和(
22),gydF4y2Ba明确的时间依赖性<我nl我ne- - - - - -formula>
r米米l:mi>
是
(40)米米l:mtext>
r米米l:mi>
=米米l:mo>
144年米米l:mn>
3米米l:mn>
米米米l:mi>
t米米l:mi>
- - - - - -米米l:mo>
6米米l:mn>
π米米l:mi>
G米米l:mi>
ϕ米米l:mi>
0米米l:mn>
β米米l:mi>
1米米l:mn>
ξ米米l:mi>
1米米l:mn>
+米米l:mo>
1米米l:mn>
2米米l:mn>
,米米l:mo>
因此,通过结合<我nl我ne- - - - - -formula>
n米米l:mi>
年代米米l:mi>
与<我nl我ne- - - - - -formula>
r米米l:mi>
我们能够找到的关系
(41)米米l:mtext>
r米米l:mi>
=米米l:mo>
4米米l:mn>
1米米l:mn>
- - - - - -米米l:mo>
n米米l:mi>
年代米米l:mi>
β米米l:mi>
1米米l:mn>
ξ米米l:mi>
1米米l:mn>
+米米l:mo>
1米米l:mn>
,米米l:mo>
揭幕,Lorentz-breaking参数变化的标准之间的依赖<我nl我ne- - - - - -formula>
n米米l:mi>
年代米米l:mi>
和<我nl我ne- - - - - -formula>
r米米l:mi>
(见(2.7)在[
45]gydF4y2B一个进行比较)。此外,从(
36gydF4y2B一个我们确定
(42)米米l:mtext>
r米米l:mi>
=米米l:mo>
1米米l:mn>
N米米l:mi>
e米米l:mi>
8米米l:mn>
1米米l:mn>
+米米l:mo>
ξ米米l:mi>
1米米l:mn>
β米米l:mi>
1米米l:mn>
3米米l:mn>
≈米米l:mo>
8米米l:mn>
N米米l:mi>
e米米l:mi>
1米米l:mn>
- - - - - -米米l:mo>
3米米l:mn>
β米米l:mi>
1米米l:mn>
ξ米米l:mi>
1米米l:mn>
,米米l:mo>
然后,使用前面的约束<我nl我ne- - - - - -formula>
N米米l:mi>
e米米l:mi>
和<我nl我ne- - - - - -formula>
ξ米米l:mi>
1米米l:mn>
β米米l:mi>
1米米l:mn>
,我们屈服<我nl我ne- - - - - -formula>
r米米l:mi>
~米米l:mo>
1米米l:mn>
0米米l:mn>
- - - - - -米米l:mo>
1米米l:mn>
,这是兼容普朗克协作为宇宙学参数测量(
30.]gydF4y2B一个。
年代ec><年代ec id="sec4">
4所示。结论我们提出一个新的模型来解决暗能量问题通过改变场与动能的一部分Lorentz-violating类时背景的角色媒介影响膨胀的速度,一个可以看到(
5)gydF4y2Ba。这样的行为负责改变通胀过程可以持续多久。通过识别一个类似的折射率(见(
6)),gydF4y2Ba我们能够与这个背景,宇宙学红移。这种关系使我们认识到,一个类时Lorentz-violating背景可以在低能量负责暗能量(低红移)。此外,这是符合上述事实已经表明,违反了洛伦兹不变性导致拉格朗日能够驱动当前宇宙的加速。更有趣的是,合并后的慢滚和dominated-Lorentz-violating背景政权开发一个状态方程的暗能量的状态方程方法宇宙学常数,指向(
15)gydF4y2Ba。这个特性非常符合我们的宇宙的扩张阶段已通过。我们的调查的另一个有趣的结果是标量光谱指数的测定<我nl我ne- - - - - -formula>
(米米l:mo>
n米米l:mi>
年代米米l:mi>
)米米l:mo>
和tensor-scalar比率<我nl我ne- - - - - -formula>
(米米l:mo>
r米米l:mi>
)米米l:mo>
,对于这个宇宙场景。注意,Lorentz-breaking参数转移宇宙学参数之间的关系。此外,产品的绑定<我nl我ne- - - - - -formula>
ξ米米l:mi>
1米米l:mn>
β米米l:mi>
1米米l:mn>
来自<我nl我ne- - - - - -formula>
n米米l:mi>
年代米米l:mi>
导致价值tensor-scalar比同意普朗克的宇宙学参数数据。这种测试可以增强我们的工作的潜力,和进一步的研究应该解决的其他地方。
年代ec>
的利益冲突作者宣称没有利益冲突。
年代ec><一个ck>
确认作者要感谢CNPq偏金融的支持。
一个ck>
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