2。Born-Infeld-Like电动力学
正如前面提到的,我们工作的重点是计算显式之间的相互作用能静态点状来源三个不同的模型。这个目的,让我们首先考虑Born-Infeld-like电动<我nline-formula>
(米米l:mo>
2米米l:mn>
+米米l:mo>
1米米l:mn>
)米米l:mo>
维度。这将不仅为我们的后续工作提供理论设置,但是也解决符号。我们分析的初始点是拉格朗日密度:
(1)米米l:mtext>
l米米l:mi>
=米米l:mo>
β米米l:mi>
2米米l:mn>
1米米l:mn>
- - - - - -米米l:mo>
1米米l:mn>
+米米l:mo>
2米米l:mn>
β米米l:mi>
2米米l:mn>
F米米l:mi>
- - - - - -米米l:mo>
1米米l:mn>
β米米l:mi>
4米米l:mn>
G米米l:mi>
2米米l:mn>
p米米l:mi>
,米米l:mo>
在哪里<我nline-formula>
F米米l:mi>
=米米l:mo>
1米米l:mn>
/米米l:mo>
4米米l:mn>
F米米l:mi>
μ米米l:mi>
ν米米l:mi>
F米米l:mi>
μ米米l:mi>
ν米米l:mi>
,<我nline-formula>
G米米l:mi>
=米米l:mo>
1米米l:mn>
/米米l:mo>
4米米l:mn>
F米米l:mi>
μ米米l:mi>
ν米米l:mi>
F米米l:mi>
~米米l:mo>
μ米米l:mi>
ν米米l:mi>
,<我nline-formula>
F米米l:mi>
μ米米l:mi>
ν米米l:mi>
=米米l:mo>
∂米米l:mo>
μ米米l:mi>
一个米米l:mi>
ν米米l:mi>
- - - - - -米米l:mo>
∂米米l:mo>
ν米米l:mi>
一个米米l:mi>
μ米米l:mi>
,<我nline-formula>
F米米l:mi>
~米米l:mo>
μ米米l:mi>
ν米米l:mi>
=米米l:mo>
1米米l:mn>
/米米l:mo>
2米米l:mn>
ε米米l:mi>
μ米米l:mi>
ν米米l:mi>
ρ米米l:mi>
λ米米l:mi>
F米米l:mi>
ρ米米l:mi>
λ米米l:mi>
是双强度电磁场张量。对于下面的理由变得清晰,我们应当将自己限制于域<我nline-formula>
0米米l:mn>
<米米l:mo>
p米米l:mi>
<米米l:mo>
1米米l:mn>
。
因此,在接下来的情况下考虑它
(2)米米l:mtext>
∂米米l:mo>
μ米米l:mi>
1米米l:mn>
Γ米米l:mi>
1米米l:mn>
- - - - - -米米l:mo>
p米米l:mi>
F米米l:mi>
μ米米l:mi>
ν米米l:mi>
- - - - - -米米l:mo>
1米米l:mn>
β米米l:mi>
2米米l:mn>
G米米l:mi>
F米米l:mi>
~米米l:mo>
μ米米l:mi>
ν米米l:mi>
=米米l:mo>
0米米l:mn>
,米米l:mo>
而比安奇的身份是由
(3)米米l:mtext>
∂米米l:mo>
μ米米l:mi>
F米米l:mi>
~米米l:mo>
μ米米l:mi>
ν米米l:mi>
=米米l:mo>
0米米l:mn>
,米米l:mo>
在哪里<我nline-formula>
Γ米米l:mi>
=米米l:mo>
1米米l:mn>
+米米l:mo>
2米米l:mn>
F米米l:mi>
/米米l:mo>
β米米l:mi>
2米米l:mn>
- - - - - -米米l:mo>
G米米l:mi>
2米米l:mn>
/米米l:mo>
β米米l:mi>
4米米l:mn>
。
应该进一步指出,高斯定律降低
(4)米米l:mtext>
∇米米l:mo>
·米米l:mo>
D米米l:mi>
=米米l:mo>
0米米l:mn>
,米米l:mo>
在哪里<我nline-formula>
D米米l:mi>
是由
(5)米米l:mtext>
D米米l:mi>
=米米l:mo>
E米米l:mi>
+米米l:mo>
1米米l:mn>
/米米l:mo>
γ米米l:mi>
2米米l:mn>
E米米l:mi>
·米米l:mo>
B米米l:mi>
B米米l:mi>
1米米l:mn>
- - - - - -米米l:mo>
E米米l:mi>
2米米l:mn>
- - - - - -米米l:mo>
B米米l:mi>
2米米l:mn>
/米米l:mo>
β米米l:mi>
2米米l:mn>
- - - - - -米米l:mo>
1米米l:mn>
/米米l:mo>
β米米l:mi>
4米米l:mn>
E米米l:mi>
·米米l:mo>
B米米l:mi>
2米米l:mn>
1米米l:mn>
- - - - - -米米l:mo>
p米米l:mi>
。米米l:mo>
从(
4),它遵循一个外部点状坐在原点,<我nline-formula>
D米米l:mi>
场沿径向方向,是谎言<我nline-formula>
D米米l:mi>
=米米l:mo>
问米米l:mi>
/米米l:mo>
r米米l:mi>
r米米l:mi>
^米米l:mo>
,在那里<我nline-formula>
问米米l:mi>
=米米l:mo>
e米米l:mi>
/米米l:mo>
2米米l:mn>
π米米l:mi>
。同样重要的是观察到的点状电荷,<我nline-formula>
e米米l:mi>
在原点,表达式
(6)米米l:mtext>
问米米l:mi>
r米米l:mi>
=米米l:mo>
E米米l:mi>
1米米l:mn>
- - - - - -米米l:mo>
E米米l:mi>
2米米l:mn>
/米米l:mo>
β米米l:mi>
2米米l:mn>
1米米l:mn>
- - - - - -米米l:mo>
p米米l:mi>
表明,<我nline-formula>
r米米l:mi>
→米米l:mo>
0米米l:mn>
静电场是定期在原点(它获得最大的地方,<我nline-formula>
|米米l:mo>
E米米l:mi>
米米米l:mi>
一个米米l:mi>
x米米l:mi>
|米米l:mo>
=米米l:mo>
β米米l:mi>
)只有<我nline-formula>
p米米l:mi>
<米米l:mo>
1米米l:mn>
。正如我们之前注意到(
9- - - - - -
11),<我nline-formula>
p米米l:mi>
<米米l:mo>
0米米l:mn>
情况下被排除在外,因为可能存在字段配置的拉格朗日密度会炸毁,,<我nline-formula>
p米米l:mi>
>米米l:mo>
1米米l:mn>
,<我nline-formula>
|米米l:mo>
E米米l:mi>
|米米l:mo>
变成单数,在<我nline-formula>
r米米l:mi>
=米米l:mo>
0米米l:mn>
。因此,在这项工作我们将再一次关注<我nline-formula>
0米米l:mn>
<米米l:mo>
p米米l:mi>
<米米l:mo>
1米米l:mn>
的情况。
考虑到这些因素,我们现在应讨论能源静态点状源之间的交互模式下学习。为此,我们将计算的预期值能量算子<我nline-formula>
H米米l:mi>
的物理状态<我nline-formula>
|米米l:mo>
Φ米米l:mi>
〉米米l:mo>
,的
9- - - - - -
11]。的起点是拉格朗日密度(
1),<我nline-formula>
p米米l:mi>
=米米l:mo>
3米米l:mn>
/米米l:mo>
4米米l:mn>
,
(7)米米l:mtext>
l米米l:mi>
=米米l:mo>
β米米l:mi>
2米米l:mn>
1米米l:mn>
- - - - - -米米l:mo>
1米米l:mn>
+米米l:mo>
1米米l:mn>
3米米l:mn>
β米米l:mi>
2米米l:mn>
F米米l:mi>
μ米米l:mi>
ν米米l:mi>
2米米l:mn>
- - - - - -米米l:mo>
1米米l:mn>
24米米l:mn>
β米米l:mi>
4米米l:mn>
