王牌 土木工程的发展 1687 - 8094 1687 - 8086 Hindawi 10.1155 / 2020/8452701 8452701 研究文章 试验研究回采顺序和颗粒分级的影响在侧压Nonpillar分段崩落法开采 刘 杨 1 https://orcid.org/0000 - 0002 - 0885 - 775 x 他 Rongxing 1 任 Fengyu 1 曹 简历 1 张 城东街 2 周 宿州农村 1 刘 欢 1 李 广绘 1 张 京 1 Sharifzadeh Mostafa 1 资源与土木工程学院 东北大学 沈阳110819 中国 neu.edu.cn 2 研究所的开采和煤炭 内蒙古科技大学 014010年包头 中国 imust.cn 2020年 28 5 2020年 2020年 16 12 2019年 02 05年 2020年 28 5 2020年 2020年 版权©2020杨刘et al。 这是一个开放的文章在知识共享归属许可下发布的,它允许无限制的使用,分布和繁殖在任何媒介,提供最初的工作是正确的引用。

在这项研究中,采用相似物理模型进行了调查侧向压力的变化规律在不同回采顺序和颗粒各类矿石和绘画在实验中被用来模拟开采过程。在极限平衡状态下,侧向压力的值与深度的增加呈指数增加细粒度的媒体,和侧压的增长率逐渐随着颗粒媒体的深度的增加而减少。然后,实验结果表明,侧向压力的分布规律是分为三个部分,即绘画影响地区,上降区,中央增长领域。的高度分离提取区(IEZ)增加,画的范围影响地区和上层下行区增加,而中央增长领域的范围减少。IEZ高度不变的情况下,更多的减速比和绘画影响的范围区域可能出现在下盘。增加drawpoints之间的空间和细粒度的分级是一个有效的方法来控制还原速度的侧压力影响地区,而上述部分的范围保持稳定。此外,侧压力的平均值均呈增长趋势的颗粒分级减少相同数量的铁矿石。

中国国家自然科学基金 51534003 中国国家基础研究计划(973计划) 2016年yfc0801601 中央大学基础研究基金 N150104006 1。介绍

的nonpillar分段崩落法采矿通常是采用提取地下金属矿山采矿强度高,消耗小采矿成本,使用简单的回采技术( 1- - - - - - 3]。然而,地表沉陷是不可避免地生成附近的采矿作业基于这种采矿方法的主要特征。地表沉陷的不准确的范围可能会显著恶化复苏比率,自然资源的损失,和操作安全。同时,侧压力的分布规律是基本因素引发的地表沉陷的预测范围nonpillar分段崩落法采矿( 4- - - - - - 7]。因此,很重要的调查分布规律控制和避免自然资源的损失和危害地表沉陷。

最近,许多已尽最大努力研究侧压力的分布规律使用物理模型,理论分析和数值分析。侧向压力的同时,传统的法律是基于理论的詹森,库仑,Reimbert,威尔弗雷德·艾里,兰金然后侧压力的普遍计算公式如表所示 1( 8- - - - - - 19]。詹森的理论被广泛应用,但不同侧压力系数应用于不同规格。Reimbert [ 14]研究了方程基于实验室检测,侧压力系数是变量。然后,陈 17]报道一个公式的侧压倾斜角根据詹森方程的假设,被用于薄矿体。否则,按比例缩小的物理实验在实验室被广泛利用,成本较低,操作简单,低消费的时间。布朗等人研究了压力在存储和放电状态的模式两种不同的自由流动固体( 20.]。同时,任等人设计的设置研究侧向压力的变化规律在绘图的过程中矿石( 21]。随着数值模拟技术的发展,大量的数字代码,包括有限元分析软件( 22, 23],民主党[ 24, 25],PFC ( 26),开发和应用模型的横向压力细粒度的媒体。PFC3D软件来模拟材料的内部压力的分布规律在煤炭卸货过程中( 27],艾迪娜软件进行预测的价值在筒仓侧压力( 28]。这些研究提供了一个关键的理解,包括侧向压力的分布规律在极限平衡状态下,对侧压力的影响在材料、几何形状的影响因素为本的形状,和侧压力系数特征及其变化趋势。

