的观察HCO的排放⁺( J在89.1885 GHz和HCN = 1 - 0) ( J= 1 - 0)从G75.78 + 0.34和88.63 GHz G75.77 + 0.34进行与伊利诺斯州伯克利马里兰协会(位)干涉仪韦尔奇et al。 10在1999年6月,利用其最短基线配置(d数组)。

火星和3 c273观察被用作主要的振幅和带通校准器和随后的数据简化标准程序与软件MIRIAD瀑布等。 11]。半宽度(应用)的合成图18 "和由此产生的速度采样 δ V ≈0.34公里的年代⁻¹。HCN排放已经提出并讨论了在Riffel和Ludke [ 7),更详细的观察和数据还原过程可以被发现。在这里,我们提出并讨论了HCO频谱⁺。

我们用甚大阵射电望远镜)radiocontinuum观察G75.78 + 0.34的8.46 GHz(3.6厘米)和22.46 GHz(1.3厘米)从射电望远镜数据归档(程序ID: AK440)获得使用干涉阵列配置“A”。这些观察处理标准程序后VLA电台连续成像处理使用NRAO天文图像处理系统(aip)。这些频率的角分辨率0′′。24和0′′。08for 3.6 cm and 1.3 cm observations, respectively. These resolutions correspond to a spatial resolution of 6.5 × 10⁻³2009和2.2×10⁻³pc假设距离5.6 kpc G75.78 + 0.34 ( 12),我们估计主要组件的大小,B和C,分别为0.065,0.013和0.027的电脑。

在图 1我们展示的1.3厘米连续形象G75.78 + 34,组件标识为一个显示你,B和C的人物。我们的形象是在良好的协议与一个由Sanchez-Monge et al。 9)使用相同的工具配置。组件显示一个复杂的结构,更扩展到南北方向,提供至少两个发髻高排放。它是与彗星有关Hɪɪ地区观察到由木头和Churchwell[6厘米 12),他们的形象似乎比我们更平稳,可能因为其较低的空间分辨率。另一方面,B和C的组件更紧凑,没有检测到6厘米。水脉泽的组件C cospatial发射探测到Hofner和Churchwell [ 13]。

的3.6厘米形象G75.78 + 0.34图所示 2,显示了相同的三个分量图像观察到1.3厘米。组件的复杂结构在3.6厘米1.3厘米是没有看到图片,由于其较低的空间分辨率。我们3.6厘米形象非常类似于一个木头和Churchwell所示( 12]。组件的线性尺寸在3.6厘米图像类似上面列出的1.3厘米的形象。

表 1介绍了测量总通量( 年代 ν )和峰值强度( 我 ν 为每个组件)中确定的数字 1和 2分别为1.3厘米和3.6厘米。

位和观测结果的信噪比不高足以构建发射谱线通量HCO地图和地图频道⁺概要文件的位和最亲密的间距与混合自校准和关闭映射配置,我们可以做在Riffel HCN和Ludke [ 7讨论了我们的第一个结果。的HCO⁺谱图所示 3,这是通过集成在整个领域的位观察和包括G75.78 + 0.34和G75.77 + 0.34 Hɪɪ地区。的HCO⁺发射显示了三个强度峰值,为89.193,89.195,和89.197 GHz,暗示HCO的存在⁺云与不同的运动学。

本文提供的广播连续图像可以用来研究电离气体的性质与G75.78 + 0.34。我们可以用表的总通量和峰值强度 1计算组件的一些物理参数与彗星有关Hɪɪ地区。Panagia和沃姆斯利( 14)假设下Hɪɪ地区大约球面几何学,我们可以获得电子密度( N e ) (1) ( N e / 厘米 - - - - - - 3 ) = 3.113 × 1 0 2 ( 年代 ν / 司法院 ) 0.5 ( T e / 1 0 4 K ) 0.25 × ( D / kpc ) - - - - - - 0.5 b ( ν , T ) - - - - - - 0.5 θ R - - - - - - 1.5 , 在哪里 年代 ν 是总通量, T e 电子温度, D 是距离的对象, θ R 角是角半径, (2) b ( ν , T ) = 1 + 0.3195 日志 ⁡ ⁡ ( T e / 1 0 4 K ) - - - - - - 0.2130 日志 ⁡ ⁡ ( ν / 1 GHz ) 。

排放测量是由以下方程: (3) ( 新兴市场 / 厘米 - - - - - - 6 个人电脑 ) = 5.638 1 0 4 ( 年代 ν / 司法院 ) ( T e / 1 0 4 K ) b ( ν , T ) θ R - - - - - - 2 。