F米米l:mi>
μ米米l:mi>
ν米米l:mi>
F米米l:mi>
~米米l:mo>
μ米米l:mi>
ν米米l:mi>
2米米l:mn>
3米米l:mn>
/米米l:mo>
4米米l:mn>
,米米l:mo>
我们已经重新定义了前面的系数<我nline-formula>
F米米l:mi>
和<我nline-formula>
G米米l:mi>
。
正如我们在[表示
9- - - - - -
11),处理指数<我nline-formula>
3米米l:mn>
/米米l:mo>
4米米l:mn>
在表达式(
7),我们将一个辅助字段<我nline-formula>
v米米l:mi>
这样,其运动方程回馈最初的理论。因此对应的拉格朗日密度形式
(8)米米l:mtext>
l米米l:mi>
=米米l:mo>
β米米l:mi>
2米米l:mn>
- - - - - -米米l:mo>
3米米l:mn>
β米米l:mi>
2米米l:mn>
v米米l:mi>
- - - - - -米米l:mo>
v米米l:mi>
F米米l:mi>
μ米米l:mi>
ν米米l:mi>
2米米l:mn>
+米米l:mo>
v米米l:mi>
8米米l:mn>
β米米l:mi>
2米米l:mn>
F米米l:mi>
μ米米l:mi>
ν米米l:mi>
F米米l:mi>
~米米l:mo>
μ米米l:mi>
ν米米l:mi>
2米米l:mn>
- - - - - -米米l:mo>
β米米l:mi>
2米米l:mn>
4米米l:mn>
4米米l:mn>
1米米l:mn>
v米米l:mi>
3米米l:mn>
。米米l:mo>
值得草图此时正则量子化哈密顿的这一理论分析的观点。它现在可能很容易地验证正则动量<我nline-formula>
Π米米l:mi>
μ米米l:mi>
=米米l:mo>
- - - - - -米米l:mo>
4米米l:mn>
v米米l:mi>
F米米l:mi>
0米米l:mn>
μ米米l:mi>
- - - - - -米米l:mo>
1米米l:mn>
/米米l:mo>
4米米l:mn>
β米米l:mi>
2米米l:mn>
F米米l:mi>
α米米l:mi>
β米米l:mi>
F米米l:mi>
~米米l:mo>
α米米l:mi>
β米米l:mi>
F米米l:mi>
~米米l:mo>
0米米l:mn>
μ米米l:mi>
,所以一个立即识别两个主要限制<我nline-formula>
Π米米l:mi>
0米米l:mn>
=米米l:mo>
0米米l:mn>
和<我nline-formula>
p米米l:mi>
≡米米l:mo>
∂米米l:mo>
l米米l:mi>
/米米l:mo>
∂米米l:mo>
v米米l:mi>
˙米米l:mo>
=米米l:mo>
0米米l:mn>
。此外,动量<我nline-formula>
Π米米l:mi>
我米米l:mi>
=米米l:mo>
4米米l:mn>
v米米l:mi>
D米米l:mi>
我米米l:mi>
j米米l:mi>
E米米l:mi>
j米米l:mi>
。在这里<我nline-formula>
E米米l:mi>
我米米l:mi>
=米米l:mo>
F米米l:mi>
我米米l:mi>
0米米l:mn>
和<我nline-formula>
D米米l:mi>
我米米l:mi>
j米米l:mi>
=米米l:mo>
δ米米l:mi>
我米米l:mi>
j米米l:mi>
+米米l:mo>
1米米l:mn>
/米米l:mo>
β米米l:mi>
2米米l:mn>
B米米l:mi>
我米米l:mi>
B米米l:mi>
j米米l:mi>
。从这个,电场可以写成<我nline-formula>
E米米l:mi>
我米米l:mi>
=米米l:mo>
1米米l:mn>
/米米l:mo>
4米米l:mn>
v米米l:mi>
依据米米l:mi>
米米l:mo>
D米米l:mi>
δ米米l:mi>
我米米l:mi>
j米米l:mi>
依据米米l:mi>
米米l:mo>
D米米l:mi>
- - - - - -米米l:mo>
1米米l:mn>
/米米l:mo>
β米米l:mi>
2米米l:mn>
B米米l:mi>
我米米l:mi>
B米米l:mi>
j米米l:mi>
Π米米l:mi>
j米米l:mi>
。在这种情况下,规范哈密顿减少
(9)米米l:mtext>
H米米l:mi>
C米米l:mi>
=米米l:mo>
∫米米l:mo>
d米米l:mi>
2米米l:mn>
x米米l:mi>
Π米米l:mi>
我米米l:mi>
∂米米l:mo>
我米米l:mi>
一个米米l:mi>
0米米l:mn>
+米米l:mo>
1米米l:mn>
8米米l:mn>
v米米l:mi>
Π米米l:mi>
2米米l:mn>
- - - - - -米米l:mo>
β米米l:mi>
2米米l:mn>
+米米l:mo>
3米米l:mn>
β米米l:mi>
2米米l:mn>
v米米l:mi>
+米米l:mo>
2米米l:mn>
v米米l:mi>
B米米l:mi>
2米米l:mn>
+米米l:mo>
β米米l:mi>
2米米l:mn>
4米米l:mn>
4米米l:mn>
1米米l:mn>
v米米l:mi>
3米米l:mn>
- - - - - -米米l:mo>
Π米米l:mi>
·米米l:mo>
B米米l:mi>
2米米l:mn>
8米米l:mn>
v米米l:mi>
β米米l:mi>
2米米l:mn>
1米米l:mn>
+米米l:mo>
B米米l:mi>
2米米l:mn>
/米米l:mo>
γ米米l:mi>
2米米l:mn>
。米米l:mo>
接下来,我们也注意到,通过要求的主要约束<我nline-formula>
Π米米l:mi>
0米米l:mn>
及时保存,一个获得二次约束<我nline-formula>
Γ米米l:mi>
1米米l:mn>
=米米l:mo>
∂米米l:mo>
我米米l:mi>
Π米米l:mi>
我米米l:mi>
=米米l:mo>
0米米l:mn>
。同样的约束<我nline-formula>
p米米l:mi>
,我们得到辅助字段<我nline-formula>
v米米l:mi>
作为
(10)米米l:mtext>
v米米l:mi>
=米米l:mo>
1米米l:mn>
48米米l:mn>
β米米l:mi>
4米米l:mn>
依据米米l:mi>
米米l:mo>
D米米l:mi>
β米米l:mi>
2米米l:mn>
Π米米l:mi>
2米米l:mn>
依据米米l:mi>
米米l:mo>
D米米l:mi>
+米米l:mo>
β米米l:mi>
2米米l:mn>
Π米米l:mi>
2米米l:mn>
依据米米l:mi>
米米l:mo>
D米米l:mi>
2米米l:mn>
+米米l:mo>
9米米l:mn>
β米米l:mi>
8米米l:mn>
依据米米l:mi>
米米l:mo>
D米米l:mi>
2米米l:mn>
,米米l:mo>
这将被用来消除<我nline-formula>
v米米l:mi>
。我们观察到,最后一个表达式我们忽略了磁场(
9),因为它增加了任何潜在的静态计算,我们将在下面显示。按照一般程序,相应的总哈密顿生成动力学变量的时间演化<我nline-formula>
H米米l:mi>
=米米l:mo>
H米米l:mi>
C米米l:mi>
+米米l:mo>
∫米米l:mo>
d米米l:mi>
2米米l:mn>
x米米l:mi>
u米米l:mi>
0米米l:mn>
(米米l:mo>
x米米l:mi>
)米米l:mo>
Π米米l:mi>
0米米l:mn>
(米米l:mo>
x米米l:mi>
)米米l:mo>
+米米l:mo>
u米米l:mi>
1米米l:mn>
(米米l:mo>
x米米l:mi>
)米米l:mo>
Γ米米l:mi>
1米米l:mn>
(米米l:mo>
x米米l:mi>
)米米l:mo>
,在那里<我nline-formula>
u米米l:mi>
o米米l:mi>
(米米l:mo>
x米米l:mi>
)米米l:mo>
和<我nline-formula>
u米米l:mi>
1米米l:mn>
(米米l:mo>
x米米l:mi>
)米米l:mo>