传统的侧压力计算公式。

传统的法律申请人 p = γ 年代 / f C 1 − e − f K C / 年代 z ; K = 1 − 罪 θ / 1 + 罪 θ 詹森( 13] p = γ D / 棕褐色 ϕ 1 − 1 + z / c − 2 ; c = R / 4 K ⋅ 棕褐色 ϕ − h 年代 / 3 ; K = 1 − 罪 θ / 1 + 罪 θ Reimbert [ 14] p 一个 = 1 / 2 γ z 2 K 一个 ; K 一个 = 因为 2 θ − ε / 因为 2 ε × 因为 ϕ + ε 1 + 罪 ϕ + θ × 罪 θ − β / 因为 ϕ + ε × 因为 ε − β 2 ; p b = 1 / 2 γ z 2 K b ; K b = 因为 2 φ + ε / 因为 2 ε × 因为 2 ε − δ 1 − 罪 δ + φ × 罪 φ + β / 因为 ε − δ × 因为 ε − β 2 库仑( 15] H / D < 1。5 , p = 1 / 2 γ z 2 1 / 棕褐色 θ 棕褐色 θ + 棕褐色 ϕ + 1 + 棕褐色 ϕ 2 2 ; H / D > 1。5 , p = γ D / 棕褐色 ϕ + 棕褐色 θ 1 − 1 + 棕褐色 θ 2 / 2 z / D 棕褐色 ϕ + 棕褐色 θ + 1 − 棕褐色 ϕ × 棕褐色 θ 威尔弗雷德的( 16] p = γ 年代 / f C 罪 一个 1 − f / 棕褐色 一个 1 − e − f K C / 年代 罪 一个 z ; K = 1 − 罪 θ / 1 + 罪 θ 陈( 17] p 一个 = γ z K 一个 , K 一个 = 1 − 罪 θ / 1 + 罪 θ ; p b = γ z K b , K b = 1 + 罪 θ / 1 − 罪 θ 兰金( 18]

注意: p侧压力; p 一个是主动侧压力; p b是被动侧压力; K侧压力系数; K 一个是主动侧压力系数; K b是被动侧压力系数; γ细粒度的媒体的单位重量; 年代类的水平投影面积筒仓; C的外围水平投影类筒仓; f颗粒之间的摩擦系数是媒体和类筒仓, f= tan ϕ, ϕ颗粒之间的摩擦角媒体和类筒仓; z细粒度的媒体的高度; ε类筒仓和垂线的夹角; θ细粒度的媒体的内摩擦角; α类的底筒仓; β土壤表面的倾斜; D类的内部直径筒仓; ζ断裂的角度; μ媒体是颗粒的休止角。

在nonpillar分段崩落法采矿、颗粒的运动和非均匀颗粒条件媒体屈服了岩石地带是很常见的 29日, 30.]。因此,侧压力的分布规律受开采的影响。然而,大多数的研究集中在横向压力分布规律的极限平衡和均匀的细粒度的条件。一些调查报告绘制矿下的分布规律和非均匀分级条件。虽然一些重要因素如drawpoint的大小,材料的属性,和矿体倾角和宽度会影响侧压力,回采顺序和颗粒分级也至关重要的应力状态,分析了地表沉陷的侧壁。考虑的影响回采顺序和颗粒分级侧压力的分布规律、物理实验进行了扩展,侧向压力的变化规律在画矿石在这项研究中被发现。这项工作不仅可以帮助研究人员了解颗粒重力流媒体的机制,但也提供了一个理论工具引发的地表沉陷的预测范围nonpillar分段崩落法开采。

<年代ec id="sec2"> 2。材料和模型

卡斯特罗et al。 31日)报道,分离提取区域的形状(IEZ)没有明显影响几何规模使用大型三维物理模型。减少对操作或流的影响能力,设置应合理可行。因此,一些假设扩展的应用如下:(1)的几何规模1:100年是用来模拟整个块几何,包括外形尺寸(高度和面积画),drawpoint的维度,和粒径;(2)体积密度和残余摩擦角的模型是一样的;(3)壁摩擦角是类似于内摩擦角;和(4)倍的规模与规模的长度有关 λ t= 100<年代up>1/2= 10。