电离气体的质量可以得到 14] (4) ( 米 / 米 ⊙ ) = 0.7934 ( 年代 ν / 司法院 ) 0.5 ( T e / 1 0 4 K ) 0.25 ( D / kpc ) 2.5 × b ( ν , T ) - - - - - - 0.5 θ R 1.5 ( 1 + Y ) - - - - - - 1 , 在哪里 Y 丰富的他吗⁺相对于H⁺。

紧凑的亮度温度无线电来源是由(例如, 12]) (5) T b = 我 ν 1 0 - - - - - - 29日 c 2 2 ν 2 k Ω b , 在哪里 ν 是频率, 我 ν 的峰值强度mJy /梁, k 玻耳兹曼常数, Ω b 的立体角的梁(例如, 15]) (6) Ω b = 1.133 Θ b 2 , 在哪里 Θ b 是弧度的角分辨率观测。

最后,光学深度( τ 预计使用 (7) T b = T e ( 1 - - - - - - e - - - - - - τ ) 。

为了获得上述物理参数中,我们假设电子温度和大量的典型值 T e = 10 4 K和 Y = 0.07 ,分别。使用上面的方程和角分辨率的部分 2,我们获得 b ( ν , T e ) = 0.7121 和 Ω b = 1.7 × 10 - - - - - - 13 1.3厘米的形象和sr b ( ν , T e ) = 0.8025 和 Ω b = 1.5 × 10 - - - - - - 12 老的3.6厘米的形象。半径( Θ R )的组件可以直接从测量数据 1和 2,因此,我们可以估计相关物理参数G75.78 + 0.34。

在表 2我们提出上面的物理参数估计的方程中,可从文学与先前的估计。电子密度获得的值在合理的由木头和Churchwell吻合 12从6厘米)无线电发射( N e = 2.7 × 1 0 4 厘米⁻³)和观测值获得7毫米 - - - - - - N e ≈ 5 × 1 0 4 厘米⁻³( 16),以及一个发现Sanchez-Monge et al。 9从一个多频研究( N e = 3所示。7 × 1 0 4 厘米⁻³)。排放测量值之间的发现这是发现马修斯等。 17的 新兴市场 = 1.1 × 1 0 6 厘米⁻⁶由木头和pc, Churchwell [ 12的 新兴市场 = 2.3 × 1 0 6 厘米⁻⁶电脑,Sanchez-Monge et al。 9的 新兴市场 = 2.5 × 1 0 7 厘米⁻⁶电脑。木头和Churchwell [ 12)发现 T b = 2300年 K和 τ = 0.27 ,因此,我们的价值观从1.3厘米获得排放与他们有很好的一致性,而约3.6厘米的小一点。的质量G75.78 + 0.34这里获得约一个数量级小于马修斯发现的价值等。 17),约一个数量级大于Sanchez-Monge等获得的价值。 9),可能由于不同地区用于积分通量的大小通过这些作者和我们,以及由于计算中使用的假设。表中给出的参数 2确认G75.78 + 0.34是一个ultracompact Hɪɪ地区( 3),之前确认的结果Sanchez-Monge et al。 9]。

组件B和C,我们估计物理参数使用只有1.3厘米的图像,因为它的空间分辨率最高。对于组件B,我们获得 N e ≈ 3所示。3 × 1 0 5 厘米⁻³, 新兴市场 ≈ 1.9 × 1 0 7 厘米⁻⁶电脑,电离气体的质量 米 ≈ 1.6 × 1 0 - - - - - - 3 米_⊙假设半径0.25 "的地区。假设半径0.4 "的组件C,我们获得 N e ≈ 1.6 × 1 0 5 厘米⁻³, 新兴市场 ≈ 7.4 × 1 0 6 厘米⁻⁶电脑, 米 ≈ 3 × 1 0 - - - - - - 3 米_⊙。这些值与预期ultracompact Hɪɪ地区( 2, 3]。事实上,Sanchez-Monge et al。 9)确定组件C作为一个ultracompact Hɪɪ地区与极其细微的粉尘排放,midinfrared波长,而组件B似乎是嵌在尘埃中。

尽管HCO的信噪比⁺数据没有足够高的构造通量和通道地图,因为它已经完成在Riffel HCN和Ludke [ 7使用相同的数据,其检测可以告诉我们一些信息关于恒星形成区G75.78 + 0.34。复杂的线路纵断面图所示 3表明HCO⁺排放源自气体扰动运动学,因为它通常来源于高密度气体,HCO⁺排放也可以跟踪HCN的双分子外流观察G75.78 + 0.34在我们以前的纸。一个类似的结论提出了巨蛇的恒星形成区使用由Hogerheijde[位和观察 18),它是发现HCN和HCO⁺现在增强发射附近流出,而N₂H⁺反映了云的分布。