利用拉格朗日乘子来实现约束。这是一个简单的验证问题<我nline-formula>
一个米米l:mi>
˙米米l:mo>
0米米l:mn>
x米米l:mi>
=米米l:mo>
一个米米l:mi>
0米米l:mn>
x米米l:mi>
,米米l:mo>
H米米l:mi>
=米米l:mo>
u米米l:mi>
0米米l:mn>
x米米l:mi>
,这是一个任意的函数。自<我nline-formula>
Π米米l:mi>
0米米l:mn>
=米米l:mo>
0米米l:mn>
总是这样,也不<我nline-formula>
一个米米l:mi>
0米米l:mn>
也不<我nline-formula>
Π米米l:mi>
0米米l:mn>
感兴趣的在描述系统,从理论可能被丢弃。因此,我们可以写
(11)米米l:mtext>
H米米l:mi>
=米米l:mo>
∫米米l:mo>
d米米l:mi>
2米米l:mn>
x米米l:mi>
w米米l:mi>
x米米l:mi>
∂米米l:mo>
我米米l:mi>
Π米米l:mi>
我米米l:mi>
+米米l:mo>
1米米l:mn>
8米米l:mn>
v米米l:mi>
Π米米l:mi>
2米米l:mn>
- - - - - -米米l:mo>
β米米l:mi>
2米米l:mn>
+米米l:mo>
3米米l:mn>
β米米l:mi>
2米米l:mn>
v米米l:mi>
+米米l:mo>
β米米l:mi>
2米米l:mn>
4米米l:mn>
4米米l:mn>
1米米l:mn>
v米米l:mi>
3米米l:mn>
,米米l:mo>
在哪里<我nline-formula>
w米米l:mi>
(米米l:mo>
x米米l:mi>
)米米l:mo>
=米米l:mo>
u米米l:mi>
1米米l:mn>
(米米l:mo>
x米米l:mi>
)米米l:mo>
- - - - - -米米l:mo>
一个米米l:mi>
0米米l:mn>
(米米l:mo>
x米米l:mi>
)米米l:mo>
和<我nline-formula>
v米米l:mi>
是由(
10)。
我们可以在这个阶段对测量条件,因此,结合约束条件<我nline-formula>
Π米米l:mi>
0米米l:mn>
=米米l:mo>
0米米l:mn>
,它呈现为一个类集。选择一个特别方便
(12)米米l:mtext>
Γ米米l:mi>
2米米l:mn>
x米米l:mi>
≡米米l:mo>
∫米米l:mo>
C米米l:mi>
ξ米米l:mi>
x米米l:mi>
d米米l:mi>
z米米l:mi>
ν米米l:mi>
一个米米l:mi>
ν米米l:mi>
z米米l:mi>
≡米米l:mo>
∫米米l:mo>
0米米l:mn>
1米米l:mn>
d米米l:mi>
λ米米l:mi>
x米米l:mi>
我米米l:mi>
一个米米l:mi>
我米米l:mi>
λ米米l:mi>
x米米l:mi>
=米米l:mo>
0米米l:mn>
,米米l:mo>
在哪里<我nline-formula>
λ米米l:mi>
(米米l:mo>
0米米l:mn>
≤米米l:mo>
λ米米l:mi>
≤米米l:mo>
1米米l:mn>
)米米l:mo>
参数描述spacelike直线路径吗<我nline-formula>
z米米l:mi>
我米米l:mi>
=米米l:mo>
ξ米米l:mi>
我米米l:mi>
+米米l:mo>
λ米米l:mi>
x米米l:mi>
- - - - - -米米l:mo>
ξ米米l:mi>
我米米l:mi>
和<我nline-formula>
ξ米米l:mi>
是一个固定的点(参考点)。我们还记得,没有普遍性的基本损失如果我们限制我们的考虑<我nline-formula>
ξ米米l:mi>
我米米l:mi>
=米米l:mo>
0米米l:mn>
。因此唯一重要的规范变量是由狄拉克支架
(13)米米l:mtext>
一个米米l:mi>
我米米l:mi>
x米米l:mi>
,米米l:mo>
Π米米l:mi>
j米米l:mi>
y米米l:mi>
∗米米l:mi>
=米米l:mo>
δ米米l:mi>
我米米l:mi>
j米米l:mi>
δ米米l:mi>
2米米l:mn>
x米米l:mi>
- - - - - -米米l:mo>
y米米l:mi>
- - - - - -米米l:mo>
∂米米l:mo>
我米米l:mi>
x米米l:mi>
∫米米l:mo>
0米米l:mn>
1米米l:mn>
d米米l:mi>
λ米米l:mi>
x米米l:mi>
我米米l:mi>
δ米米l:mi>
2米米l:mn>
λ米米l:mi>
x米米l:mi>
- - - - - -米米l:mo>
y米米l:mi>
。米米l:mo>
我们现在继续计算模型考虑的相互作用能。正如上面提到的,要做到这一点,我们需要计算的预期值能量算子<我nline-formula>
H米米l:mi>
的物理状态<我nline-formula>
Φ米米l:mi>
。狄拉克(后
26),我们写的物理状态<我nline-formula>
Φ米米l:mi>
作为
(14)米米l:mtext>
Φ米米l:mi>
≡米米l:mo>
Ψ米米l:mi>
- - - - - -米米l:mo>
y米米l:mi>
Ψ米米l:mi>
y米米l:mi>
′米米l:mi>
=米米l:mo>
ψ米米l:mi>
- - - - - -米米l:mo>
y米米l:mi>
经验值米米l:mi>
米米l:mo>
我米米l:mi>
e米米l:mi>
∫米米l:mo>
y米米l:mi>
′米米l:mi>
y米米l:mi>
d米米l:mi>
z米米l:mi>
我米米l:mi>
一个米米l:mi>
我米米l:mi>
z米米l:mi>
ψ米米l:mi>
y米米l:mi>
′米米l:mi>
0米米l:mn>
,米米l:mo>
在哪里<我nline-formula>
0米米l:mn>
物理真空状态,出现在上面的线积分表达式是沿着spacelike路径开始吗<我nline-formula>
y米米l:mi>
′米米l:mi>
到最后<我nline-formula>
y米米l:mi>
在一个固定的时间片。上述表达清楚地表明,每一个州<我nline-formula>
Φ米米l:mi>
代表一对fermion-antifermion包围云表字段的维护规范不变性。
考虑到上面的哈密顿结构,我们看到
(15)米米l:mtext>
Π米米l:mi>
我米米l:mi>
x米米l:mi>
Ψ米米l:mi>
¯米米l:mo>
y米米l:mi>
Ψ米米l:mi>
y米米l:mi>
′米米l:mi>
=米米l:mo>
Ψ米米l:mi>
¯米米l:mo>
y米米l:mi>
Ψ米米l:mi>
y米米l:mi>
′米米l:mi>
Π米米l:mi>
我米米l:mi>
x米米l:mi>
0米米l:mn>
+米米l:mo>
e米米l:mi>
∫米米l:mo>
y米米l:mi>
y米米l:mi>
′米米l:mi>
d米米l:mi>
z米米l:mi>
我米米l:mi>
δ米米l:mi>
2米米l:mn>
z米米l:mi>
- - - - - -米米l:mo>
x米米l:mi>
Φ米米l:mi>
。米米l:mo>
因此,最低修改<我nline-formula>
β米米l:mi>
2米米l:mn>
相互作用的能量可以写成
(16)米米l:mtext>
H米米l:mi>
Φ米米l:mi>
=米米l:mo>
H米米l:mi>
0米米l:mn>
+米米l:mo>
V米米l:mi>
1米米l:mn>
+米米l:mo>
V米米l:mi>
2米米l:mn>
,米米l:mo>
在哪里<我nline-formula>
H米米l:mi>
0米米l:mn>
=米米l:mo>
0米米l:mn>
H米米l:mi>
0米米l:mn>
。的<我nline-formula>
V米米l:mi>
1米米l:mn>
和<我nline-formula>
V米米l:mi>
2米米l:mn>
术语是由
(17)米米l:mtext>
V米米l:mi>
1米米l:mn>
=米米l:mo>
- - - - - -米米l:mo>
1米米l:mn>
2米米l:mn>
Φ米米l:mi>