drawing-ore的设备由设备,数据采集系统,和一个支持酒吧矿体倾角调整,如图 1。如图 2,drawing-ore设备由上、下墙壁,前后墙,drawpoints,和测试通道,50厘米×25厘米×160厘米大小(宽度长度××高度)。粒状媒体drawing-ore设备实验过程中需要测量稳定。因此,上下的城墙是用钢铁制成的。然后,四个drawpoints(它们的长度和宽度都是3厘米)被设置在底部的下盘,间隔是7.6厘米。此外,drawpoints被用来模拟不同回采顺序。精确地获得侧压力的值,上下墙是由16个板,分别和相应的尺寸是50×10厘米(宽×长度)。然后,1 # 8 #测试通道被放置在较低的墙和9 # -16 #测试通道安装上墙,墙壁上各自的间隔是20厘米。1 #和9 #测试通道15厘米远离设备的底部,和8 #和16 #测试通道5厘米远离设备的顶部。测试渠道收集信息关于侧压力与不同测量高度,和每个测试的测量高度通道表所示 2。然后,侧向压力与不同高度的值从测试渠道转移到数据采集系统在绘图过程中。在这项研究中,回采顺序和颗粒分级调查影响因素具有侧向压力的分布规律图。白云石作为实验材料测试和被认为是无黏性。

物理模型的示意图。

drawing-ore装置的原理图。…,注意:1 #,2 # 16 #代表测试通道,,I, II, III和V代表drawpoints。

每个测试的测量高度通道。

测试通道较低的墙上墙 1 #2 #3 #4 #5 #6 #7 #8 #9 #10 #11 #12 #13 #14 #15 #16 # 测量身高(米) 1.45 1.25 1.05 0.85 0.65 0.45 0.25 0.05 1.45 1.25 1.05 0.85 0.65 0.45 0.25 0.05 3所示。实验过程

基本操作和理论基础提供的孤立的绘画实验Zhang et al。 32]。总共9物理模拟测试被设计用来研究回采顺序和颗粒分级的影响在侧向压力的分布规律。如表所示 3- - - - - - 5,三个不同的回采顺序和三个细粒度的等级在本研究考虑。根据几何尺度和nonpillar分段崩落法采矿( 1, 33),矿体(30厘米)的高度和nondilution的绘图模式。保持矿石流功能的测试材料,矿石直接从试验获得材料,和他们的尺寸是按照测试材料。然后,矿石被涂成红色区分测试材料。媒体使颗粒的流速保持不变和完全相似的条件下,单一的质量矿石来自drawpoints约200 g /时间和独立的碎矿大约是1.5厘米。此外,每个实验重复了3次实验材料来减少随机运动的影响的基础上,在绘画过程中流动行为。为了避免影响测试数据,drawing-ore设备地面保持水平,调整杆固定在实验模型。

总结实验室计划。

细粒度的分级回采顺序 间隔的脸从中心到结束从结束到中心 组1 方案1 计划4 计划7 组2 方案2 计划5 计划8 组3 方案3 计划6 计划9

总结回采顺序。

回采顺序总结 间隔的脸 (1)展开的drawpoints II和V;(2)记录的值在绘图过程中侧压力;(3)阻塞相应drawpoint一旦浪费石头是来自drawpoint;(4)让drawing-ore设备坐20分钟;(5)我和三世的drawpoints展开;(6)重复步骤(2)和(3)。
从中心到结束 (1)展开II和III的drawpoints;(2)记录的值在绘图过程中侧压力;(3)阻塞相应drawpoint一旦浪费石头是来自drawpoint;(4)让drawing-ore设备坐20分钟;(5)展开的drawpoints我和V;(6)重复步骤(2)和(3)。
从结束到中心 (1)展开的drawpoints我和V;(2)记录的值在绘图过程中侧压力;(3)阻塞相应drawpoint一旦浪费石头是来自drawpoint;(4)让drawing-ore设备坐20分钟;(5)展开II和III的drawpoints;(6)重复步骤(2)和(3)。

摘要颗粒分级。

细粒度的分级组1组2组3 质量百分比(%) 24.6 38.6 36.8 24.6 38.6 36.8 24.6 38.6 36.8 颗粒大小(毫米) < 2 2∼4 4∼6 < 3 3∼6 6∼9 < 4 4∼8 8∼12