∫米米l:mo>
d米米l:mi>
2米米l:mn>
x米米l:mi>
Π米米l:mi>
我米米l:mi>
Π米米l:mi>
我米米l:mi>
Φ米米l:mi>
,米米l:mo>
V米米l:mi>
2米米l:mn>
=米米l:mo>
- - - - - -米米l:mo>
1米米l:mn>
12米米l:mn>
β米米l:mi>
2米米l:mn>
Φ米米l:mi>
∫米米l:mo>
d米米l:mi>
2米米l:mn>
x米米l:mi>
Π米米l:mi>
4米米l:mn>
Φ米米l:mi>
。米米l:mo>
使用(
15)和我们以前的过程后,我们发现潜在的两个相反电荷,本地化<我nline-formula>
y米米l:mi>
和<我nline-formula>
y米米l:mi>
′米米l:mi>
,需要
(18)米米l:mtext>
V米米l:mi>
=米米l:mo>
e米米l:mi>
2米米l:mn>
4米米l:mn>
π米米l:mi>
日志米米l:mi>
米米l:mo>
l米米l:mi>
l米米l:mi>
0米米l:mn>
+米米l:mo>
e米米l:mi>
4米米l:mn>
192年米米l:mn>
β米米l:mi>
2米米l:mn>
π米米l:mi>
3米米l:mn>
1米米l:mn>
l米米l:mi>
2米米l:mn>
,米米l:mo>
在哪里<我nline-formula>
|米米l:mo>
y米米l:mi>
- - - - - -米米l:mo>
y米米l:mi>
′米米l:mi>
|米米l:mo>
=米米l:mo>
l米米l:mi>
和<我nline-formula>
l米米l:mi>
0米米l:mn>
是一个截止。应该进一步指出,目前截止<我nline-formula>
l米米l:mi>
0米米l:mn>
是用手把。下面我们将回到这一点。
之前结束本节是建设性的简要检查我们之前的另一种推导结果,它允许我们检查我们的程序的内部一致性。为了说明讨论,我们首先回忆
(19)米米l:mtext>
V米米l:mi>
≡米米l:mo>
e米米l:mi>
2米米l:mn>
一个米米l:mi>
0米米l:mn>
0米米l:mn>
- - - - - -米米l:mo>
一个米米l:mi>
0米米l:mn>
l米米l:mi>
,米米l:mo>
的物理标量势在哪里
(20)米米l:mtext>
一个米米l:mi>
0米米l:mn>
t米米l:mi>
,米米l:mo>
r米米l:mi>
=米米l:mo>
∫米米l:mo>
0米米l:mn>
1米米l:mn>
d米米l:mi>
λ米米l:mi>
r米米l:mi>
我米米l:mi>
E米米l:mi>
我米米l:mi>
t米米l:mi>
,米米l:mo>
λ米米l:mi>
r米米l:mi>
。米米l:mo>
这个方程是由向量gauge-invariant场表达式
(21)米米l:mtext>
一个米米l:mi>
μ米米l:mi>
x米米l:mi>
≡米米l:mo>
一个米米l:mi>
μ米米l:mi>
x米米l:mi>
+米米l:mo>
∂米米l:mo>
μ米米l:mi>
- - - - - -米米l:mo>
∫米米l:mo>
ξ米米l:mi>
x米米l:mi>
d米米l:mi>
z米米l:mi>
μ米米l:mi>
一个米米l:mi>
μ米米l:mi>
z米米l:mi>
,米米l:mo>
沿着spacelike路径的线积分的意义<我nline-formula>
ξ米米l:mi>
来<我nline-formula>
x米米l:mi>
在一个固定的时间片。这里应该再次强调,gauge-invariant变量(
21)通勤唯一第一约束(高斯定律),以这种方式显示这些字段是物理变量。
应该注意的是,目前的高斯定律理论读取
(22)米米l:mtext>
∂米米l:mo>
我米米l:mi>
Π米米l:mi>
我米米l:mi>
=米米l:mo>
J米米l:mi>
0米米l:mn>
,米米l:mo>
在哪里<我nline-formula>
Π米米l:mi>
我米米l:mi>
=米米l:mo>
4米米l:mn>
v米米l:mi>
E米米l:mi>
我米米l:mi>
和<我nline-formula>
v米米l:mi>
是由(
10)。注意,我们包括外部电流<我nline-formula>
J米米l:mi>
0米米l:mn>
代表外部电荷的存在。因为我们的兴趣这是估计的最低修正库仑能量,我们将只保留主要的二次项表达式(
22)。在这种情况下,<我nline-formula>
J米米l:mi>
0米米l:mn>
(米米l:mo>
r米米l:mi>
)米米l:mo>
=米米l:mo>
e米米l:mi>
δ米米l:mi>
2米米l:mn>
r米米l:mi>
,电场减少
(23)米米l:mtext>
E米米l:mi>
=米米l:mo>
3米米l:mn>
β米米l:mi>
e米米l:mi>
2米米l:mn>
π米米l:mi>
1米米l:mn>
e米米l:mi>
/米米l:mo>
2米米l:mn>
π米米l:mi>
2米米l:mn>
+米米l:mo>
e米米l:mi>
/米米l:mo>
2米米l:mn>
π米米l:mi>
4米米l:mn>
+米米l:mo>
9米米l:mn>
β米米l:mi>
2米米l:mn>
r米米l:mi>
4米米l:mn>
r米米l:mi>
^米米l:mo>
。米米l:mo>
使用(
23),我们可以表达(
20.),
(24)米米l:mtext>
一个米米l:mi>
0米米l:mn>
t米米l:mi>
,米米l:mo>
r米米l:mi>
=米米l:mo>
- - - - - -米米l:mo>
e米米l:mi>
2米米l:mn>
π米米l:mi>
r米米l:mi>
∫米米l:mo>
0米米l:mn>
1米米l:mn>
d米米l:mi>
λ米米l:mi>
1米米l:mn>
λ米米l:mi>
2米米l:mn>
+米米l:mo>
一个米米l:mi>
2米米l:mn>
,米米l:mo>
在哪里<我nline-formula>
一个米米l:mi>
2米米l:mn>
=米米l:mo>
e米米l:mi>
/米米l:mo>
2米米l:mn>
π米米l:mi>
β米米l:mi>
2米米l:mn>
(米米l:mo>
1米米l:mn>
/米米l:mo>
3米米l:mn>
r米米l:mi>
2米米l:mn>
)米米l:mo>
。因此,我们可以写
(25)米米l:mtext>
一个米米l:mi>
0米米l:mn>
t米米l:mi>
,米米l:mo>
r米米l:mi>
=米米l:mo>
- - - - - -米米l:mo>
e米米l:mi>
4米米l:mn>
π米米l:mi>
日志米米l:mi>
米米l:mo>
l米米l:mi>
l米米l:mi>
0米米l:mn>
- - - - - -米米l:mo>
e米米l:mi>
4米米l:mn>
192年米米l:mn>
π米米l:mi>
3米米l:mn>
β米米l:mi>
2米米l:mn>
1米米l:mn>
l米米l:mi>
2米米l:mn>
,米米l:mo>
在截止<我nline-formula>
l米米l:mi>
0米米l:mn>
是由<我nline-formula>
l米米l:mi>
0米米l:mn>
=米米l:mo>
e米米l:mi>
/米米l:mo>
2米米l:mn>
3米米l:mn>
π米米l:mi>
β米米l:mi>
。注意,与先前的计算,截止是完全确定的。
因此,采用(
19),最后我们得到潜在的一双静态点状相反电荷位于<我nline-formula>
0米米l:mn>
和<我nline-formula>
l米米l:mi>
,
(26)米米l:mtext>
V米米l:mi>
=米米l:mo>
e米米l:mi>
2米米l:mn>
4米米l:mn>
π米米l:mi>
日志米米l:mi>
米米l:mo>
l米米l:mi>
l米米l:mi>
0米米l:mn>
+米米l:mo>
e米米l:mi>
4米米l:mn>
192年米米l:mn>
π米米l:mi>
3米米l:mn>
β米米l:mi>
2米米l:mn>
1米米l:mn>
l米米l:mi>
2米米l:mn>
,米米l:mo>
减去后自身能量。
一个立即看到Born-Infeld-like电动式(2 + 1)维也有着丰富的结构反映在其远程修正库仑势。
年代ec><年代ec id="sec3">
3所示。Euler-Heisenberg-Like电动力学
3.1。阿贝耳Pagels-Tomboulis模型
现在我们将讨论静态点状源之间的相互作用能的交换形式Pagels-Tomboulis-like模型(
15]。继续以同样的方式作为我们在前一节中我们将计算的预期值能量算子<我nline-formula>
H米米l:mi>
的物理状态<我nline-formula>
Φ米米l:mi>
。我们开始讨论通过考虑
(27)米米l:mtext>
l米米l:mi>
=米米l:mo>
- - - - - -米米l:mo>
1米米l:mn>
4米米l:mn>
- - - - - -米米l:mo>
F米米l:mi>
μ米米l:mi>
ν米米l:mi>
F米米l:mi>
μ米米l:mi>
ν米米l:mi>
2米米l:mn>
Λ米米l:mi>
4米米l:mn>
2米米l:mn>
δ米米l:mi>
F米米l:mi>
μ米米l:mi>
ν米米l:mi>
F米米l:mi>
μ米米l:mi>
ν米米l:mi>
,米米l:mo>
在哪里<我nline-formula>
Λ米米l:mi>
是一个尺寸,<我nline-formula>
δ米米l:mi>
是一个无量纲的常数。接下来,(
27)可以书面形式或者
(28)米米l:mtext>
l米米l:mi>
=米米l:mo>
- - - - - -米米l:mo>
1米米l:mn>
4米米l:mn>
F米米l:mi>
μ米米l:mi>
ν米米l:mi>
F米米l:mi>
μ米米l:mi>
ν米米l:mi>
- - - - - -米米l:mo>
δ米米l:mi>
2米米l:mn>
F米米l:mi>
μ米米l:mi>
ν米米l:mi>
F米米l:mi>
μ米米l:mi>
ν米米l:mi>
ln米米l:mi>
米米l:mo>
- - - - - -米米l:mo>
F米米l:mi>
μ米米l:mi>
ν米米l:mi>
F米米l:mi>
μ米米l:mi>
ν米米l:mi>
2米米l:mn>
Λ米米l:mi>
4米米l:mn>
,米米l:mo>
让我们用最后一行在哪里<我nline-formula>
2米米l:mn>
δ米米l:mi>
ln米米l:mi>
米米l:mo>
- - - - - -米米l:mo>
F米米l:mi>
μ米米l:mi>
ν米米l:mi>
F米米l:mi>
μ米米l:mi>
ν米米l:mi>
/米米l:mo>
2米米l:mn>
Λ米米l:mi>
4米米l:mn>
≪米米l:mo>
1米米l:mn>
。应该强调,这种交换Pagels-Tomboulis-like模型的版本有其效力仅限于电动式主导配置,为
(29)米米l:mtext>
F米米l:mi>
μ米米l:mi>
ν米米l:mi>
F米米l:mi>
μ米米l:mi>
ν米米l:mi>
=米米l:mo>
- - - - - -米米l:mo>
2米米l:mn>
E米米l:mi>
2米米l:mn>
- - - - - -米米l:mo>
B米米l:mi>
2米米l:mn>
<米米l:mo>
0米米l:mn>
。米米l:mo>
同样重要的是观察,在一个纯粹的磁场情况下,我们的结果表达方程(
28)将受到一个矛盾,因为会出现负数量的对数。在纯电动或electric-dominating情况,<我nline-formula>
F米米l:mi>
2米米l:mn>
<米米l:mo>
0米米l:mn>
,然后不存在的问题。事实上,我们实际上是兴趣计算静电相互作用和目前的模型与条件<我nline-formula>
F米米l:mi>
2米米l:mn>
<米米l:mo>
0米米l:mn>
适合我们的目的。
然而,应该注意的是,这个表达式中遇到类似于Euler-Heisenberg-like电动力学在强大的领域
11]。我们因此获得一个新的有效的交换模型之间的等价。尽管,为了把我们的讨论背景是有用的总结分析前面描述的相关方面(
11]。因此,我们的第一个任务是引入一个辅助字段,<我nline-formula>
ξ米米l:mi>
为了处理在右边第二项(
28)。这使我们能够编写有效的拉格朗日密度
(30)米米l:mtext>
l米米l:mi>
=米米l:mo>
- - - - - -米米l:mo>
1米米l:mn>
4米米l:mn>
α米米l:mi>
1米米l:mn>
F米米l:mi>
μ米米l:mi>
ν米米l:mi>
F米米l:mi>
μ米米l:mi>
ν米米l:mi>
- - - - - -米米l:mo>
α米米l:mi>
2米米l:mn>
F米米l:mi>
μ米米l:mi>
ν米米l:mi>
F米米l:mi>
μ米米l:mi>
ν米米l:mi>
2米米l:mn>
,米米l:mo>
在哪里<我nline-formula>
α米米l:mi>
1米米l:mn>
=米米l:mo>
1米米l:mn>
- - - - - -米米l:mo>
2米米l:mn>
δ米米l:mi>
1米米l:mn>
+米米l:mo>
ln米米l:mi>
米米l:mo>
ξ米米l:mi>
和<我nline-formula>
α米米l:mi>
2米米l:mn>
=米米l:mo>
- - - - - -米米l:mo>
δ米米l:mi>
ξ米米l:mi>
/米米l:mo>
4米米l:mn>
Λ米米l:mi>
4米米l:mn>
。
类似地,操纵的二次项(
30.)我们引入一个辅助字段,<我nline-formula>
η米米l:mi>
。通过这种方式,然后我们
(31)米米l:mtext>
l米米l:mi>
=米米l:mo>
- - - - - -米米l:mo>
1米米l:mn>
4米米l:mn>
σ米米l:mi>
F米米l:mi>
μ米米l:mi>
ν米米l:mi>
F米米l:mi>
μ米米l:mi>
ν米米l:mi>
+米米l:mo>
1米米l:mn>
64年米米l:mn>
α米米l:mi>
2米米l:mn>
σ米米l:mi>
- - - - - -米米l:mo>
α米米l:mi>
1米米l:mn>
2米米l:mn>
,米米l:mo>
在哪里<我nline-formula>
σ米米l:mi>
=米米l:mo>
α米米l:mi>
1米米l:mn>
+米米l:mo>
4米米l:mn>
α米米l:mi>
2米米l:mn>
η米米l:mi>
。
我们现在在一个位置来计算能量的期望值算子<我nline-formula>
H米米l:mi>
的物理状态<我nline-formula>
|米米l:mo>
Φ米米l:mi>
〉米米l:mo>
。这个计算收益就像在前一节中。有了这个观点,正则动量阅读<我nline-formula>
Π米米l:mi>
μ米米l:mi>
=米米l:mo>
- - - - - -米米l:mo>
σ米米l:mi>
F米米l:mi>
0米米l:mn>
μ米米l:mi>
,一旦我们认识到两个主要限制<我nline-formula>
Π米米l:mi>
0米米l:mn>
=米米l:mo>
0米米l:mn>
和<我nline-formula>
P米米l:mi>
σ米米l:mi>
≡米米l:mo>
∂米米l:mo>
l米米l:mi>
/米米l:mo>
∂米米l:mo>
σ米米l:mi>
˙米米l:mo>
=米米l:mo>
0米米l:mn>
。因此,规范哈密顿表示为
(32)米米l:mtext>
H米米l:mi>
C米米l:mi>
=米米l:mo>
∫米米l:mo>
d米米l:mi>
2米米l:mn>
x米米l:mi>
Π米米l:mi>
我米米l:mi>
∂米米l:mo>
我米米l:mi>
一个米米l:mi>
0米米l:mn>
+米米l:mo>
1米米l:mn>
2米米l:mn>
σ米米l:mi>
Π米米l:mi>
2米米l:mn>
+米米l:mo>
σ米米l:mi>
2米米l:mn>
B米米l:mi>
2米米l:mn>
- - - - - -米米l:mo>
1米米l:mn>
64年米米l:mn>
α米米l:mi>
2米米l:mn>