完成上述步骤后,drawpoints被封锁与弹性材料没有爆破,以模拟真实的状态。然后,松散的矿石下降到30厘米的设置,和一个表面光滑的矿石。接下来,矿石的表面被废石,这样每个矿石颗粒是稳定的。否则,矿石颗粒表面将矿石中随机加载过程,从而影响实验结果。同时,其他松散的浪费石头投进的设置,所以没有更多的材料可能会下降到实验模型。最后,设置的总内部空间充满了实验材料。此外,颗粒之间的内摩擦角和摩擦角媒体和drawing-ore设备进行了分析。同时,颗粒媒体的总质量和密度计算一旦矿石加载过程终止。由于内部模型充满了实验材料,弹性材料阻止drawpoints起飞,然后材料来自drawpoints。根据上述方案,相应的drawpoints展开。 During the drawing process, the flow speed of granular media should remain as constant as possible rather than fast. Hence, the single mass of the ore drawn from the drawpoints was about 200 g each time, and the values of lateral pressures and the number of drawing ore were recorded. Then, the corresponding drawpoint was terminated once the waste rocks were drawn. The interval time of 20 minutes was employed to simulate the mining conditions. Then, the next corresponding drawpoints were unfolded and the previous steps were repeated. Consequently, the variation laws of lateral pressure could be received once the waste rock reached the last drawpoint.

<年代ec id="sec4"> 4所示。实验结果 4.1。细粒度的媒体的侧压力和深度之间的关系

图 3介绍了细粒度的媒体的侧压力和深度之间的关系在极限平衡状态。侧压的值与深度的增加呈指数增加的媒体,和侧压的增长率逐渐随着颗粒媒体的深度的增加而减少。然后,细粒度的媒体的孔隙度增加时,颗粒分级增加。然而,相应的单位重量减少。因此,侧压力的值均呈增长趋势的颗粒分级减少相同深度的细粒度的媒体。同时,颗粒的孔隙度媒体随着颗粒媒体的深度的增加而减少,和侧压在颗粒分级的价值增加深度的增加细粒度的媒体。

颗粒的横向压力和深度之间的关系媒体在极限平衡状态。

 4.2。对侧压力变化规律的特征

画矿石的数量之间的关系和侧压的值与不同方案如图 4- - - - - - 12,分别。由于20分钟的间隔时间,画矿石的过程可以分为两个阶段,和两个绘画阶段诱导IEZ独立( 34]。建议测量值从1 #和9 #测试通道下降指数与越来越多的画矿石在每个阶段。侧压2 #,3 #,10 #测试渠道首先增强然后减少绘图矿石的数量增加了两个阶段。同时,8 #和16 #的侧压力测试通道有负相关关系的矿石。其他的测试通道的值均呈增长趋势,画矿石的数量上升。

画矿石的数量之间的关系和横向压力与方案1的值。

画矿石的数量之间的关系和侧压的值与方案2。

画矿石的数量之间的关系和横向压力方案3的值。

画矿石的数量之间的关系和侧压的值与方案4。

画矿石的数量之间的关系和侧压的值与计划5。

画矿石的数量之间的关系和侧压的值与计划6。

画矿石的数量之间的关系和侧压的值与计划7。

画矿石的数量之间的关系和侧压的值与计划8。

画矿石的数量之间的关系和侧压的值与计划9。

在绘图过程中,IEZ的范围和孤立运动区(中的)增加数量的增加矿石。然后,粒状媒体中的使用可以解开,慢慢中的准直上方移动和内摩擦角逐渐增加。因此,外侧压力将继续减少,测试通道位于IME的范围。规模相对较小的同时,由于中的使用和增大的内摩擦角在最初的图纸阶段,上述测量值增加,而测试通道中的使用的范围,然后侧压力下中的使用达到了测试范围,测试通道。由于下行颗粒表面媒体,8 #和16 #测试渠道的价值往往会逐渐下降。使用nondilution矿图,IEZ的高度和中的大约30厘米,73.8厘米,分别。因此,预计其他值上升作为测试通道高于73.8厘米。

侧向压力的变异率在不同回采顺序和细粒度的等级都在桌子上 6。提出了一种新的角度来看,分布规律可分为三个部分。一部分是绘画影响地区,位于中的使用,并积极与绘图矿石的数量之间的关系。另一部分是上降区,位于颗粒表面的媒体和体积等于IEZ。最后一部分是中央增长领域,它是在前面两部分。然后,外侧压力有一个积极的关系的矿石在中央增长领域。画矿石的数量增加,绘画影响区域的范围和上下行区增加,而中央增长领域的范围减少。此外,侧压力的还原速度显示下降趋势的高度颗粒媒体绘画影响地区的增长。