σ米米l:mi>
- - - - - -米米l:mo>
α米米l:mi>
1米米l:mn>
2米米l:mn>
。米米l:mo>
时间保护的主要约束<我nline-formula>
Π米米l:mi>
0米米l:mn>
收益率的二次约束<我nline-formula>
Γ米米l:mi>
1米米l:mn>
≡米米l:mo>
∂米米l:mo>
我米米l:mi>
Π米米l:mi>
我米米l:mi>
=米米l:mo>
0米米l:mn>
。同样的<我nline-formula>
P米米l:mi>
σ米米l:mi>
约束收益率没有进一步约束,就决定了<我nline-formula>
σ米米l:mi>
。在这种情况下,<我nline-formula>
σ米米l:mi>
是由
(33)米米l:mtext>
σ米米l:mi>
=米米l:mo>
1米米l:mn>
- - - - - -米米l:mo>
2米米l:mn>
δ米米l:mi>
1米米l:mn>
+米米l:mo>
ln米米l:mi>
米米l:mo>
ξ米米l:mi>
+米米l:mo>
4米米l:mn>
δ米米l:mi>
B米米l:mi>
2米米l:mn>
Λ米米l:mi>
4米米l:mn>
ξ米米l:mi>
1米米l:mn>
+米米l:mo>
12米米l:mn>
δ米米l:mi>
Π米米l:mi>
2米米l:mn>
Λ米米l:mi>
4米米l:mn>
ξ米米l:mi>
1米米l:mn>
- - - - - -米米l:mo>
2米米l:mn>
δ米米l:mi>
1米米l:mn>
+米米l:mo>
ln米米l:mi>
米米l:mo>
ξ米米l:mi>
+米米l:mo>
4米米l:mn>
δ米米l:mi>
B米米l:mi>
2米米l:mn>
/米米l:mo>
Λ米米l:mi>
4米米l:mn>
ξ米米l:mi>
3米米l:mn>
。米米l:mo>
因此,我们获得
(34)米米l:mtext>
H米米l:mi>
C米米l:mi>
=米米l:mo>
∫米米l:mo>
d米米l:mi>
2米米l:mn>
x米米l:mi>
Π米米l:mi>
我米米l:mi>
∂米米l:mo>
我米米l:mi>
一个米米l:mi>
0米米l:mn>
+米米l:mo>
1米米l:mn>
2米米l:mn>
Π米米l:mi>
2米米l:mn>
+米米l:mo>
δ米米l:mi>
1米米l:mn>
+米米l:mo>
日志米米l:mi>
米米l:mo>
ξ米米l:mi>
Π米米l:mi>
2米米l:mn>
- - - - - -米米l:mo>
12米米l:mn>
δ米米l:mi>
ξ米米l:mi>
Λ米米l:mi>
4米米l:mn>
Π米米l:mi>
4米米l:mn>
。米米l:mo>
正如在前一节中,我们忽略了磁场(
34),因为它增加了潜在的静态计算。接下来,需要的主要约束<我nline-formula>
P米米l:mi>
ξ米米l:mi>
及时保存,一个获得辅助字段<我nline-formula>
ξ米米l:mi>
。在这种情况下<我nline-formula>
ξ米米l:mi>
=米米l:mo>
Λ米米l:mi>
4米米l:mn>
/米米l:mo>
12米米l:mn>
Π米米l:mi>
2米米l:mn>
。因此,我们得到
(35)米米l:mtext>
H米米l:mi>
C米米l:mi>
=米米l:mo>
∫米米l:mo>
d米米l:mi>
2米米l:mn>
x米米l:mi>
Π米米l:mi>
我米米l:mi>
∂米米l:mo>
我米米l:mi>
一个米米l:mi>
0米米l:mn>
+米米l:mo>
1米米l:mn>
2米米l:mn>
1米米l:mn>
+米米l:mo>
16米米l:mn>
3米米l:mn>
δ米米l:mi>
Π米米l:mi>
2米米l:mn>
- - - - - -米米l:mo>
96年米米l:mn>
δ米米l:mi>
Λ米米l:mi>
4米米l:mn>
Π米米l:mi>
4米米l:mn>
。米米l:mo>
总(一级),对应的哈密顿产生的时间演化的动力学变量<我nline-formula>
H米米l:mi>
=米米l:mo>
H米米l:mi>
C米米l:mi>
+米米l:mo>
∫米米l:mo>
d米米l:mi>
2米米l:mn>
x米米l:mi>
u米米l:mi>
0米米l:mn>
(米米l:mo>
x米米l:mi>
)米米l:mo>
Π米米l:mi>
0米米l:mn>
(米米l:mo>
x米米l:mi>
)米米l:mo>
+米米l:mo>
u米米l:mi>
1米米l:mn>
(米米l:mo>
x米米l:mi>
)米米l:mo>
Γ米米l:mi>
1米米l:mn>
(米米l:mo>
x米米l:mi>
)米米l:mo>
,在那里<我nline-formula>
u米米l:mi>
o米米l:mi>
(米米l:mo>
x米米l:mi>
)米米l:mo>
和<我nline-formula>
u米米l:mi>
1米米l:mn>
(米米l:mo>
x米米l:mi>
)米米l:mo>
利用拉格朗日乘子来实现约束。此外,它遵循从这哈密顿<我nline-formula>
一个米米l:mi>
˙米米l:mo>
0米米l:mn>
x米米l:mi>
=米米l:mo>
一个米米l:mi>
0米米l:mn>
x米米l:mi>
,米米l:mo>
H米米l:mi>
=米米l:mo>
u米米l:mi>
0米米l:mn>
x米米l:mi>
,这是完全任意函数。自<我nline-formula>
Π米米l:mi>
0米米l:mn>
=米米l:mo>
0米米l:mn>
总是,我们丢弃<我nline-formula>
一个米米l:mi>
0米米l:mn>
和<我nline-formula>
Π米米l:mi>
0米米l:mn>
从理论。因此,现在给出哈密顿
(36)米米l:mtext>
H米米l:mi>
=米米l:mo>
∫米米l:mo>
d米米l:mi>
2米米l:mn>
x米米l:mi>
w米米l:mi>
x米米l:mi>
∂米米l:mo>
我米米l:mi>
Π米米l:mi>
我米米l:mi>
+米米l:mo>
1米米l:mn>
2米米l:mn>
1米米l:mn>
+米米l:mo>
16米米l:mn>
3米米l:mn>
δ米米l:mi>
Π米米l:mi>
2米米l:mn>
- - - - - -米米l:mo>
96年米米l:mn>
δ米米l:mi>
Λ米米l:mi>
4米米l:mn>
Π米米l:mi>
4米米l:mn>
,米米l:mo>
在哪里<我nline-formula>
w米米l:mi>
(米米l:mo>
x米米l:mi>
)米米l:mo>
=米米l:mo>
u米米l:mi>
1米米l:mn>
(米米l:mo>
x米米l:mi>
)米米l:mo>
- - - - - -米米l:mo>
一个米米l:mi>
0米米l:mn>
(米米l:mo>
x米米l:mi>
)米米l:mo>
。
我们可以评估的相互作用能模仿我们所做的。这就意味着静态可能位于两种截然相反的指控<我nline-formula>
y米米l:mi>
′米米l:mi>
和<我nline-formula>
y米米l:mi>
可以写成
(37)米米l:mtext>
V米米l:mi>
=米米l:mo>
e米米l:mi>
2米米l:mn>
4米米l:mn>
π米米l:mi>
1米米l:mn>
- - - - - -米米l:mo>
16米米l:mn>
3米米l:mn>
δ米米l:mi>
日志米米l:mi>
米米l:mo>
l米米l:mi>
l米米l:mi>
~米米l:mo>
0米米l:mn>
+米米l:mo>
12米米l:mn>
e米米l:mi>
4米米l:mn>
π米米l:mi>
3米米l:mn>
δ米米l:mi>
Λ米米l:mi>
4米米l:mn>
1米米l:mn>
l米米l:mi>
2米米l:mn>
,米米l:mo>
在哪里<我nline-formula>
|米米l:mo>
y米米l:mi>
- - - - - -米米l:mo>
y米米l:mi>
′米米l:mi>
|米米l:mo>
=米米l:mo>
l米米l:mi>
和<我nline-formula>
l米米l:mi>