侧向压力的变异率在不同回采顺序和细粒度的等级。

测试通道侧向压力的变异率(%) 方案1方案2方案3计划4计划5计划6计划7计划8计划9 1 # h= 1.45米 −9.89 −8.46 −6.70 −10.87 −9.39 −7.70 −9.26 −7.69 −6.60 2 # h= 1.25米 −7.07 −5.57 −4.71 −7.83 −6.50 −5.40 −6.19 −5.20 −4.40 3 # h= 1.05米 −2.94 −1.75 −1.63 −3.43 −2.83 −1.62 −2.77 −1.91 −1.60 4 # h= 0.85米 3.20 2.85 2.17 1.76 2.13 4.28 2.94 2.54 3.32 5 # h= 0.65米 2.75 2.19 2.01 3.17 1.57 1.96 2.69 2.23 2.14 6 # h= 0.45米 2.12 2.27 2.04 3.15 1.77 1.06 2.51 2.43 2.18 7 # h= 0.25米 3.22 2.43 2.31 3.83 3.65 1.45 2.73 2.54 2.49 8 # h= 0.05米 −6.39 −4.34 −5.61 −5.77 −4.41 −4.28 −5.93 −6.24 −5.05 9 # h= 1.45米 −7.64 −6.18 −5.03 −8.65 −7.00 −5.64 −6.75 −5.49 −5.00 10 # h= 1.25米 −5.31 −4.26 −3.80 −6.74 −5.11 −4.17 −4.95 −4.09 −3.58 11 # h= 1.05米 1.49 2.10 0.85 1.73 1.39 1.17 1.78 1.53 1.30 12 # h= 0.85米 2.41 2.01 1.05 2.01 1.62 1.29 2.34 1.56 2.09 13 # h= 0.65米 1.76 1.49 1.29 1.33 1.26 1.26 1.79 1.58 1.49 14 # h= 0.45米 3.62 3.28 3.07 3.95 3.47 3.48 3.63 3.49 2.88 15 # h= 0.25米 2.08 2.01 2.29 3.10 2.88 2.41 2.66 2.49 2.03 16 # h= 0.05米 −3.49 −2.47 −3.9 −4.0 −3.97 −3.16 −6.20 −6.78 −6.40

在不变的情况下开采方案和相同数量的矿石,更减少比率和绘画影响地区的范围可能出现在低墙。一旦IEZ的高度和质量确认,图纸的范围影响地区和上层下行区可以获得并用于地表沉陷的预测区间。此外,发现回采顺序和颗粒分级的价值都有主要影响侧压力。

<年代ec id="sec4.3"> 4.3。侧压和回采顺序之间的关系

方便获得回采的影响作用序列,计划被分成三个组(组1:方案1、方案2和方案3;组2:方案4,方案5,计划6;计划和组3:计划7日8日9)和方案。不同回采顺序的改变会导致颗粒分级后的第一阶段铁矿石。因此,画的第一阶段矿在同一组被选为研究侧向压力的变化规律影响回采顺序,以减少颗粒分级的影响,和侧压的降低利率在第一阶段画矿石如表所示 7。它可以指出,三个部分的范围是回采顺序的影响,而回采顺序影响了大量IEZ在相同的高度。

侧向压力的降低利率在第一阶段的矿石。

集团计划侧向压力的变异率(%) 1 # h= 1.45米2 # h= 1.25米3 # h= 1.05米9 # h= 1.45米10 # h= 1.25米 1 1 −4.77 −3.94 −1.32 −3.56 −3.12 4 −6.75 −4.72 −2.37 −5.10 −3.81 7 −2.89 −2.15 −0.84 −2.59 −1.82 2 2 −3.89 −3.14 −1.03 −3.21 −2.52 5 −6.12 −4.04 −2.16 −4.16 −3.55 8 −2.82 −2.10 −0.80 −2.34 −1.42 3 3 −2.95 −2.55 −0.86 −2.61 −2.02 6 −4.58 −3.18 −1.08 −3.12 −2.57 9 −2.67 −1.59 −0.74 −2.30 −1.44

同时,减少回采顺序有一个显著的影响在绘画影响地区的侧压力。IEZ同样的颗粒分级和高度,降低利率的侧压观察drawpoints之间的空间减少。对这三种不同回采顺序(方案1,方案4,计划7)相同的颗粒分级和高度的IEZ(30厘米),还原利率的1 #和9 #测试通道分别为4.77%和3.56%,6.75%和5.10%,2.89%和2.59%,分别,而画的范围影响地区保持稳定。

<年代ec id="sec4.4"> 4.4。侧压力和颗粒分级之间的关系

获得颗粒分级的影响,不同开采方案被分为三组(组1:方案1,方案4,计划7;组2:方案2、方案5,计划8;组3:方案3、方案6和9),颗粒分级之间的关系和横向压力降低利率和平均值如表所示 8。增加颗粒分级,绘画影响地区的范围没有明显降低,而质量来自drawpoints降低了。此外,发现颗粒分级的主要影响变异率侧压力,降低利率和绘画影响地区的还原率在相同的回采顺序,彼此不一致和还原速度负与颗粒分级的关系。IEZ相同的回采顺序和高度,侧向压力的平均值增加颗粒的颗粒分级减少在同一高度的媒体。因为更多的流动性和单位重量的颗粒媒体,所产生的更加统一和小颗粒的大小,越还原率和侧向压力的平均值。三颗粒并列出计划(计划4,计划5、6)的IEZ 30厘米的高度和相同的回采顺序,降低利率的1 #和9 #测试通道分别为10.87%和8.65%,9.39%和7.00%,7.70%和5.64%,分别为和的平均值低墙和顶壁1696 Pa - 1720 Pa 1428 Pa - 1452 Pa,分别和1336 Pa - 1348 Pa。

细粒度的分级之间的关系和横向压力降低利率和平均值。

集团计划侧向压力的变异率(%)侧向压力的平均值(Pa) 1 # h= 1.45米2 # h= 1.25米3 # h= 1.05米9 # h= 1.45米10 # h= 1.25米较低的墙上墙 1 1 −9.89 −7.07 −2.94 −7.64 −5.31 1638年 1662年 2 −8.46 −5.57 −1.75 −6.18 −4.26 1482年 1500年 3 −6.70 −4.71 −1.63 −5.03 −3.80 1360年 1368年 2 4 −10.87 −7.83 −3.43 −8.65 −6.74 1696年 1720年 5 −9.39 −6.50 −2.83 −7.00 −5.11 1428年 1452年 6 −7.70 −5.40 −1.62 −5.64 −4.17 1336年 1348年 3 7 −9.26 −6.19 −2.77 −6.75 −4.95 1682年 1962年 8 −7.69 −5.20 −1.91 −5.49 −4.09 1542年 1558年 9 −6.60 −4.40 −1.60 −5.00 −3.58 1330年 1338年 5。讨论

在这项研究中,回采顺序和颗粒分级选为主要影响因素引起的侧向压力的分布规律nonpillar分段崩落法开采。计算侧向压力,它的成功主要依赖于回采顺序、颗粒分级、粒状媒体的特性和结构参数。例如,使用分段的布局参数在该测试中,分段高度越大,越大的形状IEZ回采顺序和细粒度的分级,因此更大范围的绘画影响地区和还原率会相应地出现的侧压力。

侧向压力的变化规律研究发挥了重要作用在预测范围的地表沉陷在矿山生产理论和实践指导。还原率的主要特点和侧向压力的变化规律可以引用提出一个方法预测岩体的破坏条件,以及深入分析岩石运动的机制和确定回采参数。例如,李等人试图预测范围引起的地表沉陷的nonpillar分段崩落法采矿( 5]。侧压力的分布规律的基础上构建一个正确的预测计算自法律集中反映了压力屈服了摇滚区岩体的特征。

在这项研究中,提出了一种新的角度来看,分布规律可分为三个部分,然后侧压力与深度的增加呈指数增加细粒度的媒体。任等。 35和他et al。 36]报道侧向压力的分布规律从不同矿体倾角条件下,这似乎符合图纸影响地区的范围,但在一定程度上有其变化上降区,中央增长领域。这些上述结果不变宽度下的矿体,爆破的振动并不是考虑;进一步的研究是必要的改进这个简单的描述复杂的重力流的更全面的结果中遇到实际的矿山。此外,某些参数,如宽度和倾斜矿体,drawpoint的大小,媒体和墙的形状颗粒的性质方面,可以考虑和研究使用三维物理模型或原位实验。

<年代ec id="sec6"> 6。结论

在这项研究中,一个实验室物理模型设计调查回采顺序和颗粒分级的影响在绘图过程中侧压力。在极限平衡状态下,侧向压力的值与深度的增加呈指数增加细粒度的媒体,和侧压的增长率逐渐随着颗粒媒体的深度的增加而减少。与此同时,实验结果表明,侧向压力的分布规律被分成三个部分,包括绘画影响的地区,上降区,中央增长领域。三部分的形状几乎是确定在不同回采顺序和细粒度的等级。此外,质量画或IEZ可能增加的高度图的范围影响区域和上降区,可以减少中央增长领域的范围。IEZ同样的高度,更多的减速比和绘画影响的范围地区可能出现在下盘。然后,颗粒分级的影响规律和回采顺序还原率的影响区域互补。减少利率绘画影响地区均呈增长趋势的间隔drawpoint和颗粒分级下降,这些部分的范围是可以忽略的影响回采顺序和细粒度的分级。此外,侧压力的平均值增加与减少颗粒的大小媒体的高度IEZ和回采顺序保持不变。