~米米l:mo>
0米米l:mn>
是一个截止。它是简单的检查,在极限<我nline-formula>
δ米米l:mi>
=米米l:mo>
0米米l:mn>
表达式(
37)减少了库仑势的两个空间维度。然而,对于<我nline-formula>
δ米米l:mi>
<米米l:mo>
3米米l:mn>
/米米l:mo>
16米米l:mn>
,广义的静态配置文件Born-Infeld Pagels-Tomboulis-like电动力学是等价的。
在这里,一个有趣的事出来。值得强调的是,之前的静态电位剖面依赖于指数在右边第二项(
30.)。换句话说,我们称之为注意这样一个事实:这个词的指数<我nline-formula>
F米米l:mi>
μ米米l:mi>
ν米米l:mi>
F米米l:mi>
μ米米l:mi>
ν米米l:mi>
2米米l:mn>
正是<我nline-formula>
2米米l:mn>
。事实上,在我们以前的工作(
25),我们认为是进而有效模型与指数1/2,发现一个完全不同的结果比相应的指数<我nline-formula>
2米米l:mn>
。这需要复议的具体价值指数之间的连接和相应的潜力,我们要说明下一小节。
年代ec><年代ec id="sec3.2">
3.2。相关的非线性模型
正如我们已经提到的,我们下一个任务是使用我们之前程序为了检查的价值指数之间的联系和潜在的性质。的对这个问题的兴趣出现规模对称破坏和约束之间的联系(
25,
27- - - - - -
29日),以及从一个循环为量子色有效的行动,在这个新的量子色真空就像一个电介质和导致监禁
17]。
让我们开始考虑通过考虑以下三维拉格朗日密度:
(38)米米l:mtext>
l米米l:mi>
=米米l:mo>
- - - - - -米米l:mo>
1米米l:mn>
4米米l:mn>
F米米l:mi>
μ米米l:mi>
ν米米l:mi>
F米米l:mi>
μ米米l:mi>
ν米米l:mi>
- - - - - -米米l:mo>
米米米l:mi>
- - - - - -米米l:mo>
F米米l:mi>
μ米米l:mi>
ν米米l:mi>
F米米l:mi>
μ米米l:mi>
ν米米l:mi>
p米米l:mi>
,米米l:mo>
在哪里<我nline-formula>
米米米l:mi>
不断有<我nline-formula>
米米米l:mi>
一个米米l:mi>
年代米米l:mi>
年代米米l:mi>
3米米l:mn>
1米米l:mn>
- - - - - -米米l:mo>
p米米l:mi>
维度的自然单位。正如已经表达了我们仅限于域<我nline-formula>
0米米l:mn>
<米米l:mo>
p米米l:mi>
<米米l:mo>
1米米l:mn>
。
根据我们的程序中,我们将引入一个辅助字段,<我nline-formula>
v米米l:mi>
拉格朗日,处理指数(
38)。表示在这一领域方面,拉格朗日(
38)的形式
(39)米米l:mtext>
l米米l:mi>
=米米l:mo>
- - - - - -米米l:mo>
1米米l:mn>
4米米l:mn>
1米米l:mn>
- - - - - -米米l:mo>
4米米l:mn>
米米米l:mi>
p米米l:mi>
1米米l:mn>
- - - - - -米米l:mo>
p米米l:mi>
F米米l:mi>
μ米米l:mi>
ν米米l:mi>
F米米l:mi>
μ米米l:mi>
ν米米l:mi>
- - - - - -米米l:mo>
米米米l:mi>
1米米l:mn>
- - - - - -米米l:mo>
p米米l:mi>
1米米l:mn>
/米米l:mo>
1米米l:mn>
- - - - - -米米l:mo>
p米米l:mi>
1米米l:mn>
v米米l:mi>
p米米l:mi>
/米米l:mo>
1米米l:mn>
- - - - - -米米l:mo>
p米米l:mi>
。米米l:mo>
通过引入辅助字段<我nline-formula>
1米米l:mn>
/米米l:mo>
V米米l:mi>
≡米米l:mo>
1米米l:mn>
- - - - - -米米l:mo>
4米米l:mn>
米米米l:mi>
p米米l:mi>
/米米l:mo>
1米米l:mn>
- - - - - -米米l:mo>
p米米l:mi>
v米米l:mi>
表达式(
39),那么就
(40)米米l:mtext>
l米米l:mi>
=米米l:mo>
- - - - - -米米l:mo>
1米米l:mn>
4米米l:mn>
1米米l:mn>
V米米l:mi>
F米米l:mi>
μ米米l:mi>
ν米米l:mi>
F米米l:mi>
μ米米l:mi>
ν米米l:mi>
- - - - - -米米l:mo>
米米米l:mi>
1米米l:mn>
/米米l:mo>
1米米l:mn>
- - - - - -米米l:mo>
p米米l:mi>
1米米l:mn>
- - - - - -米米l:mo>
p米米l:mi>
4米米l:mn>
p米米l:mi>
p米米l:mi>
/米米l:mo>
1米米l:mn>
- - - - - -米米l:mo>
p米米l:mi>
V米米l:mi>
V米米l:mi>
- - - - - -米米l:mo>
1米米l:mn>
p米米l:mi>
/米米l:mo>
1米米l:mn>
- - - - - -米米l:mo>
p米米l:mi>
。米米l:mo>
这个新的有效的理论为我们提供了一个合适的起点,研究相互作用能。为了这个目的,我们首先观察正则动量阅读<我nline-formula>
Π米米l:mi>
μ米米l:mi>
=米米l:mo>
- - - - - -米米l:mo>
1米米l:mn>
/米米l:mo>
V米米l:mi>
F米米l:mi>
0米米l:mn>
μ米米l:mi>
产生两个主要限制<我nline-formula>
Π米米l:mi>
0米米l:mn>
=米米l:mo>
0米米l:mn>
和<我nline-formula>
P米米l:mi>
v米米l:mi>
=米米l:mo>
0米米l:mn>
。规范化是哈密顿
(41)米米l:mtext>
H米米l:mi>
C米米l:mi>
=米米l:mo>
∫米米l:mo>
d米米l:mi>
2米米l:mn>
x米米l:mi>
Π米米l:mi>
我米米l:mi>
∂米米l:mo>
我米米l:mi>
一个米米l:mi>
0米米l:mn>
- - - - - -米米l:mo>
V米米l:mi>
2米米l:mn>
Π米米l:mi>
我米米l:mi>
Π米米l:mi>
我米米l:mi>
+米米l:mo>
1米米l:mn>
4米米l:mn>
V米米l:mi>
F米米l:mi>
我米米l:mi>
j米米l:mi>
F米米l:mi>
我米米l:mi>
j米米l:mi>
+米米l:mo>
米米米l:mi>
1米米l:mn>
/米米l:mo>
1米米l:mn>
- - - - - -米米l:mo>
p米米l:mi>
1米米l:mn>
- - - - - -米米l:mo>
p米米l:mi>
4米米l:mn>
p米米l:mi>
p米米l:mi>
/米米l:mo>
1米米l:mn>
- - - - - -米米l:mo>
p米米l:mi>
V米米l:mi>
V米米l:mi>
- - - - - -米米l:mo>
1米米l:mn>
p米米l:mi>
/米米l:mo>
1米米l:mn>
- - - - - -米米l:mo>
p米米l:mi>
。米米l:mo>
时间保护的主要约束<我nline-formula>
Π米米l:mi>
0米米l:mn>
导致二次约束<我nline-formula>
Γ米米l:mi>
1米米l:mn>
≡米米l:mo>
∂米米l:mo>
我米米l:mi>
Π米米l:mi>
我米米l:mi>
=米米l:mo>
0米米l:mn>
。同样,约束<我nline-formula>
P米米l:mi>
v米米l:mi>
,我们得到辅助字段,<我nline-formula>
V米米l:mi>
满足方程
(42)米米l:mtext>
V米米l:mi>
2米米l:mn>
p米米l:mi>