实验结果有助于理解下侧压力的分布规律回采顺序和细粒度的分级和提供了一个实验工具预测地表沉陷的范围。

数据可用性

使用的数据来支持本研究的发现可以从相应的作者。

<年代ec sec-type="COI-statement"> 的利益冲突

作者宣称没有利益冲突。

<一个ck> 确认

这项工作得到了国家自然科学基金的关键项目中国没有。51534003),中国国家基础研究项目(没有。2016 yfc0801601),中央大学基础研究基金(没有。N150104006)。

刘 H。 彭 P。 王 l 综合评价和模拟大规模使用自然崩落法开采 中南大学学报 2015年 46 2 617年 624年 京ydF4y2Ba 一个。 太阳 H。 马 G。 高 Y。 吴 年代。 孟 X。 研究的吸引法则使用离散单元法的矿石和岩石 电脑和土工技术 2016年 80年 59 70年 10.1016 / j.compgeo.2016.06.016 2 - s2.0 - 84976626383 李 l . C。 唐 c。 赵 x D。 蔡 M。 块caving-induced地层运动和相关的地表沉陷:一个数值研究基于演示模型 《工程地质和环境 2014年 73年 4 1165年 1182年 10.1007 / s10064 - 014 - 0656 - y 2 - s2.0 - 84919349035 王 Y。 技术协调开采露天和地下采矿Gongchangling铁矿的东南部 2013年 沈阳,中国 东北大学 在中国 李 h . Y。 任 f . Y。 陈 x Y。 龚 g . H。 该方法用于预测和控制地表沉陷的范围在深的分类挖掘 东北大学学报(自然科学) 2012年 33 11 1624年 1627年 在中国 首歌 d . L。 任 f . Y。 气 j . D。 窦 m . L。 描述优化倾斜轴为北矿区现有安全支柱 金属矿山 2016年 45 4 13 15 在中国 布朗 e . T。 弗格森 g。 进步的挂墙屈服,迦特是我的,罗得西亚 反式本月敏金属 1979年 88年 A92 A105 Jahanson j . R。 flow-corrective插入在垃圾箱的使用 工业工程杂志》上 1966年 88年 2 224年 230年 Jenike 答:W。 存储和固体流 1980年 《犹他州工程实验 沃克 d . M。 压力和拱形在漏斗的近似理论 化学工程科学 1966年 21 11 975年 997年 10.1016 / 0009 - 2509 (66)85095 - 9 2 - s2.0 - 49949138404 沃尔特斯 j·K。 应力的理论分析竖井与垂直的墙壁 化学工程科学 1973年 28 1 13 21 10.1016 / 0009 - 2509 (73)85081 - x 2 - s2.0 - 0015565399 Karasudhi P。 固体力学的基础 1965年 荷兰多德雷赫特 Kluwer学术出版社 Sperl M。 玉米实验压力筒仓细胞——从1895年詹森的论文的翻译和评论 颗粒状物质 2006年 8 2 59 65年 10.1007 / s10035 - 005 - 0224 - z 2 - s2.0 - 33646734881 Reimbert M。 Reimbert 一个。 压力和超压垂直和水平 国际会议程序的筒仓设计强度和流动 1980年 英国英格兰 粉咨询分伦敦 Ichihara M。 Matsuzawa H。 在地震土压力 土壤和基金会 1973年 13 4 75年 86年 10.3208 / sandf1972.13.4_75 艾里 W。 粮食的压力 分钟的诉讼,土木工程师学会 1987年 13 1 347年 358年 陈 x。 扩展的古典詹森宽松的质量压力理论及其在采矿工程中的应用 中国岩土工程杂志》上 2010年 32 2 315年 319年 在中国 李 D。 研究颗粒之间的横向压力机制和重型车辆的本 2014年 天津,中国 天津大学 在中国 Jenike 答:W。 中的固体颗粒流理论收敛和发散的频道基于锥形屈服函数 粉技术 1987年 50 3 229年 236年 10.1016 / 0032 - 5910 (87)80068 - 2 2 - s2.0 - 0023344713 布朗 c·J。 Lahlouh e . H。 无赖 j . M。 实验在一个广场平面图钢板筒仓 化学工程科学 2000年 55 20. 4399年 4413年 10.1016 / s0009 - 2509 (99) 00574 - 6 2 - s2.0 - 0034307242 杨 l 任 f . Y。 他 r . X。 曹 j·L。 地表沉陷的预测范围基于关键介质柱的理论在矿图 东北大学学报(自然科学) 2018年 39 3 416年 420年 在中国 比达尔 P。 Couto 一个。 Ayuga F。 Guaita M。 料斗偏心对放电的影响圆柱与刚性墙质量流筒仓 《工程力学 2006年 132年 9 1026年 1033年 10.1061 /(第3期)0733 - 9399 (2006)132:9 (1026) 2 - s2.0 - 33747248807 Guaita M。 Couto 一个。 Ayuga F。 壁压力的数值模拟在粒状材料的放电与偏心圆柱筒仓漏斗 生物系统工程 2003年 85年 1 101年 109年 10.1016 / s1537 - 5110 (03) 00037 - 0 2 - s2.0 - 0037691526 大块漂浮植物 m . H。 Adhikari G。 卡多佐 F。 DEM模拟颗粒材料的波传播 粉技术 2000年 109年 1 - 3 222年 233年 10.1016 / s0032 - 5910 (99) 00238 - 7 2 - s2.0 - 0034599474 保罗 w . C。 DEM模拟工业粒子流动:拉铲挖土机挖掘机的案例研究,混合在酒杯与离心米尔斯 粉技术 2000年 109年 1 83年 104年 一杯啤酒 年代。 Prusek 年代。 压力的数值研究大坝在回填采矿轴基于PFC3D代码 电脑和土工技术 2015年 66年 230年 244年 10.1016 / j.compgeo.2015.02.005 2 - s2.0 - 84924944159 甄 h . M。 王 x W。 杨 z . J。 离散单元模拟在侧压煤基于PFC3D卸煤筒仓的过程 煤炭工程 2013年 S1 123年 125年 在中国 傅 j·B。 极限分析和Elastio-Plastic侧向压力的有限元分析在复杂条件下的大型筒仓 2013年 大连,中国 大连理工大学 在中国 •库兹民 k V。 Baranov 答:V。 原则的研究不受控制的矿石崩落采矿方法的物理模拟 无线电科学 2009年 31日 2 245年 261年 梅洛 F。 维万科 F。 富恩特斯 C。 计算分离提取和运动区相比,按比例缩小的模型块屈服 国际岩石力学和采矿科学杂志》上 2009年 46 4 731年 737年 10.1016 / j.ijrmms.2008.09.012 2 - s2.0 - 62149122615 卡斯特罗 R。 Trueman R。 哈利姆 一个。 孤立的研究吸引区域块崩落矿山的大型三维物理模型 国际岩石力学和采矿科学杂志》上 2007年 44 6 860年 870年 10.1016 / j.ijrmms.2007.01.001 2 - s2.0 - 34247138328 张 X。 道 G。 朱 Z。 实验室研究的影响下降和矿石宽度在重力流纵向分段崩落法 国际岩石力学和采矿科学杂志》上 2018年 103年 179年 185年 10.1016 / j.ijrmms.2018.01.039 2 - s2.0 - 85044762340 张 C。 你 年代。 直接传递的控制技术在长壁综放开采岩溶塌陷支柱 自然灾害 2016年 84年 1 1 18 10.1007 / s11069 - 016 - 2402 - 1 2 - s2.0 - 84973131011 梅洛 F。 维万科 F。 富恩特斯 C。 Apablaza V。 从Bergmark-Roos drawbody形状:运动学模型 国际岩石力学和采矿科学杂志》上 2007年 44 1 77年 86年 10.1016 / j.ijrmms.2006.04.010 2 - s2.0 - 33750983367 任 f . Y。 杨 l 曹 j·L。 预测岩石屈服了区域的范围诱导崩落采矿方法 《公共科学图书馆•综合》 2018年 13 8 e0202221 10.1371 / journal.pone.0202221 2 - s2.0 - 85053667630 他 r . X。 任 f . Y。 唐ydF4y2Ba b . H。 刘 Y。 分布规律的颗粒横向压力屈服了机械波动力学有限宽度 东北大学学报(自然科学) 2019年 40 3 108年 112年 在中国