- - - - - -米米l:mo>
1米米l:mn>
- - - - - -米米l:mo>
1米米l:mn>
2米米l:mn>
1米米l:mn>
- - - - - -米米l:mo>
p米米l:mi>
米米米l:mi>
p米米l:mi>
Π米米l:mi>
2米米l:mn>
1米米l:mn>
- - - - - -米米l:mo>
p米米l:mi>
V米米l:mi>
- - - - - -米米l:mo>
1米米l:mn>
=米米l:mo>
0米米l:mn>
。米米l:mo>
显然,知道的显式形式<我nline-formula>
V米米l:mi>
我们必须选择<我nline-formula>
p米米l:mi>
。为了这样做,我们考虑将局限于<我nline-formula>
p米米l:mi>
=米米l:mo>
1米米l:mn>
/米米l:mo>
2米米l:mn>
和<我nline-formula>
p米米l:mi>
=米米l:mo>
3米米l:mn>
/米米l:mo>
4米米l:mn>
用例。
遵循相同的步骤在前面的小节中,扩展的哈密顿产生翻译然后读取
(43)米米l:mtext>
H米米l:mi>
=米米l:mo>
∫米米l:mo>
d米米l:mi>
2米米l:mn>
x米米l:mi>
w米米l:mi>
x米米l:mi>
∂米米l:mo>
我米米l:mi>
Π米米l:mi>
我米米l:mi>
+米米l:mo>
V米米l:mi>
2米米l:mn>
Π米米l:mi>
2米米l:mn>
+米米l:mo>
米米米l:mi>
1米米l:mn>
/米米l:mo>
1米米l:mn>
- - - - - -米米l:mo>
p米米l:mi>
1米米l:mn>
- - - - - -米米l:mo>
p米米l:mi>
4米米l:mn>
p米米l:mi>
p米米l:mi>
/米米l:mo>
1米米l:mn>
- - - - - -米米l:mo>
p米米l:mi>
V米米l:mi>
V米米l:mi>
- - - - - -米米l:mo>
1米米l:mn>
p米米l:mi>
/米米l:mo>
1米米l:mn>
- - - - - -米米l:mo>
p米米l:mi>
,米米l:mo>
在哪里<我nline-formula>
w米米l:mi>
(米米l:mo>
x米米l:mi>
)米米l:mo>
=米米l:mo>
u米米l:mi>
1米米l:mn>
(米米l:mo>
x米米l:mi>
)米米l:mo>
- - - - - -米米l:mo>
一个米米l:mi>
0米米l:mn>
(米米l:mo>
x米米l:mi>
)米米l:mo>
和辅助字段<我nline-formula>
V米米l:mi>
满足(
42)。
接下来,因为我们的主要动机是计算静态潜力模型考虑,我们应当采取相同的规范固定条件是在前一节中使用。因此,基本狄拉克支架是由表达式(
36)。
我们现在拥有的所有信息需要计算这一理论的势能。要做到这一点,我们将使用gauge-invariant标量势由表达式(提供
19)。
上面的讨论可以看出,高斯定律的形式
(44)米米l:mtext>
∇米米l:mo>
·米米l:mo>
Π米米l:mi>
=米米l:mo>
0米米l:mn>
,米米l:mo>
在哪里<我nline-formula>
Π米米l:mi>
是由
(45)米米l:mtext>
Π米米l:mi>
=米米l:mo>
1米米l:mn>
V米米l:mi>
E米米l:mi>
。米米l:mo>
再一次,我们看到,<我nline-formula>
J米米l:mi>
0米米l:mn>
t米米l:mi>
,米米l:mo>
r米米l:mi>
=米米l:mo>
e米米l:mi>
δ米米l:mi>
2米米l:mn>
r米米l:mi>
,<我nline-formula>
Π米米l:mi>
场沿径向方向,是谎言<我nline-formula>
Π米米l:mi>
=米米l:mo>
e米米l:mi>
/米米l:mo>
2米米l:mn>
π米米l:mi>
r米米l:mi>
r米米l:mi>
^米米l:mo>
。利用这个结果,我们发现电场,<我nline-formula>
p米米l:mi>
=米米l:mo>
1米米l:mn>
/米米l:mo>
2米米l:mn>
,减少了
(46)米米l:mtext>
E米米l:mi>
=米米l:mo>
问米米l:mi>
r米米l:mi>
1米米l:mn>
+米米l:mo>
2米米l:mn>
米米米l:mi>
问米米l:mi>
r米米l:mi>
r米米l:mi>
^米米l:mo>
。米米l:mo>
然而,对于<我nline-formula>
p米米l:mi>
=米米l:mo>
3米米l:mn>
/米米l:mo>
4米米l:mn>
,电场
(47)米米l:mtext>
E米米l:mi>
=米米l:mo>
问米米l:mi>
r米米l:mi>
1米米l:mn>
+米米l:mo>
9米米l:mn>
2米米l:mn>
2米米l:mn>
米米米l:mi>
2米米l:mn>
问米米l:mi>
r米米l:mi>
±米米l:mo>
9米米l:mn>
2米米l:mn>
2米米l:mn>
米米米l:mi>
2米米l:mn>
问米米l:mi>
r米米l:mi>
1米米l:mn>
+米米l:mo>
4米米l:mn>
9米米l:mn>
2米米l:mn>
问米米l:mi>
米米米l:mi>
2米米l:mn>
1米米l:mn>
r米米l:mi>
r米米l:mi>
^米米l:mo>
。米米l:mo>
最后,过程类似于前一节中使用,使我们能够获得静态可能位于两种截然相反的指控<我nline-formula>
0米米l:mn>
和<我nline-formula>
l米米l:mi>
。为<我nline-formula>
p米米l:mi>
=米米l:mo>
1米米l:mn>
/米米l:mo>
2米米l:mn>
,静态潜力
(48)米米l:mtext>
V米米l:mi>
=米米l:mo>
e米米l:mi>
2米米l:mn>
4米米l:mn>
π米米l:mi>
ln米米l:mi>
米米l:mo>
l米米l:mi>
l米米l:mi>
- - - - - -米米l:mo>
0米米l:mn>
+米米l:mo>
e米米l:mi>
米米米l:mi>
2米米l:mn>
l米米l:mi>
,米米l:mo>
在哪里<我nline-formula>
l米米l:mi>
- - - - - -米米l:mo>
0米米l:mn>
是一个截止。上述潜在的概要文件是类似于一个,不同的方法,对杨振宁米尔斯和Born-Infeld术语(
25]。
然而,对于<我nline-formula>
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17]。
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4所示。最后的评论
让我们总结一下我们的工作。使用gauge-invariant但路径依赖变量形式,计算静态潜力三个不同的三维理论模型。再次,正确识别的物理自由度已经基本理解物理隐藏在评估理论。结果表明:广义Born-Infeld和Pagels-Tomboulis电动力学是等价的。这样,我们提供了一个新的有效的模型之间的联系。有趣的是,对于Euler-Heisenberg-like电动力学相互作用能包含一个线性的潜力,导致静电荷的监禁。值得强调的是在这个阶段,这种线性获得潜在的交换理论。最后,考虑到目前的框架的好处是提供不同模型之间的统一。
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相互竞争的利益
作者宣称没有利益冲突。
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确认
会长Patricio Gaete部分由Fondecyt(智利)拨款1130426,四面八方基底FB 0821。会长Patricio Gaete场论集团也希望感谢CBPF的款待。
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